Коэффициент пропорциональности излучения

Серое тело — это идеальное тело, интенсивность излучения которого принята для всех длин волн с точностью до постоянного коэффициента пропорциональной интенсивности излучения абсолютно черного тела. Спектральная степень черноты серого тела для всех длин волн является постоянной величиной, а его излучательные свойства подчиняются закону Ламберта. Таким образом, с учетом этих предположений s = sj. = а = aj., где а и aj. — коэффициенты полной и спектральной поглощательных способностей. [c.87]

Повышенное поглощение и вторичное излучение, связанное с наличием 1 -краев, может иметь место при съемке соединений некоторых лантанидов. В таблице 1 приведены длины волн наиболее употребительных типов излучения и указано, при съемке соединений каких элементов их не рекомендуется использовать. Если образец содержит несколько таких "нежелательных элементов, необходимо вспомнить, что спект ) поглощения сложного вещества является суммой спектров компонентов с коэффициентами, пропорциональными их весовой (или массовой) концентрации. Поэтому, например, рентгенограммы сплавов системы Сг - Л удобно сни- [c.10]

СТИ F, с общей излучательной способностью Wm бесконечно малую поверхность dP с излучением во всех направлениях. На другой черной поверхпости р2 выделим элемент площади dp2, воспринимающий некоторую долю излучения с элемента dPi. Положим, что длина отрезка прямой, соединяющей dp и dPi, равна г и что отрезок г образует с нормалями к поверхностям dPi и dp2 углы 01 и 0г. Количество тепла, передаваемое в направлении от dPi к dp2, которое обозначим через dq -z, прямо пропорционально os 6i (г. е. проекции dPx на dPi) и dp2 os 0а (т. е. проекции dp2 на dPi) и обратно пропорционально квадрату расстояния между этими двумя элементами площади. Обозначив коэффициент пропорциональности через можно [c.233]

В смысле выполнения последнего, самого важного требования чаще всего приходится довольствоваться тем, чтобы зависящее от энергии излучения отношение массовых коэффициентов ослабления как можно меньше отличалось от единицы, т. е. довольствоваться постоянным коэффициентом пропорциональности, близким к единице. Для достижения этого выбирают вещества по возможности с равными эффективными зарядами . Таким образом, оказы- [c.148]

Молярный коэффициент поглощения является коэффициентом пропорциональности в уравнении объединенного закона светопоглощения и представляет собой оптическую плотность раствора при концентрации поглощающего вещества 1 моль/л и толщине поглощающего слоя 1 см. Он зависит от природы поглощающего вещества, от его способности поглощать световое излучение. Значение е у различных веществ может колебаться в пределах от единиц до десятков тысяч. [c.407]

Коэффициент пропорциональности, или коэффициент погашения, зависит от природы поглощающего излучение вещества, длины волны излучения, температуры и [c.83]

Когда радиоактивным веществом является радий, находящийся в равновесии с продуктами распада, то коэффициент пропорциональности К в предыдущих формулах представляет собой у-постоянную радия, т. е. мощность дозы, создаваемую 1 мг радия на расстоянии 1 с.ад за ч. Она принимается равной 8,4 р1ч-см. При этом у-излучение фильтруется через 0,5 мм слой платины для поглощения всех р-частиц. [c.321]

Р а ) — коэффициент пропорциональности, зависящий от состава пробы и процессов на электродах в период выполнения анализа к — коэффициент, содержащий статистические веса состояний атомов, вероятности их излучения, длины волн, [c.139]

Аналогичные рассуждения справедливы и для батарей, покрашенных блестящей краской-из-за меньшего теплового излучения они будут хуже обогревать помещение. Насколько хуже, точный расчет провести очень сложно, так как тепло от батарей передается в помещение тремя способами одновременно излучением, теплопроводностью и конвекцией. Кое-какие прикидочные расчеты сделать можно. Для этого надо знать, как зависит излучение тел от температуры. В 1879 г. Ж. Стефан установил, что излучение абсолютно черного тела пропорционально его абсолютной температуре в четвертой степени. Это положение теоретически обосновал Л. Больцман, и с тех пор закон, связывающей мощность излучения Р с температурой тела Т и площадью его поверхности X, называют законом Стефана-Больцмана, а коэффициент пропорциональности а в уравнении Р = = (у8Т называется постоянной Стефана-Больцмана, эта постоянная равна 5,7 10 ВтДм К ). Для реального серого тела необходимо учесть также его излучательную способность е кроме того, излучающее тело с Т1 само поглощает тепло, испускаемое окружающей средой, находящейся при температуре Т2, поэтому для реальных тел формула имеет вид [c.158]

Пусть плоскопараллельный пучок излучения с длиной волны А, проходит через слой вещества толщиной х. Обозначим начальную интенсивность пучка (интенсивность падающего излучения) через /д. В каждом малом слое толщиной dx поглощение будет происходить тем более интенсивно, чем больше квантов излучения падает на вещество и чем больше имеется поглощающего вещества в этом слое. Интенсивность поглощения в слое dx можно охарактеризовать величиной —df (убылью интенсивности излучения). Сама интенсивность в этом слое есть некоторая величина /, зависящая от положения этого слоя, т. е. от координаты х. Количество поглощающего вещества пропорционально его концентрации С и толщине слоя dx. Если обозначить коэффициент пропорциональности как 2,303g, то можно записать —d = = 2,303e/ dA или —din/ = 2,303 E dx. Интегрируя это выражение по всей толщине поглощающего слоя и принимая во внимание, что при X = О / = /о, а на выходе из вещества 1 есть интенсивность [c.147]

Обычно различают три типа процессов поглощение, вынужденное излучение и спонтанное излучение. Предположим, что химическая частица имеет два квантовых состояния I и т с энергиями е и вт- Если частица первоначально находится в нижнем состоянии I, то она может взаимодействовать с электромагнитным излучением и поглощать энергию, переходя в состояние т. В обычных процессах поглощение происходит одноступенчато, так что разность между исходным и конечным уровнями точно равна энергии одного фотона излучения следовательно, поглощение излучения происходит лишь при условии 8т—Е1 = Н условие Бора ), Процесс поглощения состоит в потере интенсивности электромагнитного излучения и получении энергии поглощающей частицей. Обратный процесс, когда частица, находящаяся в верхнем состоянии, отдает энергию электромагнитному излучению, известен как вынужденное излучение слово вынужденное указывает, что существует взаимодействие между излучением и возбужденными частицами, вызывающее потерю энергии. Хотя мы не рассматриваем природу взаимодействия частицы и излучения, ясно, что скорость (интенсивность) поглощения или вынужденного излучения пропорциональна скорости столкновений фотонов с поглощающими или излучающими частицами, т. е. изменение интенсивности пропорционально плотности излучения р и концентрации химических частиц. Коэффициент пропорциональности определяет так называемые коэффициенты Эйнштейна В , й/т — коэффициент для процесса поглощения, Вт1 — для вынужденного излучения согласно принципу микроскопической обратимости, Вш = Вт1, и этот же результат можно получить при строгом следовании теории излучения. Скорости поглощения и вынужденного испускания равны В/тПгр и Вт1Птр = = В1тПтр) соответственно, где щ и Пт — концентрации частиц в низко- и высоколежащих состояниях. В случае теплового равновесия Пт всегда меньше, чем П1 [см. уравнение Больцмана (1.4)], и вклад поглощения оказывается более существенным, чем вынужденного испускания. Различие вкладов поглощения и вынужденного испускания определяется соотношением между величиной (вт—е ) и температурой Т. Уже упоминалось, что характерными для фотохимии являются уровни энергии ът--е.1) >кТ и Пт<.П1, поэтому вклад вынужденного испускания в фотохимические процессы в условиях теплового равновесия пренебрежимо мал. Однако в неравновесных ситуациях вынужденным испусканием уже нельзя пренебрегать, и если инверсия заселенности (/гт> () возрастает, то процессы испускания начинают преобладать над поглощением, и в [c.29]

Часть изотопов в каждой из четырех групп измеряется с алюминиевым фильтром толщиной 16 мг/см , помещенным под счетчиком. Причины введения фильтра (для поглощения конверсионных электронов или для поглощения мягкого -излучения примеси, влияние которой на измерения удобнее исключить) приведены в табл. 5—8. Здесь же указаны особенности измерения некоторых изотопов, вызванные присутствием дочерних или других радиоактивных изотопов. Коэффициенты М рассчитаны дпя двух толщин слюды окошка счетчика 1,5 и 1,9 мг1см . Коэффициенты мягкого излучения для промежуточных толщин слюды могут быть приняты пропорциональными толщине и вычислены из величин, указанных в табл. 5. Для энергий -излучения свыше 0,5 Мве коэффициенты М практически не изменяются в этом интервале толщин. [c.253]

Активность источников измеряют, регистрируя их излучение. Если рядом с источником расположить соответствующий детектор, то регистрируемый им за единицу времени эффекг а будет пропорционален активности источника А, т. е. а = еА. Под показаниями детектора понимается или число отсчетов счетчика, или показание токового прибора, или почернение фотопластинки, или какая-нибудь другая непосредственно измеряемая в процессе опыта величина. Коэффициент пропорциональности е эффективность измерительной установки) зависит от ряда факторов эффекгшности [c.105]

Снижение предела обнаружения при использовании сцинтил-ляционного метода регистрации, по сравнению с методом непрерывной регистрации (интегральный прием), пропорционально величине УТ х [748], где Т — полное время регистрации при интегральном приеме т — длительность отдельного импульса излучения линии коэффициент пропорциональности близок к единице ( 0,5—0,7). Таким образом, например, при т 10" сек и Т кг 10 сек переход от обычной непрерывной регистрации сигнала к сцинтилляционному методу анализа должен привести к снижению предела обнаружения неравномерно распределенных в пробе примесей на 2,5—3 порядка величины, что действительно и наблюдается на практике. Так, предел обнаружения тантала и ниобия в рудах сцинтилляционным методом составляет Ю"" —10 % [683], золота в рудах— 10" % [407], в то время как обычные интегральные методы анализа позволяют обнаруживать лишь 10 —10" % этих элементов при резко неоднородном их распределении в рудах. [c.69]

Значение коэффициента пропорциональности, равное /з, вызвало полемику Л. 5], и, возможно, наиболее простым и ясным подтверждением справедливости уравнения (10) является доказательство того, что оно следует непосредственно из асимптотической формы основного уравнения излучения, записанного применительно к случаю больших оптических толщин. С этой целью рассмотрим слой толщиной Ь, ограниченный абсолютно черными поверхностями, между которыми осуществляется теплообмен только излучением. Следовательно, поскольку отсутствуют какие-либо иные механизмы переноса тепла, отличные от излучения, посредством которых энергия могла бы передаваться к элементу или от элемента среды, то йдг1йх=0. Введем безразмерную функцию [c.145]

Рентгеновские лучи рассеиваются почти полностью внешними электронами атомов и интенсивность рассеянного излучения зависит от того, каким образом распределены эти электроны в атоме. При малых углах дифракции амплитуда рассеянного пучка равна сумме амплитуд отдельных пучков, рассеянных каждым электроном. Таким образом, суммарная амплитуда пропорциональна числу внешних электронов. Для атома это число равно порядковому номеру 2, но у иона число внешних электронов отличается от 7, на заряд иона. При больших углах дифракции различные рассеянные лучи интерферируют, рассеяние ослабляется и коэффициент пропорциональности становится меньше числа внешних электронов. Этот коэффициент пропорциональности называется атомным фактором рассеяния /. Факторы рассеяния можно рассчитать, зная волновые функции электронов, что и было сделано, а полученные результаты табулированы. На рис. 8.1 приведены некоторые значения факторов рассеяния как функции з1п0Д. Здесь, как обычно, 0 означает брэгговский угол, а Я — длину волны рентгеновских лучей. Волновые функции электронов постоянно уточняются и по ним вычисляют новые [c.165]

Значительная часть теплового потока через вакуумно-порошковую изоляцию передается излучением, которое подчиняется другим законам, чем перенос тепла теплопроводностью, описыва-мый уравнением (1). Все же это уравнение привлекает своей простотой, и им пользуются обычно при рассмотрении сложного теплообмена в дисперсных средах, понимая под названием коэффициент теплопроводности просто коэффициент пропорциональности между тепловым потоком и градиентом температуры и учитывая зависимость теплового потока от других факторов в виде зависимости от этих факторов коэффициента теплопроводности. При этом часто пользуются термином кажущийся коэффициент теплопроводности или эффективный коэффициент теплопроводности . В дальнейшем изложении будем для краткости пользоваться термином коэффициент теплопроводности , подразумевая под ним коэффициент пропорциональности в уравнении (1) для случая одновременного переноса тепла теплопроводностью твердого тела, теплопроводностью газа и излучением. [c.90]

И. Строттон и Г. Хаутон определили зависимость коэффициента рассеяния излучения д ог для туманов, т. е. для водяных капель, взвешенных в воздухе. Они ввели величину К (функцию рассеяния), пропорциональную [c.38]

Квантовая теория рассматривает переходы между двумя уровнями с поглощением или испусканием кванта электромагнитного излучения. Мерой интенсивности служит вероятность перехода системы из одного состояния в другое. Рассматриваются три типа переходов между уровнями i и k (см. рис. 1.2) переходы спонтанные с испусканием кванта света и переходы вынужденные с испу-С1 анием или—поглощением—кванта —Па—каждом уровне имеется определенное число молекул П . Число молекул, переходящих из одного состояния в другое, пропорционально числу молекул на исходном уровне, величине промежутка времени dt и плотности излучения p(v), если переходы вынужденные. Коэффициенты пропорциональности Aik, Bih и Bhi называются коэффициентами Эйнштейна для спонтанного перехода с испусканием, вынужденного перехода с испусканием и вынужденного перехода с поглощением соответственно. Знак минус означает, что заселенность исходного уровня при переходе уменьшается [c.20]

Бауэра и Каммингса [50], которые, подобно Такаянаги [51], применили приближение модифицированного волнового числа (МВЧ) к анализу релаксации N2(0 = 6) и N0( = 5) и получили, что в обоих случаях вероятность перехода с бо>1 на несколько порядков ниже, чем для бо = 1. Экспериментальное исследование такого явления требует особого внимания, так как дезактивация сильно возбужденных молекул при гомомолеку-лярпых столкновениях обычно происходит в более быстром резонансном колебательно-колебательном обмене (см. ниже), а не в колебательно-поступательных переходах. Правила отбора и зависимость скорости релаксации от и недостаточно изучены экспериментально. Хукер и Милликен [52] наблюдали зависимость от времени излучения основной частоты (у = 1-)-0) и обертона (и = 2->0) окиси углерода, нагретой в ударной волне, и показали, что интенсивность первого излучения возрастает линейно, а увеличению второго предшествует период индукции В рамках модели многоуровневого гармонического осциллятора [54] с переходами Ди = 1 Дециус [53] установил, что для основной частоты излучения зависимость между 1 [1 — (///оо)] и временем I должна быть линейной, а коэффициент пропорциональности представляет собой величину, обратную времени релаксации для обертона должна соблюдаться линейная зависимость между lg [1 — (///оо) "] и / с тем же коэффициентом пропорциональности величина ///со — отношение текущей и равновесной интенсивностей излучения. По измерениям Милликена и Хукера, времена релаксации для у = 1 и у = 2 равны соответственно 172 и 190 мкс ). Такая разница может служить подтверждением следующего механизма возбуждения [c.246]

Уравнение (4) показывает, что 5 пропорционален сечению поглощения о, плотности погло щающих молекул М, средней мощности лазерного излучения Р и чувствительности В микрофона. Коэффициент пропорциональности А зависит от геометрии ячейки и общего давления, а также от эффективности преобразования энергии возбуждения в энергию поступательного движения. Совре.менные электретные микрофоны с тонкой мебра-ной, являющейся одной из двух пластин конденсатора, в комбинации с малошу.мяшими предусилителями на полевых транзисторах и узкополосным синхронизованным усилителем позволяют достичь чувствительности лучше 1 В/мм рт. ст. Обычные значения шума лежат ниже 30 нВ при времени интегрирования 1 с [28]. Частотная характеристика этих электретных микрофонов простирается за 20 кГц. [c.253]

Смотреть страницы где упоминается термин Коэффициент пропорциональности излучения: [c.22] [c.32] [c.169] [c.17] [c.419] [c.80] [c.169] [c.11] [c.296] [c.80] [c.108] [c.129] [c.93] [c.69] [c.124] [c.231] [c.93] [c.131] [c.594] [c.36] [c.286] [c.341] [c.79] [c.233] [c.77] [c.174] [c.24] [c.167] [c.21]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология