Поле световой волны световое поле

Более общая теория рассеяния света и соответствующие расчетные формулы, справедливые для дисперсных систем всех степеней дисперсности, были предложены Г. Ми. Он учел, что при больших размерах частиц (г > 0,1 ь) наряду с электрическими возникают и магнитные поля, что осложняет картину рассеяния света системой и делает ее очень чувствительной к отношению г К. Максимум рассеяния согласно теории Ми наблюдается для систем с размерами частиц от 1/4 до 1/3 к. Теория Ми охватывает также системы с частицами, проводящими электрический ток, для которых формула Рэлея непригодна. Согласно теории Ми интенсивность светорассеяния проходит для проводящих частиц через максимум, положение которого зависит в основном от длины световой волны. [c.390]

Оптически активные материалы — это среды, обладающие естественной оптической активностью, т.е. способностью среды вызывать вращение плоскости поляризации проходящего через нее оптического излучения (света). Впервые оптическая активность была обнаружено в кварце, а затем в чистых жидкостях, растворах и парах многих веществ. Оптически активные материалы разделяют на правовращающие (положительное вращающие) и левовращающие (отрицательное вращающие). Это условное деление теряет смысл лишь вблизи полос собственного (резонансного) поглощения среды. Некоторые вещества оптически активны лишь в кристаллическом состоянии, так что их оптическая активность — свойство кристалла в целом, а не определяется строением отдельных молекул. Современная теория оптической активности учитывает взаимодействие электрических и магнитных дипольных моментов, наведенных в молекуле полем проходящей волны, а также дисперсию — зависимость показателя преломления среды от длины световой волны. Дпя нормальной оптической активности показатель преломления увеличивается с ростом длины волны. [c.256]

Уравнение Рэлея справедливо для непроводящих частиц, золям же металлов свойственны более сложные закономерности. Переменное электромагнитное поле световой волны генерирует в частицах проводника электрический ток часть энергии волны при этом превращается в джоулево тепло и происходит значительное поглощение света. Поглощение возможно также и в случае непроводящих частиц, например золей берлинской лазури оно и является причиной их яркой окраски. [c.40]

Фактически до сих пор мы говорили о распространении света в пустом пространстве — вакууме. А как световые волны проходят через среду, состоящую из атомов и молекул Электрическое поле проходящей волны порождает в атомах и молекулах периодически изменяющиеся диполи. Но такие дипольные колебания, в свою очередь, приводят к излучению световой волны. Это означает, что в среде на самом деле распространяются как первичная волна, так и волны, излучаемые атомами и молекулами под действием поля первичной волны. [c.26]

В начале XIX в. Френель развил представления Гюйгенса, объяснив на их основе интерференцию света. В начале XIX в. М. Г. Павлов впервые высказал предположение, что природа света электрическая. Его воззрения подтвердились, когда в середине XIX в. Фарадей, установив действие магнитного поля на направление световых колебаний, заложил основы современной электромагнитной теории света, окончательно разработанной Максвеллом в конце XIX в. Этот новый взгляд на природу света, согласно которому свет — это распространяющееся электромагнитное поле, был подтвержден открытием в конце XIX в. различных электромагнитных волн и позволил объяснить явления интерференции, дифракции и поляризации света. В общем к началу XX в. электромагнитная волновая теория стала общепризнанной. [c.156]

Если атомы или молекулы не стоят на месте и не связаны прочно друг с другом силами взаимодействия, согласованность в излучении света ими нарушается. В какой-то момент полное поле Е может стать равным сумме N полей отдельных волн, когда их фазы примут подходящие значения. Но, поскольку фазы быстро изменяются со временем, синхронность волн быстро исчезнет. Если синхронность пропадает много раз за время реакции наблюдателя, то он воспринимает рассеянные световые волны совершенно независимо и просто суммирует интенсивности отдельных волн. В случае N волн общая интенсивность только в N раз больше интенсивности отдельной волны. Часто по этой причине рассеянный свет и оказывается слабым. [c.36]

Ультрамикроскоп не позволяет судить о форме и размерах коллоидных частиц, так как его разрешающая способность ограничена слишком большой для этого длиной волны видимого света. Для желаемой характеристики коллоидных частиц необходим прибор, работающий с более коротковолновыми лучами. Таким оказался электронный микроскоп, действие которого основано на использовании пучка электронов, получаемых в специальной катодной трубке и разгоняемых электрическим полем. Если длина волны светового луча, используемого в ультрамикроскопе, равна 500 нм, то длина волны электронного луча, используемого в электронном микроскопе, составляет 0,5 нм. В соответствии с этим, разрешающая способность электронного микроскопа в 1000 раз выше, чем у ультрамикроскопа. Это позволило глубоко проникнуть вглубь материи наблюдать отдельные группы молекул, исследовать структуру катализаторов, изучать строение молекул полимеров (например, белковых веществ) и т. д. [c.277]

В случае световой волны принято считать синусоидальную кривую, (рис. 41) соответствующей величине электрического поля в пространстве. Электрическое поле световой волны перпендикулярно направлению распространения луча света. [c.62]

Аттрактанты применяют для привлечения насекомых в разнообразные ловушки. Половые аттрактанты способны привлекать насекомых на расстояниях от сотен метров до нескольких километров. Аттрактантами могут служить и пищевые вещества, и источники света с определенной длиной волны (световые ловушки, используемые для отлова насекомых, летающих в ночное время). При использовании половых аттрактантов достигается высокая избирательность действия, т. е. уничтожаются только насекомые определенного вида. Метод отравленных приманок может применяться по-разному против летающих насекомых— с помощью упомянутых ловушек с аттрактантом, против-насекомых, мигрирующих в определенном направлении,— с помощью отравленных полос (стая саранчи, движущаяся по земле, пересекает отравленную полосу, насекомые контактируют с ядом на поверхности растений и поглощают его вместе с пищей). Используют ловчие кольца с ядом при этом гусеницы, движущиеся снизу вверх или сверху вниз по стволу дерева, пересекая отравленный кольцевой участок коры, получают летальную дозу токсиканта. Против сусликов применяют разбрасывание на поле отравленного зерна. [c.177]

Эксперименты на пикосекундной временной шкале и более короткой требуют других подходов. Световая вспышка, вызывающая возбуждение или фотолиз молекул исследуемого вещества, генерируется лазером с пассивной синхронизацией мод, оснащенным системой выделения одиночного импульса из цуга. Хотя пикосекундная импульсная спектроскопия опирается на методику двух вспышек — возбуждающей и зондирую -щей,— импульс зондирующего света обычно получается за счет преобразования части света возбуждающей вспышки, а необходимая короткая временная задержка легко достигается благодаря конечной скорости света. Зондирующий световой пучок направляется по варьируемому более длинному оптическому пути. Для абсорбционных экспериментов спектр этого излучения может быть уширен (например, ССЬ преобразует малую часть излучения лазера на неодимовом стекле с длиной волны 1060 нм в излучение в широком спектральном диапазоне). Для других диагностических методик, например КАСКР, это излучение может быть преобразовано в излучение другой частоты. Существует также ряд специализированных методик для изучения испускания света в пикосекундном диапазоне. Одна из них связана с электронным вариантом стрик-камеры. Для регистрации временной зависимости интенсивности сфокусированного пучка или светового пятна в механическом варианте стрик-камеры используется быстро движущаяся фотопленка. В электронном варианте изображение вначале попадает на фотокатод специального фотоумножителя типа передающей телевизионной трубки. Под действием линейно изменяющегося напряжения, прилагаемого к пластинам внутри трубки, образующиеся фотоэлектроны отклоняются тем сильнее, чем позже они вылетели из фотокатода. Для регистрации мест попадания отклоненных электронов может использоваться фосфоресцирующий экран с относительно длинным послесвечением, изображение на котором фотографируется или преобразуется с помощью электроники для последующего анализа. Этот метод носит название электронно-оптической хроноскопии. В альтернативном методе для изучения флуоресценции с пикосекундным временным разрешением Используется затвор, основанный на эффекте Керра (вращение плоскости поляризации света в электрическом поле), индуцируемом открывающим лазерным импульсом. В еще одном методе (флуоресцентная корреляционная спектроскопия) часть света возбуждающего импульса проходит через оптическую линию задержки и смешивается с испускаемой флуоресценцией в нелинейном кристалле (см. конец разд. 7.2.3), давая на выходе [c.203]

Дисперсией света, или рефракционной дисперсией, называют зависимость показателей преломления от длины волны. Характер этой зависимости в общих чертах вскрывается уже упомянутой простейшей моделью диэлектрика, рассматривающей преломляющую среду как совокупность электрических зарядов, гармонически колеблющихся в электромагнитном световом поле. [c.17]

Теория кристаллического поля позволяет объяснить появление окраски у кристаллов комплексов и их растворов. Если пропускать через раствор или кристаллы комплекса свет с изменяющейся длиной волны и регистрировать при этом интенсивность поглощения света (рис. 84), то можно получить кривую зависимости внутренней оптической плотности от длины волны светового потока [c.384]

Поскольку преломление света связано с поляризацией атомов (или ионов) под влиянием электрического поля световой волны, основную роль в формировании величины показателя преломления играет поляризуемость частиц вещества, т. е. строение электронных оболочек его атомов. Однако в кристалле эффект этим не исчерпывается. Дипольные моменты поляризованных атомов создают вторичные электрические поля, действующие на окружающие атомы и вызывающие их дополнительную поляризацию, а следовательно, и изменение показателя преломления. Дополнительный эффект поляризации зависит и от взаимного расположения атомов (структуры кристалла), и от направления внешнего поля. При изменении направления поля величина дополнительной поляризации (а с ней и показатель преломления) изменяются оптические свойства приобретают анизотропный характер. Величина и характер этой анизотропии определяются структурными особенностями кристалла. [c.218]

Исследование этих полей показало, что по мере углубления во вторую среду амплитуды полей быстро убывают по экспоненциальному закону, так что на глубине, сравнимой с длиной световой волны, амплитуды полей уменьшаются в несколько раз. Если обе среды прозрачны, то ослабление полей происходит не вследствие поглощения света, а в результате изменения направления распространения энергии. Анализ формул Френеля, определяющих соотношение между амплитудами падающей, отраженной и преломленной волн на границе двух диэлектриков с учетом условия полного внутреннего отражения, показывает, что интенсивность отраженного света равна интенсивности падающего света, т. е. вся падающая энергия полностью отражается, возвращаясь в первую среду. При этом места входа прямого и обратного потоков смещены друг относительно друга на расстояние порядка половины длины волны (рис. 136). [c.270]

Рассеяние света можно рассматривать как взаимодействие электромагнитного поля с молекулами среды. Под действием электрического поля света молекулы переходят в возбужденное состояние, что сопровождается дополнительным колебанием электронов, которые становятся источником вторичных волн, т. е. излучают электромагнитные волны во всех направлениях. Взаимодействие заряженных частиц молекул с магнитным полем света на несколько порядков слабее, чем с электрическим полем, поэтому взаимодействием с магнитным полем можно пренебречь. Отсюда уменьшение энергии падающего света вследствие рассеяния обусловлено в основном взаимодействием электрического поля световых волн с электронами. [c.127]

Как видим, коэффициент поглощения обратно пропорционален квадрату длины акустической волны. Здесь невольно вспоминается эффект рассеяния света крупными частицами мутной среды как вытекает из диаграммы гл. VI, в некотором интервале для параметра а коэффициент рассеяния света оказывается тоже обратно пропорциональным квадрату длины волны (световой) однако не следует забывать, что подобное сходство — чисто формальное, ибо рассеяние света приводит лишь к изменению направления вектора Умова, не уменьшая полной эне)ргии светового поля, между тем как только что рассмотренный эффект поглощения акустических волн представляет собой переход энергии волн в энергию тепловую, а потому действительно мы в праве отождествлять выражение (104) с / (X). [c.776]

Напряженность электромагнитного поля световой волны монохроматического света с частотой ссо также зависит от времени [c.16]

В =Вг. Направление распространения света выбирают за ось г. Вектор напряженности электрического поля световой волны ё находится в перпендикулярной плоскости ху (рис. Х1У.З). Если не учитывать затухания, то дифференциальное уравнение колеблющегося электрона можно записать в следующем виде с использованием выражения для силы Лоренца [c.250]

Свет рассеивается микрогетерогенными системами только в том случае, если размер частиц г меньше длины световой волны X, а расстояние между частицами больше световой волны. При размере частицы г < X световая волна огибает частицу происходит дифракционное рассеяние. Если размер частиц значительно больше длины световой волны, происходит отражение света. Рассеяние света связано с тем, что переменное электрическое поле световой волны возбуждает частицу, индуцируя в ней переменный дипольный момент. В результате этого частица становится источником собственного излучения, сохраняя строгие фазовые соотношения с облучающим электрическим полем. Такое рассеяние света называется когерентным. Если падающий луч света монохроматичен, то свет, рассеянный частицами, таклсе монохроматичен и имеет такую же длину волны, как и свет падающий. Свет, рассеянный частицей, попадает на находящиеся вблизи частицы, происходит многократное рассеяние света. В результате возникает само-освещение среды рассеянными внутри нее электромагнитными волнами. Вследствие когерентности света, рассеянного частицами, волны рассеянного ими света интерферируют между собой и с волнами падающего света. На границе дисперсионная среда — дисперсная фаза происходит полное гашение облучающей волны, и вместо нее возникают преломленные и отраженные волны. [c.389]

Теорию рассеяния света разработал Релей (1871—1899). Она применима к системам, содержащим непроводящие частицы (золи диэлектриков) сферической формы с размерами во много раз меньше длины волны падающего света. Предполагается, что под действием электрического поля световой волны в частицах диэлектриков возникают индуцированные диполи, становящиеся новыми источниками излучения. Интенсивность света 81, рассеиваемого частицей, определяется по формуле [c.158]

Поляризация света. Свет представляет собой поперечные электромагнитные колебания. Это означает, что электрическое и магнитное поле совершает колебания перпендикулярно направлению распространения волны. Эти колебания могут происходить в различных плоскостях, проходящих через линию светового луча (рис. 162). [c.292]

Переменное электрическое поле световой волны возбуждает в веществе колебания диполей, образованных зарядами, входящими в состав молекул (электрсшы или ионы), которые, в свою очередь, создают электромагнитное поле той же частоты. Сложение этого поля с полем первичной волны приводит к изменению скорости распространения света. Отношение скорости света в вакууме с к фазовой скорости света в среде с называется показателем преломления среды п [c.6]

Абберрацни — это малейшие отклонения световых лучей от идеального направления, в соответствии с правилами геометрической оптики. Они возникают по разным причинам, имеют различные физические принципы и требуют соответствующей коррекции. Одна группа аберраций возникает из-за того, что потоки света различной длины волны фокусируются на различных расстояниях от линзы. Поскольку наличие цветовых оттенков изобра-жепня в производстве фотошаблонов не играет никакой роли, поэтому исключить появление абберраций, обусловленных различием длин волн светового пучка, можно применением монохроматического света. Эмиссионный спектр зеленого цвета паров ртути на длине волны 5460 А имеет достаточно высокую интенсивность и находится в области спектра, где фотографические эмульсионные пластины имеют максимальную чувствительность. Другая группа аберраций возникает из-за того, что лучи проходят на некотором удалении от оптической оси линз и главный фокус отклоняется от идеального центра в плоскости изображения. Оптические линзы высокого качества изготавливаются таким образом, чтобы снизить до минимума возникаюшие аберрации и, в частности, аберрации для определенного диапазона длин волн. Однако даже в очень хорошо откорректированных линзах остается какая-то аберрация, проявляющаяся в виде искривления изображений, астигматизма, искривления поля изображения. И, главным образом, из-за последнего вида аберрации общин вид изображения в значительной степени отклоняется от идеального в фокальном плане. Незначительное смещение вдоль оптической оси и вблизи нее возрастает по мере увеличения расстояния от центра. Площадь вокруг оптической оси в плоскости изображения, в пределах которой сохраняется резкость изображения, зависящая от глубины резкости линз, называется рабочим полем изображения. Так как глубина резкости пропорциональна то из этого следует, что рабочее поле изображения объективов тем больше, чем меньше числовая апертура, т. е. если при этом исключаются самые периферийные потоки лучей. Более того, поскольку числовая апертура объективов обратно пропорциональна фокусному расстоянию, постольку размеры рабочего поля изображения также зависят от фокусного расстояния. Последняя зависимость имеет практическое значение, в частности, для ориентировочных оценок. Ранее было установлено, что размеры рабочего поля изображения для хороших объективов обычно составляет 1/5 их фокусных расстояний [27, 31, 33], а рабочее поле микроскопических объективов и того меньше и обычно составляет менее 1/10 фокусного расстояния [27, 31]. Это и объясняет ранее установленную проблему сочетания высоких коэффициентов уменьшения с большими размерами рабочего поля изображения. [c.575]

Следует сразу сделать одно замечание, ограничивающее практическую применимость аналитических выражений, выведенных в данном разделе. Кинетические уравнения основываются на законе действующих масс и предполагают гомогенность реагирующей системы. Интенсивность света, /, однако, неравномерна по всей толще листа или клеточной суспензии она колеблется даже в пределах одной клетки или отдельного хлоропласта. Об этом осложнении многократно упоминалось выше, и мы еще вернемся к этому в настоящей главе. Пока же мы будем вести рассуждения так, как если бы поглощение света являлось равномерным по всей рассматриваемой области. Это значит, что наши уравнения будут строго верны только для оптически тонких слоев. Поэтому в этих уравнениях под / следует понимать световой поток, фактически достигающий хлорофиллового слоя, а не световой поток, падающий на внешнюю поверхность системы. Эти два потока пропорциональны друг другу, но коэффициент пропорциональности изменяется с изменением глубины, а также длины волны падающего света. Практически большинство, если не все, кинетические измерения были сделаны не с оптически тонкими пигментными слоями, а с листьями, слоевищами или суспензиями, поглощающими ббльшую часть (иногда до 100°/о) падающего света. Ниже мы рассмотрим, насколько сильно изменяются кинетические соотношения, выведенные для оптически тонких слоев, из-за интегрирования вдоль пути, проходимого светом в системе, а также из-за неравномерности поглощения различных составных частей немонохроматического света. Вопрос осложняется, кроме того, структурными эффектами, разобранными в гл. ХХП (рассеяние и эффект проскока ). Еще одно осложнение возникает при изучении клеточных суспензий, сильно перемешиваемых во время измерений. Это перемешивание приводит к тому, что индивидуальные клетки более или менее периодически попадают в световые поля различной интенсивности. Если бы перемешивание было настолько интенсивным, что каждая клетка проходила бы все варианты световых полей за время, достаточно короткое по сравнению с периодом Эмерсона—Арнольда (около 10 2 сек. при комнатной температуре см. гл. XXXIV), то было бы возможно принимать во внимание только среднее освещение и считать его одинаковым для всех клеток. Другими словами, поглощение света каждой клеткой могло бы считаться равным общему поглощению всей суспензии, деленному на число имеющихся в ней клеток. Никакое перемешивание, однако, не может подействовать на содержимое хлоропластов, поэтому молекулы хлорофилла, расположенные глубже, всегда будут получать меньше света, чем молекулы, находящиеся на освещенной поверхности. Еще более важным является то обстоятельство, что степень перемешивания обычно совершенно недостаточна, чтобы узаконить расчет [c.451]

В методе ОАИКС измеряется поглощение инфракрасного излучения, связанного с возбувдением поверхностных колебаний адсорбата после отражения от плоской поверхности подложки, например металла. Когда частота света совпадает с собственной частотой дипольно активного осциллятора — молекулы или кластера на поверхности, у поля излучения отбирается энергия. Эта энергия переходит в тепло в результате ангармонического взаимодействия осциллятора с системой. Взаимодействие между излучением и колеблющимся диполем осуществляется через электрическое поле света, действующего на эффективный заряд осциллирующего адсорбата. Длина световой волны велика по сравнению с межатомным расстоянием, так что соседние диполи будут возбуждаться практически синфазно. Для решетки поверхностного адсорбата это соответствует тому, что волновой вектор кц поверхностной волны мал (кц — составляющая волнового вектора, параллельная поверхности). Можно выразить кц через волновой вектор падающего света кь и угол падения вi по отношению к нормали в виде [c.87]

Чтобы объяснить результаты спектроскопических измерений, необходимо рассмотреть задачу о взаимодействии света с молекулой. Для простоты мы ограничимся рассмотрением только электрической составляющей световой волны, хотя при более строгом описании необходимо учитывать воздействие и магнитного поля. Свет представляет собой поперечную волну, совершающую периодические колебания во времени и в пространстве Типичный хромофор (химическая группа, взаимодействующая со световой волной) мал (= 10 А) по сравнению с длиной волны (= 3000 А). Таким образом, различиями в параметрах электрического поля световой волны, палаюшей на разные точки молекулы, можно пренебречь. Уравнение для напряженности электрического поля, действующего на молекулу, имеет вид [c.16]

Вращение плоскости поляризации. Теперь попытаемся понять частотную зависимость направления вращения плоскости поляризации и величины вращательной способности холестерика. Типичная, наблюдаемая в холестерическом слое частотная зависимость вращения плоскости поляризации света приведена на рис. 2. Приведенная зависимость находит естественное объяснение, если, как мы делали выше для нематического слоя, разложить амплитуду световой волны на входной поверхности холестерика по так называемым собственным волнам, а потом с учетом различия фазовых скоростей собственных волн найти поле световой волны на выходной поверхности холестерика. Результат такой процедуры для холестерика будет совсем иным, чем для нематика. Во-первых, потому, что в случае нематика собственные волны являются линейно поляризованными, а для холестерика собствекнь е вслкь обладают круговы- [c.79]

Рассмотрим явление поляризации света. Свет представляет собой поперечные электромагнитные колебания (рис. 16.1). Это означает, что электрическое и магнитное поля совершают колебания перпендикулярно направлению распроспранения волны. Эти колебания могут происходить в различных плоскостях, п )оходящих через линию направления светового луча. Свет [c.257]

Напряженность электрического поля отражает энергию падающего светового потока. В соответствии с электромагнитной теорией интенсивность света (плотность потока энергии) пропорциональна квадрату амплитуды волны, излучаемой электрическим диполем. В свою очередь амплитуда волны пропорциональна квадрату частоты колебаний диполя. Таким образом, интенсивность рассеянного света пропорциональна частоте колебаний диполя в четвертог степени или обратно пропорциональна длине волны в четвертой степени Отсюда вытекает, что лучи с меньшей длиной волны сильнее рассеиваются. Прн рассеянии белого света дисперсной системой с мелкими частицами рассеянный свет оказывается голубым, а проходящ1П1 — красноватым, так как синие лучи имеют дл(гну волны меньше, чем красные. [c.255]

Взаимодействие света с флуктуационными движениями среды приводит к нелинейному эффекту — модуляции световой волны, что эквивалентно появлению в спектре рассеянного света излучения новых частот. Это явление можно трактовать как неупругое рассеяние фотонов. Рассмотрение взаимодействия фотон-фонон (квант гиперакусти-ческого поля) приводит к известной формуле цля частоты линий триплета Мандельштама-Бриллюена [c.9]

С точки зрения классической электронной теории прохождение света через прозрачное вещество обусловлено осцилляцией электронов в молекулах (атомах), вызванных внещними полями световой волны и магнитного поля в случае эффекта Фарадея. Колеблющийся электрон является источником вторичной волны, которая представляет проходящий через вещество свет. [c.250]

Все сказанное относилось к рассеянию света бесцветными коллоидными частицами, не проводящими электрического тока. При специфическом поглощении каких-нибудь лучей зависимость интенсивности светорассеяния от V и v , согласно уравнению Рэлея, нарушается, меняется степень поляризации рассеянного света и т. д. В частице, рроводящей электричество, электромагнитное поле световой волнь индуцирует электродвижущую силу. В результате в проводнике возникает переменный электрический ток, к к и в самом электромагнитном поле. Следствием этого является преобразование электрической энергии в тепловую. В таких условиях к(3 боткие электромагнитные волны (от 100 до 1000 нм) практически пблйостью поглощаются. Это свойство проводников, к которьш относятся металлы, и является причиной их непрозрачности. [c.38]

Согласно представлениям физической оптики тонких слоев, при отражении световой волны от поверхности металла вследствие комбинированной падающей и отраженной волн наблюдается электромагнитная волна, которая в плоскости исследуемого слоя при нормальном падении света и при (й — толщина слоя, К — длина волны) в первом приближении имеет узел, т. е. равную нулю амплитуду, и, следовательно, незначительно взаимодействует со слоем. При наклонных углах падения для излучения, поляризованного перпендикулярно плоскости падения (х-компонента), изменение фазы световой волны при отражении также будет равно 180°, и взаимодействие наблюдаться не будет. Если же волна поляризована параллельно плоскости падения (р-компонснта), картина отражения меняется, поскольку изменение фазы отлично от 180°, и комбинация падающей и отрал<енной волн даст на поверхности стоячую волну с вектором электрического поля, отличным от 0. [c.149]

Теория светорассеяния была развита лордом Рэлеем для сферических, не поглощающих свет, не проводящих частиц. При прохождении световой волны переменное во времени электромагнитное поле вызывает их поляризацию. Возникающие диполи с переменными электромагнитными моментами являются источниками излучения света. В однородной среде свет, излучаемый всеми диполями, вследствие интерференции распространяется только в первоначальном направлении, согласно принципу Гюйгенса. Если же в среде имеются неоднородности с другим показателем преломления, например, коллоидные частицы или системы с флуктуациями плотности (обусловленные ассоциатами молекул или отдельными макромолекулами), дипольные моменты приобретают в этих узлах иную величину и испускают неском-пенсированное излучение в форме рассеянного света. Момент диполя зависит от частоты, иначе говоря от длины волны X. Таким образом, интенсивность светорассеяния I должна быть функцией показателей преломления дисперсной фазы 1 и дисперсионной среды о, длины волны X, объема частицы V, поскольку поляризация—объемное свойство, а также от частичной V или весовой Сй = vУii. концентрации и, наконец, от интенсивности падающего света Я [c.38]