Полюс струи

По мере удаления от сопла происходит расширение наружного слоя и сужение ядра постоянной скорости. На расстоянии. о от среза сопла (или х от полюса струи) ядро постоянной скорости исчезает. Это сечение называется переходным. Участок струи до переходного сечения называется начальным, а участок струи на всем [c.70]

Здесь WJn — скорость на оси струи в рассматриваемом сечении Юо — скорость в выходном сечении сопла х, — расстояние рассматриваемого сечения соответственно от полюса струи и от среза сопла а — экспериментальная константа (коэффициент структуры струи), определяющая угол раскрытия струи (для круглой струи обычно а = 0,07, при этом а = 27°) л = + Ао. где /1о = 0,29 /а. [c.71]

Установлено, что в плоскости ху линии равных значений относительных безразмерных избыточных скоростей газа для струй, истекающих из прямоугольных щелевых сопел(шрс 3),как в для осесимметричных струй, оказались практически прямыми линиями, сходящимися в одной точке - полюсе струи. Полюсное расстояние Хо ДМ плоской струи дая осесимметричной струи Xo Q tg [c.105]

По формуле (6) представляется возможным подсчитать, делая соответствующие предположения о форме исходного профиля, скорости, или по известному из эксперимента а определить величину ит и сопоставить ее с результатами аналитического расчета. Анализ следует вести для не слишком малых величин х с тем, чтобы по возможности ослабить влияние различного положения полюса струи по Г. Н. Абрамовичу и И. А. Шепелеву. [c.10]

В третьей строке табл. И приведены результаты подсчетов по упрощенной формуле (37) с пренебрежением членом 0,41, характеризующим сдвиг полюса струи в глубь сопла. [c.22]

Сходимость результатов подсчетов по формулам (36) и (37) удовлетворительная, а по формуле (36) и одночленной приближенной формуле для плоской струи почти полная. Этого и следовало ожидать, поскольку неодинаковое положение полюсов струи по 22 [c.22]

X — расстояние от полюса струи [c.29]

В данном случае целесообразно использовать сферическую систему координат с началом в полюсе струи, т. е. в точке оси клапана, в которую фокусируется (условно) источник (рис. 1.3). Будем считать, что движение и теплообмен симметричны, в силу чего д дц = б /йф = О и расчет достаточно выполнить для одного меридионального сечения ф = фд. Кроме того, примем, что закрутка потока Б клапане отсутствует vц> = 0. [c.14]

В данном случае целесообразно применить следующую модификацию метода разделения переменных. Из решения скоростной задачи известно, что компоненты скорости v , Vg убывают обратно пропорционально расстоянию от полюса струи. Допустим, что точно также ведет себя и температурный напор между жидкостью струи и жидкостью, заполняющей пространство, в которое истекает струя. Пусть температура свободного пространства равна Тд и постоянна, температура жидкости в струе равна Г, причем Т = Т (г, 0). Положим [c.18]

При истечении газов с равномерным начальным полем скорости в начальном сечении струи 6=0, поэтому на начальном участке отсчет X начинают с обреза сопла, а на основном участке — от полюса струи. Тогда ширина пограничного слоя на основном участке [c.102]

Из подобия полей избыточных температур следует, что изотермы безразмерных температур в основном участке являются прямолинейными лучами, сходящимися в полюсе струи, а в пограничном слое начального участка — прямолинейными лучами, сходящимися на выходной кромке сопла. [c.113]

Отсчет X производится для начального участка от полюса зоны смешения, а для основного участка — от полюса струи. [c.116]

На рис. 2 приведена схема свободной струи. Границы струи — расходящиеся поверхности — пересекаются в точке, называемой полюсом струи. При удалении от сопла ядро постоянных скоростей сужается. Сечение струи, в котором завершается ликвидация ядра постоянных сечений, называется переходным. Участок, расположенный между начальным и переходным сечениями струи, называют начальным, а участок, следующий за переходным сечением, основным. В основном участке ширины струи увеличиваются, а это сопровождается падением скорости на ее оси. [c.159]

Здесь X — расстояние от данного сечения до полюса струи. [c.160]

Вследствие универсальности профиля скоростей безразмерная скорость и и 1 в выбранной точке зависит только от безразмерной координаты луча, проведенного из полюса струи через эту точку [c.160]

Анализ кривых распределения скоростей в струе показывает, что граничные точки струи лежат на прямых, пересекающихся в точке, которую можно назвать полюсом струи. Последний расположен ниже насадка. [c.168]

Расстояние от начального сечения до полюса струи равно [c.27]

Расстояние от начального сечения до полюса струи Лд Ло 0 Ьо 0,145 а 0,41 а [c.193]

Внешние границы струи ограничены прямыми линиями, сходящимися под углом 2 а в полюсе О. В последующих рассуждениях принято, что начало координат помещается в полюсе струи. [c.93]

В участке струи, начинающемся около устья сопла А — Си продолжающемся до сечения М — N (начальный участок), заключается центральное ядро неизменных скоростей потока (ЛВС). Внешние границы струи ограничены прямыми линиями, сходящимися под углом 2а в полюсе 0. В последующих рассуждениях принято, что начало координат помещается в полюсе струи. Центральное ядро струи АВС имеет характеристики Ти р и Хь соответствующие характеристикам исходного газового потока (газа, выходящего из трубы). [c.92]

Чтобы составить представление о значении показателей в различных участках струи, в табл. 3.3 и 3.4 и на рис. 3.6, 3.7 и 3.8 приведены результаты расчета температуры давления пара р, скорости газа и (по оси л ) и и (по оси у), а также пересыщения пара 5 для сечений М — М (начальный участок), К — Е (сечение, в котором по оси х пересыщение достигает максимального значения) и Я—О, расположенных на расстоянии 16,8 28 и 42 мм от полюса струи, а также по оси струи применительно к опыту 2 (см. табл. 3.1). [c.102]

Характер изменения температуры, давления пара и скорости газа в различных сечениях струи сходен (см. рис. 3.8), т. е. наблюдается равномерный спад этих величин от оси струи к ее границам. Значения этих показателей уменьшаются также по мере удаления от полюса струи вдоль ее оси (см. рис. 3.7). [c.105]

Рис. 2.18 свидетельствует о хорошем опытном подтверждении приближенного решения внутренней задачи струи. Отметим, что хорошее согласование опытных и теоретических очертаний факела, а также опытной и теоретической дальнобойности струи получено при размещении полюса струи в ее начальном сечении. [c.71]

Что касается границ затопленной сверхзвуковой струп, то они, вообще говоря, являются криволинейными. На практике, однако, этой криволинейностью можно пренебречь и аппроксимировать границы струи на некотором удалении от переходного сечения прямыми линиями, наклоненными к оси струи под тем же углом, что и в несжимаемой жидкости. Точка пересечения этих прямых с осью Хо (полюс струи) изменяет свое иоложеппе относительно среза сопла в зависимости от значения N. Влияние числа Мо на полюсное расстояние показано на рис. 7.22. Величина хо = хо1Ьо характеризует далинобойность струи результаты, представленные на рис. 7.22, указывают на значительное увеличение дальнобойности с ростом параметра Мо. [c.400]

Если обозначить через Xq расстояние от рассматриваемого сечения до полюса струи, то для осевой скорости осесимметричной струи будет справедливо равенство Шт - о = onst, а для плоско-параллельной струи WmVХо = onst. [c.44]

Поскольку для основного участка в расчетах по закону (7-11) отсчет абсциссы следует вести от полюса струи, изотахи (UjUm.) основного участка струи представляют собой лучи, сходящиеся в полюсе струи. [c.106]

При совершенно равномерном ноле скоростей на срезе сопла в выходном сечении насадка толщина пограничного слоя равна нулю, и для прямой осесимметричной струи внешняя граница пограничного слоя в пределах начального участка представляет поверхность конуса с вершиной, расположенной в полюсе струи (рис. 3. 34, а). С внутренней стороны (в пределах начального участка) пограничный слой ограничен невозмущенным потенциальным ядром потока, в котором скорость щ (м1сек), температура Го (°К), концентрация примесей сохраняют те же значения, что и в выходном сечении насадка. По мере удаления от среза сопла ядро сужается и в конце начального участка невозмущенный поток исчезает. [c.169]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология