Мезонное поле

Жл, а магнитный момент нейтрона ал = —1,91 Жп. Строгая теория учета влияния пс-мезонного поля на взаимодействие нуклонов с электромагнитным полем в настоящее время ще отсутствует, поэтому приходится учитывать такое взаимодействие феноменологически путем формального введения экспериментальных значений магнитных моментов в нерелятивистское уравнение типа Паули и в операторы, определяющие спин-орбитальное взаимодействие нуклонов с электрическим полем. [c.299]

Таким образом, операторы нейтрального мезонного поля выражаются только через операторы рождения а и уничтожения а [c.390]

Подставляя (83,15) в (83,6), получаем оператор Гамильтона нейтрального мезонного поля в представлении чисел заполнения [c.390]

Мезонное поле ядра Образование пар нуклон — антинуклон + - [c.19]

Таким образом, мезонное поле и вне заряда — переменное в пространстве. Но так как на не накладывается никакого ограничения сверху, можно допустить, что пространственный период сколь угодно мал и поэтому мезонное поле не наблюдается. Другой вариант, с быстро затухающим в пространстве ме зонным полем, не дает устойчивого равновесия с электростатическими силами. [c.151]

Здесь (p, A, E, H—электромагнитные, -ф, В, F, G — мезонные > потенциалы к поля, р, j — плотность электрического заряда и тока. Инвариантная по определению константа X характеризует заряд как источник мезонного поля, знак и выбран в соответствии с виртуальностью этого поля. / В дальнейшем мы принимаем, что ток j и потенциалы А, В имеют только азимутальные компоненты относительно некоторой [c.153]

Масса всех частиц дана в электронных единицах, т. е. гпе- = 1. Фотон — частица, не имеющая массы покоя — это квант электромагнитного поля. Далее идет класс легких частиц — лептонов, возникающих при распаде других частиц либо возникающих пар ами (частица + античастица) под действием фотонов их спины равны 1 . Между лептонами и протоном сгруппирован класс мезонов со спином, равным 0. Пионы или я-мезоны являются квантами ядерных полей. По-видимому, взаимодействие протона и нейтрона обусловлено мезонным полем (Юкава), т. е. взаимный переход этих частиц протекает за счет обмена мезонов между нуклонами. Основную роль в этом обмене играют я-мезоны. Схемы перехода можно представить так [c.76]

Весьма плодотворной для уяснения особенностей ядерных сил явилась мезонная теория, выдвинутая и развитая Юкавой. Согласно мезонной теории, каждый нуклон окружен мезонным полем, посредством которого он взаимодействует с другими нуклонами. Подобно тому, как электрическое взаимодействие связано с переносом фотона от одного заряженного объекта к другому, возникновение ядерных сил, согласно мезонной теории, обусловлено переносом частицы, названной мезоном. Свойствам этой частицы хорошо удовлетворяет открытая в 1947 г. частица с массой, равной 270 электронным массам, и названная я-мезоном. [c.11]

Мы рассмотрели движение частицы со спином V2 в электромагнитном поле. В этом случае взаимодействие характеризуется электрическим зарядом е частицы. Однако, взаимодействия ме жду элементарными частицами могут осуществляться и силами, не зависящими от электрического заряда. Таковы, напрймер, ядерные взаимодействия между нуклонами, обусловленные взаимодействием нуклонов с мезонным полем, или взаимодействия нуклонов с электронно-нейтринным полем, приводящие к преобразованию нуклонов в ядрах и т, д. Таким образом, представляет ингерес исследовать более общий случай движения частицы в произвольном внешнем поле. [c.297]

К частицам, имеющим спий /2. принадлежат также нуклоны (протоны и нейтроны). Для нуклонов взаимодействие с виртуальным я-мезонным полем играет весьма существенную роль. Поэтому при исследовании их движения во внешнем поле необходимо учитывать их взаимодействие с этим полем и через виртуальное мезЬнное поле. Если бы такое взаимодействие отсутствовало, то магнитный момент протона был бы равен ядерному магнетону Жп = еЪ1 2Мс) (М — масса протона), а магнитный момент нейтрона должен равняться нулю. На самом же деле, как показывает опыт, магнитный момент протона равен (Лр [c.299]

Вопрос о природе ядерных сил еще недостаточно выяснен. Однако основные факты получили известное обоснование на основе так называемой незонной теории ядерных сил. По этой теории связь между нуклонами обусловливается наличием в ядре мезонного поля. Нуклоны ядра, взаимодействуя, как бы обмениваются квантами этого поля — мезонами (см. гл. VI). В настоящее время экспериментально показано, что ядерные силы, как и прочность связен электронов в атоме, зависят также от ориентации спинов нуклонов в ядрах. [c.467]

Ядерные силы являются спиновыми, а такнш не центральными они сильно зависят от взаимной ориентации спинов и ориентации спинов по отношению к взаимному расстоянию. Следовательно, мезонное поле сил не может быть индифферентным к спиновым свойствам. [c.75]

Любопытно, однако, что регуляризация па основе мезонно го поля удастся без введения в теорию новых констант, Оказы-застся, что устойчивую модель протяженного заряда можно получить только, если принять, что мезонному полю отвечают ffipтyaлbныeJ а пе реальные частицы. Последние не дают устойчивого равновесия с электромагнитными силами. [c.150]

Вне области, занятой электрическим зарядом, мезонное поле имеет бесконечно малый пространственный период и поэтому непосредственно не воспринимается. Таким образом, в теории не появляются никакие новые физические постоянные, кроме радиуса (или массы), который имеет чисто полевую природу и оказывается конечным в результате вычитания энергии мезонногоз> поля из энергии электростатического поля. [c.153]

Здесь ЧиЧек с Vi можно точно свести к нейтральному скалярному мезонному полю, а член с Уз сводится к симметричному псевдоскалярному мезонному полю во втором приближении. При этом функции К1( ) и Ка(/ ) надо брать в виде (см. [4], с. 13) [c.229]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология