Ширина пограничного слоя

В работах Б. Ф. Гликмана предложено аналитическое решение задачи о конденсации струи пара и приведены результаты экспериментального исследования [8 16], проводившегося лишь при одном температурном напоре. Было установлено, что угловой коэффициент поверхности конденсации и безразмерная координата для ширины пограничного слоя равны единице, т.е. угол поверхности конуса конденсации и угол между двумя границами пограничного [c.80]

При истечении газов с равномерным начальным полем скорости в начальном сечении струи 6=0, поэтому на начальном участке отсчет X начинают с обреза сопла, а на основном участке — от полюса струи. Тогда ширина пограничного слоя на основном участке [c.102]

При расчете нарастания ширины пограничного слоя в основном участке струи с неравномерным начальным полем скорости отсчет х начинается от переходного участка. [c.103]

В случае спутной струи нарастание ширины пограничного слоя может быть определено также по уравнению (7-7), при этом градиент продольной скорости может быть принят равным [c.103]

Из сравнения (7-17) с законом нарастания ширины пограничного слоя затопленной струи (7-11) следует, что [c.103]

Из (7-32) половину ширины пограничного слоя на основном участке можно определить по опытным данным как [c.106]

После подстановки выражения (7-52а) в уравнение (7-51) с учетом соотношения (7-12) для ширины пограничного слоя в основном участке струи и простых преобразований получаем [c.110]

Используя соотношение (7-78) и имея в виду, что после слияния струй, ширина пограничного слоя Ь=Во, можно определить длину уча- [c.117]

При идентичных условиях истечения профили скорости в фиксированных сечениях горизонтальной и вертикальной струй полностью совпадают между собой по всей ширине пограничного слоя газового факела [1, 20, 30]. Некоторое различие в профилях наблюдается только на границе струйного пограничного слоя в горизонтальной струе, в отличие от вертикальной, скорость в этой зоне резко уменьшается до нуля на границе псевдоожиженным слоем. [c.33]

Представленная на рис. 1.23 диаграмма свидетельствует об аффинности профилей избыточной скорости во всех сечениях основного участка газового факела струи. Опытные точки хорошо ложатся по всей ширине пограничного слоя вокруг универсальной кривой, описываемой уравнением [c.35]

Статическое давление на оси струи, истекающей в псевдоожиженный слой (при Уф/Яр < 1,0), уменьшается в соответствии с линейным законом падения давления по высоте слоя. Значительный градиент давления в сечениях круглой струи наблюдается только на длине одного калибра сопла. В сечениях основного участка струи давление практически постоянно по ширине пограничного слоя. Статическое давление в факеле стационарной струи (Уф/Яр 1,0) практически постоянно на основном участке по оси и в сечениях струи. [c.36]

В работе же [10] теоретически и экспериментально доказано, что ширина пограничного слоя плазменной струи значительно больше, чем у холодной струи, и ее величина зависит от физических свойств смешивающихся сред. [c.181]

При определенном значении ширины пограничного слоя для [c.186]

Рассчитаем ширину пограничного слоя. Зададимся начальным подогревом струи Тн и при различных Ь определим С1 по формуле (16), С — по зависимости (15). Затем, подставляя значения С [c.188]

Для /1=1 ширина пограничного слоя, а также внутренняя [c.188]

Зная зависимость изменения максимальной энтальпии вдоль канала, по (2.3.17) находим изменение ширины пограничного слоя, а изме- [c.131]

Целью такого анализа является выяснение влияния свойств плазмы на характеристики дуги, сравнение рассмотренной нелинейной модели дуги с другими, известными ранее моделями, обсуждение возможности обобщений характеристик, объяснение известных экспериментальных фактов и, наконец, установление степени согласия расчета с экспериментом. Сначала рассмотрим зависимости изменений вдоль канала радиуса ствола дуги Гд(г), ширины пограничного слоя А (г), напряженности электрического поля Е(г), осевой Нт ) и среднемассовой /1а(г) энтальпий. [c.132]

Геометрические характеристики пограничного слоя и значения максимальных скоростей были определены С. Л. Шагаловой, В. М. Кацманом и Т. И. Балихиной по экспериментальным полям, полученным при исследовании кольцевых струй в диапазоне изменения крутки от п = 1 до п = 6. На основании экспериментальных данных построены номограммы (рис. 2-27), позволяющие определять границы струи, ширину пограничного слоя, а также величины [c.53]

С увеличением числа Грасгофа дополнительно возникают высокочастотные возмущения небольшой амплитуды. Одновременно, как видно на рис. 11.8.3, а, нестационарные волнообразные возмущения большой амплитуды появляются непосредственно за сечением, отмеченным стрелкой (0 = 186). Это можно принять за первый признак возникновения турбулентности, т. е. за начало процесса перехода. В расположенной ниже по течению области перехода прохождение возмущений чередуется с рела-минаризацией течения. Далее датчики регистрируют высокочастотные пульсации. При турбулентном режиме течения, как видно на рис. 11.8.3, г, увеличивается ширина пограничного слоя и возникают пульсации температуры. [c.91]

Тогда получим, что ширина пограничного слоя, возникающего на границе двух беспредельных спутных струй с начальными скоростями i)o= onst и i72= onst, нарастает по закону [c.103]

В случае плоской затопленной струи, для которой Сз=0,27, т=0 и х г О, с учетом закономерностей (7-50) для йт и (7-12) для ширины пограничного слоя [c.111]

Полученная диаграмма указывает на аффинность скоростных профилей ю всех сечениях основного участка струй разных типов при любых усло-жях истечения в зернистый слой. Опытные точки удовлетворительно ло-катся но всей ширине пограничного слоя вокруг универсальной кривой, шисываемой уравнением Шлихтинга. Однако более значительный разброс шытных точек на границе струи позволяет предполагать, что профиль [c.33]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология