Давление газовой струи

Атмосферными или инжекционными горелками низкого давления газа называются горелки с частичным предварительным смешением (а = 0,3 — 0,7). Первичный воздух подсасывается в горелку за счет эжектирующего действия газовой струи. Вторичный воздух, необходимый для полного сжигания газа, поступает к факелам пламени из окружающего пространства за счет эжектирующего действия самого факела и за счет разрежения в топке. [c.4]

Полное сопротивление фонтанирующего слоя максимальной высоты эквивалентно примерно двум третям его веса (или перепада давления при псевдоожижении) у более низких слоев оно меньше. Перепад давления, необходимый для создания фонтанирующего слоя, значительно выше, чем для его поддержания, из-за дополнительной энергии, расходуемой на движение газовой струи через плотный слой зернистого материала. По этой же причине скорость газа, ниже которой фонтан разрушается (она называется скоростью начала фонтанирования), несколько ниже той, при которой неподвижный слой переходит в фонтанирующий. [c.622]

Для компенсации потерь тепла газовой струей температура газа на выходе из сопла должна на 50—100 К превышать Гт термопласта [136, с. 45]. Давление газовой струи может изменяться в пределах от 0,035 до. 0,1 МПа. . [c.172]

Плазмотроны выполняют со стержневыми, трубчатыми или кольцевыми электродами, как правило, охлаждаемыми водой. Они могут работать при различных давлениях газа в дуговой камере вплоть до грубого вакуума (выхлоп в вакуумную камеру). Характерным является сжатие дуги по оси газовой струи (газовая стабилизация), что обусловливает резкое увеличение температуры в канале дуги и плазменной струи (до 10 000—15000°С и выше). В некоторых случаях стабилизация дуги осуществляется магнитным полем. [c.5]

Форсунка может иметь одиночный факел распыленной жидкости (рис. 10, б). С целью стабилизации жидкой пленки площадка 12 выполнена в виде чаши (грибка). Стабильность факела распыленной жидкости обеспечивается уступами 13 (высотой 0,2 мм), кромки которых расположены на срезе кольцевого сопла. При вытекании газовой струи из кольцевого сопла за уступом возникает область отрыва, давление в которой меньше давления в окружающем пространстве. Вследствие разности давлений газовая струя прижимается к поверхности торцовой форсунки, и факел распыленной жидкости стабилизируется. [c.13]

Уменьшение перепада давления в слое ниже уровня, соответствующего однородному псевдоожижению, наблюдается также в псевдоожиженном слое с каналообразованием. Однако подчеркиваемое некоторыми авторами сходство между фонтанированием и каналообразованием представляется недостаточно правомерным. Каналообразование при движении газа через слой, не сопровождается перемещением частиц и представляет собою нежелательное явление в псевдоожиженных системах. При фонтанировании, напротив, газовая струя обеспечивает перемешивание всего слоя и одновременно тесный контакт между твердыми частицами и газом. Каналообразование возникает в псевдоожиженных слоях очень мелких частиц фонтанирование же возможно только при использовании крупных частиц. [c.622]

Если вертикальную трубу расположить таким образом, что нижний ее край будет находиться в непосредственной близости к зеркалу поверхности жидкости, то при втекании газа в трубу под ней образуется зона пониженного статического давления. Понижение статического давления иа поверхности жидкости под трубой вызывает подъем жидкости по оси трубы. Столб жидкости захватывается газовым потоком, ускоряется в зоне расширения газовой струи до одного или двух диаметров и интенсивно эмульгируется. [c.170]

Формирование модели гидравлики фонтанирующего слоя в виде диаграммы связи. Исходя из особенностей гидродинамической обстановки в аппарате фонтанирующего слоя, принимаются следующие допущения [17, 19] 1) сила со стороны газовой струи вызывает пропорциональное перемещение центра тяжести фонтанирующего слоя 2) движение центра масс происходит но вертикали 3) давление газа в слое по высоте слоя меняется незначительно. [c.256]

Расчеты по этим формулам достаточно точны только для дозвукового потока. Объясняется это тем, что при торможении сверхзвукового потока перед насадком возникает ударная волна, пересекая которую газовые струи претерпевают значительные гидравлические потери. Поэтому давление в трубке 1 пневматического насадка при сверхзвуковом течении существенно отличается от полного давления набегающего потока, что делает формулы (68) и (72) в этом случае неприменимыми. [c.33]

Газовым эжектором называется аппарат, в котором полное давление газового потока увеличивается под действием струи другого, более высоконапорного потока. Передача энергии от одного потока к другому происходит путем их турбулентного смешения. Эжектор прост по конструкции, может работать в широком диапазоне изменения параметров газов, позволяет легко регулировать рабочий процесс и переходить с одного режима работы на другой. Поэтому эжекторы широко применяются в различных областях техники. В зависимости от назначения эжекторы выполняются различным образом. [c.492]

И м/2-—скорости газовой струи в момент истечения и перед истечением р и ро — давление в выходном сечении и внешнее давление. [c.53]

Приведенные выше формулы дают достаточные для практического пользования результаты для давлений газа до 500 мм вод. ст. Если давление газа перед горелкой выше (до 1 кгс/см2), т. е. в котельной используется газ среднего давления, то средняя скорость истечения газовой струи, м/сек. [c.41]

Вывод основного уравнения горелки, связывающего необходимое давление воздуха с суммой преодолеваемых сопротивлений 2 Л, массовым коэффициентом инжекции и и коэффициентами, характеризующими горелку, основывается, как и в случае горелок с активной газовой струей, на уравнении импульсов. [c.251]

Сопротивление колпачка Ьр с достаточной точностью можно определить, суммируя потери давления при преодолении местных сопротивлений, обусловленных сужением газовой струи и ее поворотами внутри колпачка. Минимальные гидравлические сопротивления обычно соответствуют равенству скоростей газового потока во всех сечениях колпачка [c.997]

Наглядная иллюстрация эффектов Бернулли представлена на рис. 2.7 легкий шарик не выпадает из наклонной газовой струи (внутри нее — область высоких скоростей и пониженных давлений) нельзя находиться на платформе близко к быстро идущему поезду (человека может притянуть к мчащемуся составу) не допускается быстрое параллельное движение двух рядом идущих кораблей (скорость воды между ними больше, чем снаружи, так что возникающая разница в давлениях может привести к их бортовому столкновению На использовании уравнения Бернулли основано применение напорных трубок для измерения [c.136]

Подобно центробежным насосам рабочее колесо 1 описываемых турбомашин (рис. 111-7, а) снабжено лопатками и заключено в кожух. Вращаясь с большой окружной скоростью, колесо увлекает с собою газ, выбрасывает его в кожух и далее в нагнетательный газопровод. При этом в центральной части колеса образуется разрежение, благодаря чему создается непрерывный приток свежих порций газа через всасывающий патрубок. Так как газ выбрасывается из колеса с большой скоростью, то по выходе из него он проходит через диффузор или направляющий лопастной аппарат 2 с увеличенной площадью выходного сечения, где кинетическая энергия переходит в энергию давления. Направляющий аппарат представляет собой систему неподвижных лопастей, охватывающих рабочее колесо машины и направленных в сторону, обратную рабочим лопаткам, в соответствии с направлением газовых струй, выходящих из колеса. [c.148]

СЯ в них от начального давления ра до давления < р . В результате скорость газа увеличивается до и,, а температура уменьшается. Выйдя из соплового аппарата под углом а, к плоскости вращения колеса, газовая струя попадает в каналы между его рабочими лопатками, в которых осуществляется дальнейшее расширение газа до давления р2<р, а следовательно, его охлаждение. Вместе с этим на рабочих лопатках достигается значительное изменение направления движения газа в результате поворота струи. Изменение количества движения приводит к появлению силы, действующей на рабочие лопатки и заставляющей их вращаться. [c.41]

Если не имеется препятствий расширению слоя (зернистый материал свободно покоится на газопроницаемой подложке, а сплошная фаза подается снизу), то при определенной скорости движения среды, называемой критической м кр (точка В), когда силовое воздействие сплошной среды превысит вес частицы, последние приобретают подвижность и начинают перемещаться относительно друг друга, образуя взвешенный слой (участок ВС, рис. 6.9.6.1). Частицы твердой фазы во взвешенном слое хаотически движутся, вращаясь и соударяясь. Общий объем слоя увеличивается, увеличивается его пористость. Взвешенный слой твердых частиц назьшается также псевдоожиженным или кипящим, поскольку он, подобно жидкости, обладает текучестью. В момент начала псевдоожижения — в точке В — наблюдается пик перепада давления, что связано, в основном, с преодолением сил грения слоя частиц о стенку аппарата и в меньшей степени — сцеплением частиц друг с другом, перераспределением энергии газовых струй из отверстий решетки. Всплеск перепада давления для неуплотненных материалов в среднем составляет 5-10 % от Ар. При уменьшении скорости сплошной среды и обратном переходе слоя в неподвижное состояние пик перепада давления отсутствует (пунктир [c.578]

Приведем еще несколько фактов, подтверждающих существование самопроизвольного проникновения газов. При горении заряда ВВ на воздухе (т. е. при истинно постоянном давлении) газы горения оттекают только в полупространство над поверхностью заряда. От поверхности заряда идет расходящаяся струя газов. Если к горящему заряду приближать стенку или второй горящий заряд, то возникает взаимодействие газовой струи со стенкой или со струей газов от второго заряда, и газы начинают затекать в зазор между стенкой и зарядом (между двумя зарядами, см. рис. 22). При этом можно получить не только затекание газов, но и проникновение в зазор горения. Несомненно, что возникающее здесь проникновение газов происходит вследствие столкновения струй газов со стенкой или между собой. Из теории струй известно, что при соударении двух струй, направленных под углом друг к другу, образуется снова две струи, газ в которых движется в противоположные стороны, в направлении биссектрисы угла схождения. [c.89]

Для горения взрывчатых веществ большое значение имеет проникновение газовых струй в конденсированную фазу, приводящее к интенсификации процессов переноса и ускорению горения [25]. Переход горения в детонацию связан именно с этими процессами, аналогично возникновению детонации в газах по Щелкину. При горении твердых взрывчатых веществ возможен своеобразный механизм увеличения поверхности горения за счет большой площади неровностей и пор. Скорость горения на шероховатой и пористой поверхности всегда больше, чем на гладкой. Этот вопрос разобран качественно Беляевым [25] и количественно Марголиным [47], который указал на роль колебаний давления, облегчающих проникновение горячих газов в поры твердого тела, и рассчитал оптимальную частоту этих колебаний. [c.273]

Расчеты, выполненные на основе экспериментальных данных, показали, что изменение высоты слоя от 50 до 150 см, а также изменение плотности газового потока при увеличении давления в аппарате до 3 ати не влияло на размеры газовых струй. [c.30]

Газопроницаемость пластической массы. Газопроницаемость измеряется по величине сопротивления прохождения струи инертного газа через слой углн, нагреваемого в стандартной трубке. Давление газовой струи как мера газопроницаемости пластической массы угля имеет различное значение для разных углей. Пластическая масса углей оказывает тем меньшее сопротивление движению газа и, следовательно, тем более газопроницаема, чем выше вязкость углей в состоянии наибольшей степени текучести. [c.153]

Характер зависимости сопротивления слоя семян сурепки Д полн от расхода газа показан на рис. ХУП-З (кривая 1). Высокий пик давления перед стабильным фонтанированием не является специфической особенностью фонтанирующего слоя, как обычно считалось ранее он вызван вводом высокоскоростной газовой струи в слой сыпучего материала. Аналогичный пик наблюдается и в случае псевдоожижения в коническол апнарате , но он отсутствует в цилиндрическом, где газ распределен равномерно. [c.624]

Формирование неравномерного поля скоростей в фонтанирующем слое происходит под воздействием кинетической энергии подводимой извне газовой струи. В свою очередь, гидродинамическая структура фонтанирующего слоя оказывает воздействие на перепад давления газа в слое, а следовательно, и на подвод энергии со стороны газовой струи, т. е. гидродинамические характеристики слоя — поле скоростей частиц обрабатываемого материала и перепад давления в слое — связаны между собой. Эта физическая взаимосвязь и отражает энергетическое единство гетерофазной системы материал — газ . Задача состоит в том, чтобы ьскрыть это единство на основании теории диаграмм связи, формируя тем самым математическое описание гидродинамики фонтанирующего слоя. [c.256]

Гидраты природных газов представляют собой белые кристаллические вещества, молекулы которых состоят из одной молекулы данного углеводорода и нескольких молекул воды. Гидраты относятся к неустойчивым соединениям и при некоторых условиях легко ра-злагаются на газ и воду. Для образования гидратов необходимо, чтобы газ был насыщен парам и воды, находился под достаточно высоким давлением и имел низкую температуру. При наличии в газе большого количества тяжелых углеводородов гидраты образуются в условиях сравнительно низких давлений и довольно высоких температур. К дополнительным факторам, благоприятствующим образованию гидратов, можно отнести также изменения направления газовой струи, что приводит к образованию застойных зон (например, на поворотах, в вентилях, задвижках и т. д.). [c.113]

Для расчета коэффициента сопротивления дырчатых и щелевых решеток предложены и другие формулы 175, 419, 4291 часто используется [112] формула, по которой общее сопротивление сухой решетки рассматривается как сумма потерь давления па внезапное сжатае, внезапное расширение и трение газовой струи о стенки канала [c.59]

Сопротивление колпачка Др, с достаточной точностью молено определить, суммируя потери давления при преодолении местных сопротивлений, обусловленных суженшзм газовой струи и ее поворотами внутри колпачка (рис. 13.23, 6). [c.339]

Из реактора в регенератор катализатор перемещается при помощи дымового газа, а из регенератора в реактор — при помощи горячего воздуха. Нижняя часть пневмоподъемника (рис. 53), называемая дозатором, служит для попадания катализатора в поток газа. Из дозатора поток газа с катализатором поднимается по стояку, верхняя часть которого входит в бункер-сепаратор. Резкое увеличение поперечного сечения ведет к выпаданию частиц катализатора из потока. Из бункера-сепаратора воздух или дымовой газ выбрасывается в атмосферу, а катализатор по катализатрропроноду ссыпается в бункер соответственно реактора или регенератора. Скорость газовой струи с катализатором 14—20 м/с. Кроме того, в систему пневмоподъема входят воздуходувки и топки, которые служат для подогрева воздуха и получения дымового газа посредством сжигания топлива под давлением. [c.234]

Рассмотрим случай идеального торможения газовой струи, т. е. определим давление ра = р, которое получится, если скорость течения иаоэитропическим путем уменьшится от гп[ = ш (при этом Р1 = р, р = р) до и 2 = 0. Уравнение Бернулли в этом случае дает [c.31]

Нужно отметить, что истинное давление, которое получается при торможении струи газа, может существенно отличаться от полного давления, определенного но формуле (68). Объясняется это тем, что в действительности торможение струи часто протекает не по идеальной адиабате, а с более или менее существенными гидравлическими потерями. Например, в диффузоре при дозвуковом течении газа уменьшение скорости обычно сопровождается вихреобразованиями, вносящими значительные сопротивления в газовый поток. При торможении сверхзвукового потока почти всегда образуются ударные волны, дающие специфическое волновое сопротивление. Итак, действительное давление в за-торможенно струе газа обычно ниже полного давления набегающей струи. [c.32]

Для ускоряющегося газового потока этими формулами можно пользоваться и при сверхзвуковых скоростях, так как увеличение скорости происходит обычно без заметных потерь (изоэн-тронически) пе только в области М < 1, но и в области М > 1, т. е. полное давление в ускоряющейся газовой струе почти не меняется. В частности, по формулам (68) или (72) вычисляется скорость истечения газа. При этом в сосуде, где газ покоится, давление равно полному давлению вытекающей струи р, а в выхлопном отверстии сопла — статическому давлению р. Из формулы (68) получим [c.34]

С АКТИВНОЙ ВОЗДУШНОЙ СТРУЕЙ инжекционных горелок обычного типа, т. е. таких, в которых газовая струя подсасывает необходимое количество воздуха, в ряде случаев применение их ограничено. В частности, инжекционные горелки с активной газовой струен практически неприменимы для работы на подогретом воздухе, при налпчрш значительного добавочного сопротивления на воздушной линин, а также в случае заметного противодавления в рабочем пространстве печи. Когда разрежение или давление в пространстве сгорания колеблются, такие горелки теряют одно из своих преимуществ способность поддерживать постоянство коэффициента избытка воздуха при изменении нагрузки. Глубина регулирования их невелика, так как при снижении нагрузки возможен проскок пламени в смеситель. [c.176]

Обычно глубина погружения носика горелки превышает 100— 200 мм, что приводит к необходимости принудительной подачп газа и воздуха под соответствующими давлениями. При малой величине погружения возможно применение инжекщюнного смесителя с подсосом и нагнетанием смеси за счет энергии газовой струи. Так как в целях максимального охлаждения продуктов сгорания необходимо увеличивать глубину погружения, то применение ннжекцпонных смесителей без принудительной подачи воздуха очень ограничено. [c.311]

Если газ и воздух (отдельно или в смеси) подают поршневым или центробежным насосами, то можно получить любое давление газовоздушной смеси. При инжекции (рис. 52 и 53) величина достижимого давления смеси ограничена. Газовая струя сообщает скорость воздуху. Кинетическая энергия смеси претерпевает двукратное превращение — сначала в давление, а потом в кинетическую энергию потока в горелке. Не всегда практикуется двойное превращение. Например в горелке, показанной на рис. 58, в раструбе создается давление, достаточное только для того, чтобы протолкнуть смесь в печь, преодолевая давление в последней. Если несколько горелок обслуживаются одним инжектором, то создается давление смеси, достаточное для преодоления сопротивления в смесепроводах и на выходе из горелки. Такое устройство схематически изображено на рис. 63. Необходимо кратко рассмотреть действие показанного на рис. 63 инжектора, хотя он и не является частью печи. Основным уравнением инжекции является уравнение количества движения сумма произведения массы одной движущейся среды на скорость этой среды и произведения массы другой движущейся среды на ее скорость равна массе смеси, умноженной на скорость смеси. Здесь рассматривается масса, протекающая в единицу времени. Это уравнение правильно, если давления на выходе и входе равны. Так как скорость инжектируемой среды при входе очень мала и ею можно принебречь, то урав- [c.87]

Клапаны с пористой пластинкой можно открывать также и тогда, когда по обе стороны имеется значительная разность давлений. Всплывающие по-ллавки заменены в данном случае непроницаемыми для ртути пористыми стеклянными пластинками (рис. 37,6). Недостаток подобных клапанов заключается в довольно значительном торможении газовой струи. Разновид- [c.84]

Для очистки IP перегоняют из кварцевой ловушки при атмосферном давлении и +40 С и собирают в другую кварцевую ловушку при —183 С. Незначительный остаток IPs вновь возвращают в реакционный сосуд. Затем IP перегоняют в стальной баллон, который после наполнения приводят к комнатной температуре, после чего осторожно открывают вентиль и дают газу испаряться (при этом удаляется SiPi) до тех пор, пока ватный тампон, смоченный спиртом и поднесенный к газовой струе, не станет вспыхивая что указывает на испарение IP7. Выход 83% в расчете на иод. [c.197]

Систему откачивают через кран 8 при закрытом кране 9. Затем закрывают 8 и присоединяют промывалку 10 с конц. НгЗОл с помощью резинового шланга 7. Емкость И заполняют сухим бромом и соединяют ее с системой через шлиф 12, смазанный апиезоном W. Через край 13, колбу II и кран 14 пропускают поток осушенного гелия высокой чистоты. (Осторожно Вг Работать под тягой ) После того как из колбы II вытеснен весь воздух, закрывают кран 14, медленно и осторожно открывают кран 9 и впускают смесь Не+Вг2 в вакуумированный прибор. Когда давление в системе достигнет атмосферного, открывают кран 8 и пропускают газ-носитель через промывалку 10. Нагревают печь 4 до 600—700 °С и устанавливают скорость газовой струи л/мин. Бром спокойно реагирует со стружками урана при этом отгоняется иВг4, который конденсируется в 2 в виде мелкого коричневого порошка и крупных кристаллов в форме плоских пластинок. Постукивая по стенкам колбы 2 мягким резиновым молотком, стряхивают продукт в приемник 5. Это надо делать периодически, чтобы предотвратить закупоривание горла 15. Стеклянная вата 16, помещенная в боковой отвод приемника, предохраняет кран 8 от образования в нем пробки продукта. За ходом реакции в колбе 1 можно наблюдать, открывая крышку печи 4. Когда стружки урана полностью израсходуются, колбу 1 охлаждают, закрывают краны 8 и 9, отсоединяют емкость с бромом // и продувают систему осушенным гелием через 12. Приемник 5 с иВг4 открывают в сухой камере, заполненной инерт- [c.1306]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология