тер теорема нуклон

Теорема Зигерта утверждает, что плотность обменного заряда рех исчезает в идеализированном пределе точечных статических нуклонов [8]. При этих условиях процесс обмена является мгновенным. Соответственно нет запаздывания и отсутствует плотность заряда, связанная с обменным током. Это может быть явным образом проверено для частного случая пионного обменного тока Рех получается как поправка на отдачу порядка 1к1/М, где к — это импульс, переданный фотону. Подчеркнем еще раз, что "теорема" Зигерта верна только в длинноволновом пределе существенно, что фотон "не чувствует" внутреннюю структуру нуклона и детальную динамику процесса обмена. [c.317]

Теорема Зигерта может быть обобщена на любой электрический мультипольный переход. Это показывается способом, аналогичным тому, который был применен в случае электрической дипольной амплитуды. С другой стороны, эта теорема не применима к магнитным переходам. В этом случае обменный ток Jex(x), передающий заряд между двумя нуклонами, приводит к дополни- [c.317]

Теорема" Зигерта утверждает, что даже в присутствии мезонных обменных токов ядерные Е1-переходы в длинноволновом пределе зависят только от плотности заряда нуклонов. После выделения части, связанной с движением центра масс и пропорциональной [c.332]

В заключение заметим, что "теорема" Зигерта не утверждает, что обменные эффекты в электрических переходах отсутствуют. Она говорит только, что такие переходы полностью описываются одним лишь оператором плотности заряда нуклонов. Обменные эффекты появляются на уровне статического двухнук юнного обменного потенциала, который изменяет волновые функции, используемые для оценок матричных элементов плотности заряда. [c.318]

Появление поля безмассовых пионов следует из теоремы Голдстоуна из спонтанного нарушения глобальной симметрии вытекает существование бозона с нулевой массой. В настоящем контексте спонтанное нарушение киральной симметрии проявляется в том, что нуклон приобретает некоторую массу. Соответствующий голдстоуновский бозон отождествляется с пионом [1]. [c.364]

Основные состояния ядер. Описанная только что схема уровней допускает правильное предсказание занимаемых нейтронами квантовых состояний, если их содержится в ядре 2, 8, 20, 28, 50, 82 или 126. В ядре звЗг , например, 50 нейтронов заполняют пять оболочек (1.9 ), (1/> ), (id °2s ), (1Я/а), (1/5/22р 1ё 9/а). Точно так же очевидна протонная структура ядер с магическими атомными номерами Не, О, Са, №, Зп и РЬ. В теории строения атома существует хорошо известная теорема, согласно которой заполненные оболочки обладают сферической симметрией и лишены спина или орбитального момента, а также и магнитного момента. К зтой теореме можно добавить постулат чистой одночастичной модели ядра в основном состоянии не только заполненные нуклонные оболочки, но также и любые четные числа нейтронов и протонов лишены суммарного углового и магнитного моментов. Можно ожидать, следовательно, что / = О ([д, = О, положительная четность) не только для гНе и вО , но также и для звЗг , 7в08 , 92и з ц остальных че но-четных ядер. [c.284]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология