Лойцянский

По Л. Г. Лойцянскому, начало отрыва наступает при Г1 = 0,089. [c.19]

Лойцянский Л. Г. Аэродинамика пограничного слоя,—М, Гостехиздат, 1941. [c.591]

Турбулентность характеризуется также предложенным Л. Г. Лойцянским [24] критерием Кармана [c.25]

Расчет теплоотдачи по методу М. Б. Скопец прост по существу он не требует решения уравнения (1.84а) и сводится к вычислению по заданным значениям Рг и / величин / и Для вычисления формпараметра / рекомендуется использовать линеаризацию Лойцянского, приводящую к квадратуре (1.86). [c.49]

Метод М. Б. Скопец легко обобщается и на случай осесимметричного движения в слое. Для этого следует ввести в расчет расстояние у от оси тела вращения до образующей, у = у (в). Тогда, используя линеаризацию Лойцянского, можно показать, что [c.51]

Остановимся на применении метода Л. Г. Лойцянского для расчета температурного плоского слоя. Осесимметричный случай может быть разобран совершенно аналогично. [c.52]

Введем, следуя Л. Г. Лойцянскому [41], новые независимые переменные g и т], положив по определению [c.52]

Вместо функции тока я[) ( , п) Лойцянский вводит безразмерную функцИй тока Ф (5, т]), такую, что [c.53]

При произвольном непрерывном законе изменения скорости внешнего движения и=и(з) последовательность формпараметров (1.91) бесконечна (хотя и достаточно быстро сходится к нулю). Это в полной мере соответствует описанию распределения скорости по нулевой линии тока сходящимся степенным рядом. В практическом отношении, как указывает Л. Г. Лойцянский [41 ], достаточно удержать в (1.93) только / = /д, а все остальные формпараметры занулить. В результате уравнение (1.93) можно представить в виде [c.53]

Вычисляется местное значение формпараметра / — входного аргумента в таблицах М. Б. Скопец. Для этого следует воспользоваться формулой Л. Г. Лойцянского, которая в осесимметричном случае имеет вид [c.107]

I Решение Польгаузена недостаточно точ-%о для пограничных слоев с положительными градиентами давлений. Для этих случаев может быть рекомендован метод Кочина— Лойцянского [23, 301. [c.52]

Берзон Э. М. О силе, действующей на профиль в решетке Ц Труды Ленинградской военно-воздушной инженерной академии.— 1949, вып. 27 Лойцянский Л. Г. Обобщение формулы Жуковского на случай профиля в решетке, обтекаемой сжимаемым газом при дозвуковых [c.11]

Таким образом могут быть найдены значения Р (/), необходимые для численного интегрирования (1.83а). Начальные условия для (1.83а) / (0) =/о, причем /о есть корень уравнения Р (/) = 0. Можно пойти дальше, положив Р а — Ь/ (Бетц, Лойцянский, Кочин—Лойцянский), где постоянные а н Ь найдены из условий а = Р (0), Р (0) = —Ь. Тогда уравнение (1.83) имеет решение, выраженное квадратурой [c.47]

Вторым входным аргументом в таблицах М. Б. Скопец служит число Прандтля. Поскольку теплофизические константы газа непостоянны в поперечных сечениях пограничного слоя, то для использования метода М. Б. Скопец, вообще говоря, необходимо назначать определяющую температуру. Г. Б. Розенблит в качестве определяющей температуры предложил использовать полусумму температур газа и стенки (в теории теплообмена, как указывается в курсе Л. Г. Лойцянского, это предложение было высказано С. М. Теккером [39, 40]). В оправдание этой позиции можно высказать следующие аргументы [c.107]

Лойцянский Л. Г. Универсальные уравнения и параметрические приближения в теории ламинарного пограничного слоя. — Прикладная математика и механика, 1965, выгг. 1. [c.229]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология