Вторая гармоника

Рис. V 12. Кривые VI при явно выраженных первой и второй гармониках (а) и только при второй гармонике (б)

Кривая У1, по которой определяется J, зависит почти исключительно от вида диаграммы противодействующего момента компрессора, так как величина X, оказывающая малое влияние, при заданной частоте вращения обычно принимается неизменной [формула (V. 105)]. При диаграмме с явно выраженными первой и второй гармониками, на кривой УZ возможны две запретные зоны вблизи резонансных точек этих гармоник у г = 1 и Z = 0,25 (рис. У.22, а), причем момент инерции маховика может быть выбран в допустимой области Z >> 1 или в интервале между запретными зонами. [c.187]

Нужно, однако, заметить, что у асинхронных двигателей коэффициент усиления Сд, не резко снижается с увеличением порядкового номера гармоники, и наряду с первыми гармониками сказывается влияние третьей и четвертой гармоник. У синхронных же двигателей различие между величинами Ск весьма велико. Благоприятная для них диаграмма противодействующего момента должна иметь малую величину первой гармоники. Амплитуда второй гармоники играет значительно меньшую роль, а амплитуды третьей и четвертой гармоник для определения момента инерции практического значения не имеют. [c.190]

Ввиду незначительного влияния высших гармоник в приближенном расчете учитывают лишь первую и вторую гармоники, и наибольший размах колебания вращающего момента определяют как сумму удвоенной большей амплитуды и амплитуды меньшей. [c.196]

Следовательно, длина трубопровода, соответствующая резонансу второй гармоники, равна 14,1 м. [c.268]

Для ступеней с одним цилиндром одинарного действия наибольшую амплитуду имеет первая гармоника возмущающего импульса. Она является главной гармоникой. При двух цилиндрах одинарного действия с углом смещения кривошипа в 180° или при одном цилиндре двойного действия главной является вторая гармоника, а первая отсутствует или имеет малую амплитуду. При нескольких параллельно действующих цилиндрах и равных углах смещения кривошипов порядок главной гармоники определяется числом всасываний или подач газа на протяжении одного оборота компрессора. Кроме главной выделяются кратные ей гармоники более высоких порядков при первой — вторая, третья и т. д. при второй — четвертая, шестая и т. д. [c.270]

При резонансе первой гармоники, сильно проявляющемся, как было сказано, только у ступеней с цилиндрами одинарного действия, кривая колебания располагается так, что к концу всасывания наблюдается некоторое снижение давления (рис. VI.39, а), а следовательно, и производительности. Напротив, при резонансе второй гармоники (рис. VI.39, б) достигается наибольшее увеличение давления и производительности. Случай резонанса второй гармоники отчетливо виден на индикаторной диаграмме всасывающего патрубка I ступени (рис. П.З), полученной в исследованиях автора. Диаграмма показывает, что к концу всасывания превышение давления над номинальным составило 10%. [c.272]

В отдельных случаях при резонансе второй гармоники увеличение производительности достигает 20—25%. При резонансе же более высоких гармоник амплитуды колебаний давления ниже и возможное повышение производительности менее велико. [c.272]

Здесь же ограничимся проверкой достаточности момента инерции ротора серийного электрического двигателя, чтобы пульсации статорного тока были не более допустимых, для чего воспользуемся способом, описанным на стр. 191. На основании разложения суммарной кривой противодействующего момента в ряд Фурье, которое выполняется аналогично показанному в табл. V.3—Y.5, находим значения амплитуд первой и второй гармоник [c.713]

Относительные значения амплитуд первой и второй гармоник / ,. . 4 и / = = 0,286. [c.714]

Подставляя (3.4.1) в (3.4.5) можно определить все гармонические составляющие в спектре индукции [51]. Кроме первой и второй гармоник обоих частот возбуждения появляются ещё суммарная и разностная частоты. [c.187]

В настоящее время известно несколько методов переменнотоковой полярографии квадратноволновая, векторная, с применением амплитудно-модулированного иапряжения и полярографии на второй гармонике. [c.169]

В настоящее время для повышения чувствительности разрешающей способности при определении малых концентраций ве- ществ, наряду с осциллографической импульсной полярографией, развиваются новые направления полярографического анализа, которые получили название переменнотоковой полярографии. К области переменнотоковой полярографии в настоящее время относятся квадратноволновая, векторная, полярография с использованием амплитудной модуляции (интермодуляционная) и полярография на второй гармонике. Рассмотрим каждую в отдельности. [c.222]

Полярография на второй гармонике [c.225]

Из (1У.90) видно, что учет третьего члена- экспоненты дает вторую гармонику, т. е. колебания тока с удвоенной частотой 2о). При выделении из тока ячейки какой-либо гармонической составляющей [c.226]

Рис. 161. Форма полярограмм, снятых методом второй гармоники

Преимущества, получаемые при использовании второй гармоники, заключаются в получении большой разрешающей способности метода и уменьшения уровня емкостного тока. [c.227]

Ангармоничность обусловливает появление в спектре помимо основной интенсивной линии еще обертонов или гармоник, интенсивность которых очень мала. Для гармонического осциллятора правилом отбора разрешены переходы только с Аи = 1, чему отвечает основная интенсивная спектральная линия. Вследствие ангармоничности колебаний реальных молекул становятся возможными квантовые переходы с Аи> 1, что приводит к возникновению в колебательном спектре обертонов. Так, первый обертон отвечает Аи= 2, а вторая гармоника Ли = 3 и т. д. Вероятность переходов с Аи> 1 меньше, чем с Аи = 1, что и объясняет малую интенсивность обертонов. [c.177]

Таким образом, в рамках простейшей модели мы показали, каким образом из-за нелинейных свойств среды в сильном световом поле появляется третья гармоника. Можно показать [12], что при определенных условиях возникает и вторая гармоника (20). [c.438]

При работе датчика подбирают такую емкость, чтобы на ней выделялась вторая гармоника возбуждающего тока. В этом случае ( >а > (И и, как показали эксперименты, сигнал на выходе датчика равен [c.516]

Самая низкая допустимая частота, соответствующая А = 1, со, = (1 — М ) я называется основным тоном колебаний. Более высокие частоты oj = (1 —Л/ ) 2я сОд = (1—TV/ ) Зя . .. и т. д. часто называют обертонами. В настоящей книге будет использовано другое наименование допустимых частот колебаний. Условимся называть их собственными значениями частоты, или гармониками. При этом основной тон (наинизшую частоту) будем называть первой гармоникой, частоту, соответствующую к = 2— второй гармоникой и т. д. [c.44]

Формулы (6.2) показывают, что эпюры амплитуд (абсолютных величин) стоячих волн v ж р изображаются отрезками тригонометрических функций sin и os. Этн эпюры показаны на рис. 6, где даны четыре первые гармоники. Видно, что при колебаниях по основному тону (первой гармонике) на длине трубы помещается половина длины волны, второй гармонике соответствует полная длина волны, третьей — полторы длины волны и т. д. Чем больше номер гармоники, т. е. чем больше частота колебаний, тем большее количество полуволн помещается на длине трубы. [c.50]

Первая гармоника (основной тон колебания) характеризуется вдвое меньшей частотой, а высшие гармоники связаны с основным тоном не отношениями частот, пропорциональными ряду натуральных чисел 1 2 3 ..., а отношениями частот, пропорциональными ряду нечетных чисел 1 3 5,... Таким образом, у трубы, открытой с двух концов, частота второй гармоники вдвое выше частоты основного тона, а у трубы, закрытой с одного конца, втрое выше частоты основного тона. [c.54]

Полученные в настоящем параграфе на основе формального анализа характеристического уравнения соотношения (28.6) имеют простой физический смысл. Если считать, что при известных условиях основной тон колеб ельной системы стал неустойчивым, т. е. к неустойчивости привела, например, известная комбинация величин р, V, Q и то легко сообразить, что, в предположении неизменности процесса в зоне горения, точно такие же условия р, V, <2 и и ) встретятся дважды на второй гармонике, трижды па третьей и т. д. Это связано с тем, что вторая гармоника как бы повторяет дважды стоячую волну колебаний основного тона, третья — трижды и т. д. Те же рассуждения справедливы и для моментов перехода от неустойчивости к устойчивости. [c.229]

В конце предыдущего параграфа говорилось, что физической основой наблюдающегося скачкообразного изменения частот колебаний является способность колебательной системы как бы повторять форму стоячей волны дважды при возбуждении второй гармоники, трижды—третьей и т. д. С этой точки зрения совпадение теоретической картины скачкообразного изменения частот колебаний с опытом косвенно свидетельствует о том, что и формы стоячих волн близки к теоретическим. Этот факт можно зарегистрировать непосредственно, путем измерения формы стоячей волны при возбужденных в системе колебаниях. Проще всего это сделать для стоячей волны давления. На рис. 53 приведены два примера сравнения [c.239]

Наименьшая относительная амплитуда величины дХ (Уц условно принято за единицу), нрр которой возможно возбуждение, получается тогда, когда фазы дХ и совпадают у — действительная величина). На рис. 61 приведены лишь две ветви у (соответствующие первой и второй гармоникам). Как видно из диаграммы, увеличение частоты (переход от первой ко второй гармонике) влечет за собою увеличение абсолютных величин т. е. увеличение относительных амплитуд ЬХ, потребных для возбуждения системы. [c.261]

Возможность уменьшения необходимого маховика зависит главным образом от выполнения компрессора, которое определяет кривую диаграммы иротиводействующего момента. Первая и вторая гармоники разложения кривой момента при асинхронном и синхронном двигателях влияют на пульсацию тока в большей степени, чем гармоники высших порядков. Поэтому для уменьшения маховика следует выбирать компоновки комирессора, при которых диаграммы противодействующего момента не имеют явно выраженных первой и второй гармоник. [c.190]

Для снижения второй гармоники угол между кривошипами двухрядных компрессоров обычно выбирают равным 90°. Направление смещения одного кривошипа относительно другого при таком угле отражается на результирующих амплитудах первой и третьей гармоник, но не влияет на результирующие амплитуды второй и четвертой гармоник. При угле между кривошипами в 90° суммарная диаграмма получается более благоприятной, если мощность разделена поровну между рядами, а массы возвратно-движущихсяГ.частей обоих рядов одинаковы. Выбор [c.191]

В полярографии на второй гармонике используется метод фарадеевского покажения, который характеризуется тем, что при наложении па ячейку небольшого переменного напряжения в токе ячейки появляется спектр частот гармонических составляющих. Если в качестве полезного сигнала использовать вторую гармонику, то полярограмма будет иметь вид второй производной, изменяющейся в зависимости от потенциала электрода —/(ф)- Преимущест- [c.169]

Борофосфаты щелочноземельных элементов и свинца при температурах выше комнатной характеризуются постоянной величиной второй гармоники в интервале 290-900 К. Такое поведение сигналов ГВГ аналогично случаю стилвеллитоподобных боросиликатов и борогерманатов в их пьезоэлектрических парафазах выше Т . Следовательно, борофосфаты-стилвеллиты не являются сегнетоэлектриками, но обладают пьезоэлектрическими свойствами. [c.28]

Значения ДЯ и Дг содержат пост, и гармонич. составляющие. Обычно АЕ измеряют т. н. методом фарадеевского выпрямления высокого уровня, в к-ром на сист. подают пакет импульсов длительностью неск. десятков мс длительность одного импульса — 1—100 мкс, интервал между двумя последоват. импульсами — 1 мс. При определении Дг чаще измеряют его гармонич. составляющие, напр, с помощью полярографа перем. тока с устройством для измерения второй гармоники или ВЧ-полярографа (метод фарадеевского выпрямления низкого уровня). Вольтамперограммы обратимых и квазиобратимых электродных процессов содержат два разнополярпых пика тока с одинаковыми или разными высотами соответственно. При необратимых процессах получают один пик тока положит, или отрицат. полярности. Количеств, анализ основан на определении высоты одного пика или суммарной высоты двух пиков, качеств, анализ — на определении потенциала, соответствующего одному из пиков тока или току, равному нулю в момент изменения его полярности. Более низкий предел определяемых концентраций (до 10" М) получ. методом низкого уровня. [c.609]

ДЛЯ вторых гармоник той же колебательной системы, что и рассматривавшаяся выше, но для трех значений параметра 0,2 0,06 и 0. На приведениоп диаграмме хоро- [c.264]

В качестве типичных численных данных используем те, которые были реализованы в опытах Лемана. Это позволит сопоставить результаты расчета с экспериментом. В пазваппых опытах основная масса экспериментов была проведена на трубе, имевшей диаметр d=67 мм и общую длину L = 1140 мм. В трубе обычно возбуждались колебания основного тона (частота 165 гц) и иногда второй гармоники (частота 330 гц). Скорость течения в трубе изменялась по желанию экспериментатора, так как она создавалась не тягой, а вентилятором, питавшим воздухом большой ресивер, к которому присоединялась труба. Располагавшаяся в некотором сечении трубы тонкая проволока (диаметр 0,2 мм, шаг 2 мм) нагревалась электрическим током. В непосредственной близости от нее помещалась частая металлическая сетка, которая воспринимала тенло от раскаленной проволоки и передавала [c.426]

Дальнейшее движение в положительном направлении оси X приводит в сечение, где меняет знак (т. е. изменяет фазу на я) возмущение би. Что касается фазы бр, то она остается прежней. Таким образом, справа от узла б и фазы бр и бЬ будут опять такими, что возбуждение акустических колебаний станет возможным. Следовательно, если первая гармоника, изображенная в верхней части рис. 103, допускала возбуждение системы при любом положении фронта нламени внутри трубы, то для второй гармоники существуют две области, в которых возможно возбуждение — одна лежит в окрестности закрытого, другая в окрестности открытого конца трубы. [c.451]

Опытные точки ложатся, в полном соответствии со сказанным, внутрь интервалов Дж, причем тенденция к смещению опытных точек к правым концам интервалов Д.Х указывает на то, что для возбуждения колебаний более существенньш является возмущение скорости, а не возмущение давления. Особенно показательны в этод1 смысле опытные точки, соответствующие положению фронта пламени непосредственно у закрытого конца. В этот момент колебания происходят с частотой второй гармоники, причем по мере приближения фронта пламени к закрытому концу трубы процесс колебаний начинает явно нарушаться. Внешне это проявляется в исчезновении регулярности, быстром падении частот колебаний. [c.454]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология