СВОЙСТВА СИММЕТРИИ КРИСТАЛЛОВ

Рассмотрим некоторые графы, которые используются для описания структуры кристаллов. Базисное множество в этом случае образуют либо нейтральные атомы (в ковалентных кристаллах), либо ионы (в ионных кристаллах), либо отдельные молекулы (в молекулярных кристаллах), либо группы молекул. Каждому элементу базисного множества ставится в соответствие вершина. Определяются ближайшие соседи (первая координационная сфера). Две вершины считаются смежными, если соответствующий одной из них элемент базисного множества лежит в первой координационной сфере другого элемента. Такой подход дает возможность абстрагироваться от деталей строения элементов базисного множества, которое может быть достаточно сложным, и изучать неметрические свойства кристаллов, определяемые лишь отношением ближайшего соседства. На этом пути появляются графы с бесконечным числом вершин самой разной природы. Их геометрическую реализацию в трехмерном пространстве, называемую в дальнейшем решеткой, обычно выполняют таким образом, чтобы сохранились основные свойства симметрии кристаллов. [c.42]

Данная глава посвящена в основном кристаллическим решеткам и свойствам симметрии кристаллов и молекул, а также экспериментальным методам определения их структуры. С разнообразными областями применения кристаллов в науке и технике, с интересными экспериментальными методами исследования их свойств читатель познакомится из других курсов. [c.8]

Свойства симметрии кристалла и их связь с инвариантными преобразованиями оператора Гамильтона (11) этого кристалла были подробно рассмотрены в книге Захариасена [105]. Эти преобразования называются операциями симметрии. Операции симметрии делятся на два типа. Во-первых, кристалл характеризуется трансляционной симметрией, которой соответствуют операции трансляции [c.517]

СВОЙСТВА СИММЕТРИИ КРИСТАЛЛОВ [c.11]

СВОЙСТВА СИММЕТРИИ КРИСТАЛЛОВ 27 [c.27]

СВОЙСТВА СИММЕТРИИ КРИСТАЛЛОВ 33 [c.33]

При расчете структуры зон весьма важную роль играют, как известно, свойства симметрии кристаллов. Чем ниже симметрия кристалла, тем сложнее проведение расчетов структуры зон. Этим, по-видимому, объясняется тот факт, что для таких кристаллов, как сульфид, селенид и теллурид мышьяка, кристаллизующихся в моноклинной решетке [1], до сих пор отсутствуют какие-либо расчеты структуры зон. Что же касается веществ с нарушенным дальним порядком в расположении атомов, к которым относятся, в частности, стеклообразные полупроводники, то для них экспериментальные и теоретические исследования энергетического спектра еще более сложны, чем для кристаллов с низкой симметрией. Не случайно принципиальный вопрос о возможности наличия запрещенных зон у стеклообразных полупроводников теоретически был решен сравнительно недавно [2], а приведенные в литературе экспериментальные исследования подобных веществ относятся в основном только к области энергии, близкой Eg [3]. [c.339]

АНАЛИЗ РАСПРЕДЕЛЕНИЙ МЕЖАТОМНОЙ ФУНКЦИИ НА ОСНОВЕ СВОЙСТВ СИММЕТРИИ КРИСТАЛЛА [c.446]

Дополнительное замечание было сделано Холлом, Дженнингсом и Мак-Клинтоком [235], которые наблюдали обе компоненты флуоресценции. Если построить график зависимости логарифма незамедленной флуоресценции от логарифма интенсивности излучения лазера в максимуме, то получается прямая с наклоном 1,85 0,15, что подтверждает двухквантовый механизм. Замедленная флуоресценция (от 50 мксек до 70 мсек) вначале затухает по закону X/fi, а затем по экспоненциальному закону, что согласуется с предположением о ее механизме — рекомбинации экситонов триплетного состояния. Заменив рубиновый лазер неодимовым, эти авторы исключили также возможность генерации второй гармоники (нелинейный оптический эффект) в кристалле антрацена. Вторая гармоника при 5300 А была очень слабой, как и следовало ожидать из свойств симметрии кристалла антрацена. [c.141]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология