Свойства квантово-механических операторов и функций

СВОЙСТВА КВАНТОВО-МЕХАНИЧЕСКИХ ОПЕРАТОРОВ И ФУНКЦИЙ [c.52]

В принципе, не обязательно возможны все мыслимые переходы между различными уровнями. Правила отбора разрешенных переходов, как и интенсивность соответствующих им полос в спектре,, определяются свойствами волновых функций Тгъ характеризующих состояния, между которыми происходит переход, и квантово-механическими операторами собственного или наведенного дипольного момента, которые совпадают с классическими выражениями этих электрических моментов. [c.177]

Согласно законам квантовой механики I и П1, все, что мы можем знать относительно будущего поведения системы, может быть вычислено из ее функции состояния. Поскольку точность наших сведений о будущем ограничена, функция состояния должна отражать эти ограничения. Одной из наиболее интересных особенностей квантовой механики является путь, по которому она автоматически включает эти ограничения. Самый акт утверждения, что некоторый объект в окружающем нас мире имеет определенную функцию состояния, обязательно связан с нарушениями, которые делают наши сведения о свойствах этого объекта частично неопределенными. Отсутствие коммутации между операторами положения и импульса убеждает нас, что квантово-механическая теория никогда не скажет нам больше, чем мы можем узнать вследствие этих неизбежных нарушений. [c.182]

Значение ортогональных функций определяется тем, что свойством ортогональности обладают собственные функции важных квантово-механических операторов. Физический смысл равенства нулю интеграла S(pm(pndx можно понять, если вспомнить, что квадрат волновой функции есть мера вероятности найти частицу микромира в данном состоянии. [c.55]

Самосопряженные операторы обладают свойством, которое имеет большое значение для квантово-механических расчетов. Собственные функции таких операторов ортогональны, т.е. / фтфпй(л = 0 пригде фт и ф —две собственные функции. Это определение распространяется и на комплексные функции [см. уравнение (4.4)]. Докажем, что функции -ф1 и гра ортогональны, если обе они являются собственными функциями оператора Эрмита и их собственные значения неодинаковы. По условию [c.56]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология