Плазменные волны

Это означает, что такие частицы могут поглощать продольные плазменные волны. [c.111]

Формула (31.16) может быть использована, в частности, для определения энергии, теряемой заряженной частицей на черенков-ское излучение плазменных волн. Для этого заметим, что энергия, теряемая частицей на единице ее пути, равняется работе на таком пути, производимой силой торможения, действующей на частицу со стороны создаваемого заряженной частицей поля [c.115]

И связанных с возбуждением в слое плазмы стоячих ионных плазменных волн. [c.103]

Показать, что в высокочастотном пределе (з) kv время затухания плазменных волн из-за столкновений порядка времени Те (3.76). [c.70]

Стикс T. Теория плазменных ВОЛН. Перев, с англ, M,, Атомиздат, 1965. [c.298]

Согласно классической электродинамике [65], электромагнитные волны могут распространяться в плазме пламени в случае, если их частота выше плазменной. Волны, частота которых ниже плазменной, будут отражаться от границы пламени. Таким образом, для данной концентрации электронов существует некоторая пороговая частота электромагнитных волн, равная плазменной, частоте /о=89601/се-, и, наоборот, для волн данной частоты существует предельная конце.нтрация электронов. Если концентрация элек- [c.63]

Вь ра,кение (56.3) представляет собой интеграл столкновений Ландау п отвечает учету лишь парных соударений заряженных частиц. Формула (56,4) содержит вклад, обусловливаемый плазменными колебаниями. Поскольку частота плазменных волн определяется из условия oбpau oния в нуль действительной части диэлектрической ироницаемости, то в условиях малости затухания плаз.меп-ных колебаний в окрестности е = О, можно воспользоваться следующим соотношение.м [c.241]

В, II. С и л п н, К кинетической теории взаимодействия плазменных волн. Прикладная механика и техническая физика, выгг. 1 (1964). [c.336]

Резонансное поведение ограниченных плазменных образований во внешних высокочастотных электрических полях стало за последнее время предметом широкого изучения (см., например [1]). Однако к настоящему времени хорошо изучены только высокочастотные резонансные эффекты, связанные с возбуждением в плазме электронных плазменных волн (так называемые резонансы Тонкса—Даттнера). Поэтому интересно исследование резонансных эффектов, связанных с возбуждением низкочастотной ветви волн в плазме. Как будет показано ниже, изучение низкочастотных резонансов ограниченной плазмы более перспективно с точки зрения разработки методов диагностики плазмы. [c.101]

Рассмотрим качественно, как взаимодействуют плазменные колебания с отдельными электронами плазмы. Обмен энергией между ними возможен и в отсутствие столкновений. Проще всего анализировать эту проблему в системе координат, в которой плазменная волна покоится. Как и в конце предыдущего параграфа, обратимся к электронам, скорость которых близка к фазовой скорости плазменной волиы. Однако здесь мы будем пренебрегать затуханием Ландау. В системе координат, связанной с волной, эти электроны 1меют малую энергию и, следовательно, совершают финитное движение в потенциальном электрическом поле волны, несмотря на малую амплитуду колебаний этой волны. Обмен энергией происходит в тот момент, когда электрон достигает стенки потенциальной ямы и изменяет направление своего движения на обратное. Электроны, скорость которых существенно отличается от фазовой скорости плазменной волны, не захватываются волной обмен энергией этими электронами с волной весьма невелик по сравнению с электронами, скорость которых близка к фазовой скорости. Далее мы не будем интересоваться электронами, скорость которых существенно отличается от фазовой скорости волны. [c.54]

Здесь М — масса иона. При выполнении условий (3.36) электронные плазменные волны отсутствуют. Вклад в диэлектрнче- [c.56]

Если, напротив, длины волн малы, так что кОе 1, то из (3.40) получаем (0=0, . Эти иоиные плазменные волиы аналогичны электронным продольным плазменным волнам, рассмотренным в предыдущем параграфе. Условие применимости (3.36) для ионных волн принимает вид [c.57]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология