Диаметр фонтана

В данной главе рассмотрены основные особенности фонтанирующего слоя и условия, необходимые для обеспечения его устойчивости. Изучаются такие гидродинамические характ еристики, как перепад давления, скорость начала фонтанирования, предельная высота фонтанирующего слоя, структуры потоков ожижающего агента и частиц, порозность и диаметр фонтана. Кроме того, для более глубокого понимания структуры фонтанирующего слоя привлекаются результаты исследований по тепло- и массообмену. Везде, где возможно, даны расчетные уравнения. [c.620]

Было установлена что диаметр фонтана в широком диапазоне исследованных материалов, диаметров аппарата (100—610 мм), входных отверстий, а также высот слоя существенно не изменяется по высоте последнего для расчета среднего диаметра фонтана предложена формула [c.641]

Допущение о постоянстве диаметра фонтана по всей его высоте весьма удобно для количественной интерпретации, но не является достаточно строгим. Поскольку форма фонтана определяется равновесием сил в потоках твердого материала и газа, то изменение диаметра фонтана но высоте слоя неизбежно должно быть функцией всех переменных, влияющих на движение газа и твердых частиц. При определенных условиях наблюдалось непрерывное увеличение диаметра фонтана по высоте слоя в то время [c.642]

Диаметр фонтана можно определить по предложенному в [5] эмпирическому уравнению, пригодному для круглых аппаратов с одним входным отверстием [c.103]

В случае профиля ядра с перешейком диаметр перешейка в первом приближении составляет 0,86 диаметра входного отверстия для всех трех твердых материалов независимо от высоты слоя и скорости потока газа. Было также установлено, что высота от входного отверстия, при которой диаметр фонтана достигал своего минимального значения, обратно пропорциональна, при этом приблизительное значение коэффициента пропорциональности равно 1 см . [c.100]

Построенный по формуле (2) профиль фонтана имеет параболическую форму, а угол его 3 В работе английских исследователей установлено, что слой большой высоты не может фонтанировать последнее, исходя из наших наблюдений, сомнительно. Авторами выведено эмпирическое уравнение для определения диаметра фонтана Оц(м) [c.17]

Для аппарата, угол конуса которого равен 12°, трудно было определить диаметр фонтана из-за неустойчивости режима, а углы в диапазоне между 12 и 20° нами не исследовались. [c.18]

Некоторые исследователи измеряли диаметр фонтана визуально, наблюдая его через плоскую прозрачную стенку полукруглых аппаратов. Сомнения, касающиеся искажения фонтана плоской стенкой, были рассеяны Михайликом производившим параллельные измерения в полукруглом и круглом цилиндрических аппаратах, используя в последнем упомянутые ранее пьезометрические датчики. [c.641]

Существенное изменение диаметра фонтана вблизи входа газа является предметом чрезвычайной важности, поскольку оно непосредственно влияет нд продольный п рофиль скорости газа в фонтане, а, следовательно, и на скорости частиц и профили порозности. Это особенное свойство формы ядра, однако, не привлекло достаточного внимания. По-видимому, невозможность расчета в этом случае представляет наибольшую трудность в развитии теоретических моделей, касающихся не тойько движения частиц в ядре, как указывалось в главе 4, но также и порозности фонтанирующего слоя. Следовательно, данные визуального изучения профиля ядра [259] заслуживают опубликования, несмотря на то что в этих работах исследовался только один аппарат — диаметром 15 см и с углом раствора конуса в 60°. В слоях медного шлама, оттавского песка, шариков из полигликоля и полиэтиленовых цилиндриков (d, = 0,71 -f-2,82 мм р . = 1,02-f--f- 2,89 т/м ) были измерены диаметры фонтанирующего ядра иа разных высотах. [c.100]

Единственная теоретическая попытка, касающаяся определения устойчивой формы ядра в более сложной, самой нижней части слоя, была сделана Волпицелли и др. [252], применившими гельм-гольцевский анализ неустойчивости для роста возмущения на межфазной границе между двумя потоками. Такой подход к этой задаче возник из обнаруженного ими факта, что возмущения развивались у дна фонтанирующего слоя и поднимались волнообразно вверх. Анализ привел Волпицелли и др. к выводу о том, что саморегулирование диаметра фонтана в области над входным отверстием происходит таким образом, что горизонтальная скорость движущихся вниз твердых частиц кольцевого слоя в этой области остается ниже определенного максимального значения, которое близко к значению, полученному при гравитационном течении твердых частиц сквозь отверстие в дне расходящегося бункера. На основании этого они рассчитали, что искажение ядра фонтана должно возникать в непосредственной близости от входного отверстия. [c.106]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология