Упаковка предельно плотная

Таблица 9-7. Плотнейшие и предельно плотные упаковки в молекулярных кристаллах и их распределение по классам симметрии молекул согласно Китайгородскому [I]

Группу Ima = СЦ, позволяющую осуществить упаковку предельно плотных слоев 2xt m осями 2, следует отнести к числу допустимых для молекул симметрии т. [c.122]

Из сказанного ранее о зависимости адсорбции от температуры совершенно очевидно, что с повышением температуры величина равновесной адсорбции будет уменьшаться и вследствие этого изотермы для высоких температур лежат ниже изотерм для низких температур (см. рис. IV, 1). Однако при повышении температуры не должен изменяться предел адсорбции, т. е. количество адсорбтива, приходящегося на единицу поверхности при предельно плотной упаковке его молекул в мономолекулярном слое. Предел адсорбции практически не зависит от температуры и должен определяться только размерами молекул адсорбтива. Следовательно, изотермы, отвечающие разным температурам, с повышением равновесного давления или концентрации в пределе должны были бы слиться в одну. Однако этого обычно не наблюдается, так как при высоких температурах предел адсорбции соответствовал бы очень высокому равновесному давлению или концентрации. [c.84]

В концентрированных эмульсиях дисперсная фаза может занимать большую часть всего объема. В монодисперсной эмульсии теоретически при наиболее плотной упаковке предельный объем дисперсной фазы составляет 74% общего объема. Однако вследствие полидисперсности и главным образом вследствие деформации капель дисперсной фазы ее объем может достигать 99,0 и даже 99,9% всего объема эмульсии. Устойчивость концентрированных эмульсий не обеспечивается наличием электрического заряда частиц даже большой величины. Чтобы исключить коалесценцию, в такие эмульсии необходимо вводить специальные стабилизирующие добавки, называемые эмульгаторами. В качестве эмульгаторов используют высокомолекулярные соединения или поверхностно-активные вещества, молекулы которых имеют четко выраженные полярную и неполярную группы. Так, высокомолекулярные соединения, например белки, адсорбируются на поверхности капель раздробленной жидкой фазы и образуют пленочные двумерные студни, связанные с сольватной оболочкой. При столкновении двух незащищенных шариков эмульсии легко происходит коалесценция. Двумерная пленка студня и сольватная оболочка препятствуют коалесценции. [c.450]

В порошках и компактных твердых телах, если последние не являются монокристаллами с предельно плотной упаковкой, всегда протекают процессы, ведущие к уплотнению вещества иногда они идут с исчезающе малой скоростью, однако всегда ускоряются с повышением температуры. Здесь проявляется общая тенденция к переходу от менее стабильных состояний к более стабильным, которые характеризуются минимальной поверхностью, максимальной плотностью и равновесной концентрацией дефектов в кристаллической решетке. [c.213]

Для плоской группы р возможно образование плотнейшей упаковки при любой форме молекул путем соответствующего подбора периодов трансляции i и 2 и угла между ними, как показано на рис. 9-47. То же справедливо и для плоской группы р2 (рис. 9-47). С другой стороны, плоские группы рт и ртт не годятся для образования плотнейшей упаковки. Как видно из рис. 9-48, молекулы ориентированы так, что выпуклая часть одной молекулы обращена к выпуклым частям других молекул (укладка выступ к выступу ). Конечно, такое расположение препятствует плотной упаковке. Плоские группы рд и рдд пригодны для координации 6, как показано на рис. 9-49, а. Этот слой не является предельно плотным, и в другой ориентации молекул достигается только координация 4, как видно из рис. 9-49,6. В плоских группах ст, стт и [c.459]

Поскольку сферы одинакового диаметра при предельно плотной упаковке занимают примерно 74% общего объема дисперсии, [c.491]

Помимо химического состава, одна из основных характеристик эмульсии — отношение объема внутренней фазы к объему внешней фазы (ф). Как отмечается в разд. ХП-4В, упаковка шаров плотнейшая при ф, равном 0.74. В более разбавленных эмульсиях внутренняя фаза действительно сушествует в виде сферических частиц. Влияние ц> на вязкость системы, состояшей из жестких сферических частиц, определяется предельным законом Эйнштейна [1] [c.391]

В дальнейшем будет показано, что, наряду со стремлением к созданию наиболее плотной упаковки, молекула стремится сохранить собственную симметрию при вхождении в кристалл. Поэтому предельно плотные слои из симметричных молекул подлежат внимательному рассмотрению. [c.113]

К предельно-плотным слоям относятся лишь те из координационно-плотных слоев симметричных фигур, которые при сохранении фигурой своей симметрии позволяют создать предельно плотную упаковку за счет изменения наклона фигуры к осям ячейки и изменения ее параметров. В рассматриваемом случае молекул симметрии т к предельно плотным слоям относятся 2) 6) (1)/ [гп ] и 15) 2хЬ[п1 . [c.113]

К слоям, в которых фигуры симметрии 2 можно расположить согласно первому варианту (2х), относятся слои с косоугольными ячейками 5 и 7 и слои с прямоугольными ячейками 24, 26, 37, 39, 40, 41, 42, 44, 45, 46 и 48. Оба косоугольных слоя 5 и 7 допускают упаковку фигуры произвольной формы с координацией 6. Но слой 5 полярен и потому не даст предельно плотной упаковки. По той же причине мы исключим слой 24, а из двух сходных слоев 26 и 39 отберем как предельно плотный для фигуры [2х] только слой 39. [c.114]

Для упаковки фигур симметрии 222 с координацией б пригоден только один (предельно плотный) слой 42) 21 [222]. Слои 37, 40, 41 и 48 должны быть исключены в первых двух фигуры связаны осями 2, , во вторых двух — плоскостями симметрии т . [c.115]

Плотнейшие, предельно плотные и допустимые слои сведены в следующую табл. 7. Пример плотнейшей упаковки фигур произвольной формы в одном из слоев изображен на рис. 62. [c.116]

Поведение диспергированных частиц в турбулентном потоке жидкости в значительной степени определяется их концентрацией и отношением размера частиц к внутреннему масштабу турбулентности. При высокой концентрации частиц вследствие их взаимодействия и дополнительной диссипации энергии, обусловленной относительным движением частиц и жидкости, турбулентность подавляется. В предельном случае — при приближении концентрации частиц к их концентрации при плотной упаковке — турбулентность может даже полностью выродиться, или, как говорят, вымерзнуть . [c.180]

В группе Fmm — СЦ может осуществляться плотная упаковка молекул симметрии тт предельно плотные слои 2]i тт, накладывающиеся осями 2i- [c.122]

Группа РЬеп = удобна для упаковки молекул симметрии 2 в ней имеются предельно плотные слои 2lt 2 , накладывающиеся осями 2 . [c.124]

Г руппа Рпта = весьма удобна для упаковки молекул с симметрией т. В ней имеются предельно плотные слои 2xt[m , накладывающиеся осями 2i. Для упаковки центросимметричных молекул [c.124]

В табл. 72 приведены равновесные концентрации, соответствующие максимумам изотерм адсорбции, а также предельное содержание адсорбированного октена-1 в цеолитах. При предельном заполнении полостей цеолита СаА в каждой полости находится примерно три молекулы октена-1, что свидетельствует об их плотной упаковке и сильном взаимодействии с поверхностью цеолита. [c.197]

При й > кр и режиме, соответствуюш,ем точке начала подвисания (см. стр. 445), применимо уравнение (XII 1,26), причем расчет акц может быть произведен по уравнению Пратта . Предельную производительность в точке захлебывания можно определять непосредственно с помощью уравнений, предложенных различными авторами, например, для колонн с керамической или металлической кольцевой насадкой (размером ие более 25 X X 25 м.ч). При плотной упаковке насадки можно пользоваться уравнением [c.548]

В работе [211] изучение сорбции н-парафинов С - С, из растворов в декалине при 20°С на формованном цеолите СаА позволило предположить возможные схемы расположения молекул декана, тридекана, гексадекана в полостях цеолита СаА. Определив количество молекул н-парафина, приходящихся на одну полость кристал а цеолита при предельном заполнении, авторы показали, что в исследованном ряду н-парафинов наибольшая степень заполнения полостей соответствует н-додекану и н-тридекану (в полости находится 1,3-1,4 молекулы углеводородов) и предположили, что молекулы додекана и тридекана в полости цеолита под влиянием очень сильного адсорбционного поля принимают наиболее плотную упаковку в виде незамкнутого кольца. Предельные сорбционные объемы и степень заполнения полостей для тетрадекана, пентадекана и гексадекана меньше, чем у вышеуказанных углеводородов, и это объясняется более рыхлой упаковкой молекул в полостях цеолита. При адсорбции молекул н-нонана и н-додекана в полостях цеолита остается много промежутков, и поэтому значение предельных сорбционных объемов и степеней заполнения для этих углеводородов также сравнительно меньше. [c.285]

В непосредственном взаимодействии с макромолекулой может одновременно находиться ограниченное число молекул растворителя не больше того предельного числа молекул, которые могут соприкасаться с растворенной частицей при плотной упаковке. Однако и более отдаленные молекулы растворителя могут быть не полностью лишены влияния на растворенную частицу, так что, кроме указанной выше внутренней сольватации, появляется дополнительно внешняя сольватация, которой, однако, сильно мешает тепловое движение [167]. Даже при сильном взаимодейст- [c.70]

Здесь мы представим основные моменты подхода Китайгородского [1]. Сначала плотные упаковки рассматриваются для плоских групп симметрии. Для плоских слоев молекул вводятся различия между плотноупаковаиными, плотнейшими и предельно плотными слоями. Плоский слой молекул считается плотным, если в нем осуществляется координация 6. Плотнейшим назван слой молекул, если координация б возможна при любой ориентации молекул относительно осей элементарной ячейки. Термин предельно плотная использован для упаковки, в которой координация 6 возможна при любой ориентации молекул относительно осей элементарной ячейки с сохранением собственной симметрии молекул. [c.459]

На пов-сти жидкости М.с. нерастворимых и слаборастворимых ПАВ могут находиться в разл. агрегатных состояниях. Если расстояние, разделяющее молекулы в М. с., велико по сравнению с их размерами и молекулы почти не взаимод., слой наз. газообразным (О-пленка). М. с. с предельно плотной упаковкой молекул наз. конденсированным его уподобляют двухмерной жидкости (Ь-пленка) или двух-мерному твердому телу (5-пленка). В газообразном М.с. на границе водная среда-газ гидрофобные группы дифильных молекул ПАВ располагаются вдоль пов-сти раздела фаз, в конденсированных М. с. они ориентированы по нормали или под углом к межфазной пов-сти. Макромолекулы в М. с. могут находиться в виде клубков, спиралей или иных структурных форм. Молекулы линейных полимеров обычпо принимают плоскую конформацию, располагаясь вдоль пов-сти раздела фаз. Однако отдельные участки цепи могут образовывать петли и <авосты , выступающие далеко за пределы поверхностного слоя. Нек-рые макромолекулы, напр, белковые, имеющие в р-ре форму спирали, при выходе из объема фазы в поверхностный слой полностью или частично разворачиваются. Граница (подвижный барьер), отделяющая на пов-сти участок чистой жидкости от участка, покрытого М. с., испытывает давление, наз, поверхностным или плоским (двухмерным). В общем случае тс = сГо - сг(Г), где Сто и (т(Г)-поверхностное натяжение соотв, чистой жидкости и жидкости, покрытой М, с., к-рый образовался в результате адсорбции в-ва массой Г, определяемой согласно известному адсорбц. ур-нию Гиббса (обычно Г выражают в молях на единицу площади межфазной пов-сти). В случае нерастворимого ПАВ п м. б. измерено непосредственно с помощью прибора, наз. пленочными весами, или весами Ленгмюра. Данные измерений позволяют строить изотермы в координатах тс-площадь приходящаяся на одну молекулу (или л -л), по виду к-рых изучают состояние М. с. в зависи%юсти от его насыщения, т-ры Г, хим структуры ПАВ, состава и св-в жидкой фазы. Разреженный М. с. характерен для малых значений Г [c.134]

Думается, однако, что в конечном счете ответ на этот вопрос будет отрицательным. По крайней мере не плотнейшими оказались двумерные упаковки в кристаллах Ni-ДМГ и Си-СМИ [42, 58, 59] . Особенно четко этот результат выражен в случае Си-СМИ, для которого удалось построить упаковку с к = 0,91 (рис. 5.3, б), существенно более плотную, чем идеализированная упаковка с к = 0,87, близкая к реальной (рис. 5.3,в). Следовательно, говоря о молекулярных упаковках, нужно с осторожностью относиться к эпитетам типа плотнейшая и предельно плотная [12, 47]. [c.155]

Полипептидная цепь в молекулах подавляющего числа белков свернута в виде правозакрученной спирали (а-спираль), с предельно плотной упаковкой полипептидной цепи, в которой радикалы аминокислотных остатков направлены всегда наружу. Водородные связи, образованные —С— и —М— группами, расположенными на [c.280]

ККМ1) р — константа адсорбционного равновесия. При помощи этого уравнения из экспериментальных данных была найдена величина — 144 10 моль/м , а из нее вычислена средняя площадь поверхности ацетиленовой сажи, приходящаяся на один адсорбированный ион при Ср = ККМ1, т. е. при предельно плотной упаковке адсорбционного монослоя [c.33]

Слои, в которых фигура занимает частное положение симметрии т не являются, как мы отметили на стр. 112, плотнейшими, поскольку уменьшение числа вращательных степеней свободы молекул уже не позволяет считать упаковку неуплотняемой. Как уже говорилось, на слои [От ] накладываются значительно меньшие ограничения, чем на слои [/га ]. На этом примере видно, что одни координационно-плотные слои фигур (молекул) симметрии т допускают создание предельно плотной упаковки с сохранением фигурой своей симметрии при вхождении в слой, а другие — нет. [c.113]

Как будет показано ниже ( 6), выигрыш симметрии может в ряде случаев скомпенсировать потерю плотности упаковки. Поэтому мы рассмотрели возможности упаковки в слой симметричных фигур, со-храняюш,их симметрию в решетке, и выделили в первую очередь предельно плотные слои, т. е. слои, являюш,иеся плотнейшими при сохранении симметрии. [c.116]

В группе Рттп = возможна предельно плотная упаковка молекул симметрии тт (слои 2it[mm ) при условии занятия ими двух пар симметрически независимых положений (как в группе V ). [c.124]

В группе Сттт = осуществляется предельно плотная упаковка молекул симметрии ттт слои 2it[mmm, накладывающиеся осями 2j. [c.125]

В группе Ссса = Уf осуществляется предельно плотная упаковка молекул в положениях с симметрией 222 слои 2- t [222], накладывающиеся осями 2j. [c.125]

В группах Fmmm = У и Immm = осуществляется предельно плотная упаковка молекул в положениях с симметрией ттт слои 2it [ттт], накладывающиеся осями 2,. [c.125]

Рис. 10.4. Дисперсионные кривые в канале постоянной ширины W. Здесь к — составляюш,ая волнового числа в направлении оси канала. В случае (а) ширина канала составляет малую часть (0,3) радиуса Россби. При этом дисперсионное соотношение, определяемое формулами (10.3.2) — (10.3.4), приобретает вид ((иЦсу 0,09 + kWy + (пп) . Эффекты вращения, которые представлены в этом выражении константой 0,09, оказались едва различимыми. В случае (б) отношение W a ширины к радиусу Россби велико (2я), и дисперсионное соотношение имеет вид (( / ) == I + кау + /4)п . При дальнейшем возрастании ширины канала коэффициент при уменьшается, что соответствует на рисунке смещению изолиний вниз и их более плотной упаковке. Предельная кривая для моды Пуанкаре в канале бесконечной ширины показана на рис. 7.2.

Из приведенных данных вытекает, что начальную стадию процесса уплотнения — стадию формирования структуры пористого тела следует рассматривать как подготовительную к завершающей второй стадии —достижению фмакс В конечном счете основная цель процесса уплотнения тонкодисперсных структур — предельно плотная и однородная упаковка частиц твердой фазы. [c.241]

Как видно из рисунка, а-спираль характеризуется предельно плотной упаковкой скрученной полипептидной цепи, так что все пространство внутри мыслимого цилиндра, в пределах которого идет закручивание, заполнено. На каждый виток правозакрученной а-спирали приходится 3,6 аминокислотных остатков, радикалы которых направлены всегда наружу и немного назад (вверх на модели), т. е. отклоненЬ в сторону начала полипептидной цепи. Правый ход спирали легко установить, если смотреть в торец спирали со стороны №концевой аминокислоты полипептидной цепи (начало молекулы) на модели ясно видно, что закручивание полипептидной цепи идет по часовой стрелке. Шаг спирали (расстояние между витками) составляет 0,54 нм, а угол подъема витка равен 26°. Период идентичности, т. е. длина отрезка спирали, полностью повторяющегося по ходу ее, составляет 2,7 нм (18 аминокислотных остатков). [c.66]

Нас будет интересовать, как изменяется характер движения в системе при изменении параметров до и Рсо- Построим так называемую бифуркационную диаграмму — кривые 5до, со)=0 на плоскости > до< при различных значениях Усо- Здесь - корень уравнения (2.79) или значение объемной концентрации дисперсной фазы в состоянии равновесия. Для движения твердых частиц в жидкости в режиме Ньютона (и =1,78, /=0, Рд>Рс) подобная диаграмма представлена на рис. 2.2 в интервале значений [0,1]. Значения лежащие за пределами ЭТОГО интервала, лишены физического смысла. Для других систем (жидкость—жидкость, газ-жидкость) и режимов движения частиц качественный характер бифуркационной диаграммы не изменяется. Однако следует иметь в виду, что для твердых частиц диаграмма вьшолняется только для значений <р°, соответствующих состоянию плотной упаковки, т. е. до V 0,6. Для деформируемых частиц предельные значения <р° могут быть порядка 0,9 и даже вьпые. [c.91]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология