Пластическая дисторсия

Разность Wik— Ulk определяет ту часть тензора полной дисторсии, которая не связана с упругими напряжениями и обычно называется пластической дисторсией тела. Обозначив эту величину через u k, запишем [c.286]

Таким образом, изменение тензора пластической дисторсии в некоторой точке среды за малое время Ы равно [c.286]

Следовательно, нами показано, что пластическая дисторсия однозначно определяется дислокационными 2-формами и [c.153]

И скорость, с которой совершается работа, связанная с пластической дисторсией, задается в виде [c.162]

Постулат Друккера в дифференциальной форме [36] эквивалентен утверждению, согласно которому скорость, с которой совершается работа, связанная с пластической дисторсией, неотрицательна. Рассмотренная здесь модель удовлетворяет постулату Друккера всегда, когда остается справедливой вторая часть второго закона термодинамики (0 0). [c.162]

СКОРОСТЬ ПЛАСТИЧЕСКОЙ ДЕФОРМАЦИИ И ДИСТОРСИЯ [c.150]

В динамике дефектов обычно предполагают, что возникающие напряжения связаны только с переменными а не с полной дисторсией т. е. пластическая [c.160]

Теперь возникает очень важный вывод. Из выражения (7.23) непосредственно следует, что пластическая дисторсия отсутствует всегда, когда Я< — Х >=0, т. е. всегда, когда принадлежит ядру линейного оператора гомотопии Я. Однако сШ = — т. е. разность представляет собой систему точных 2-форм, в то время как соотношения Я<Я<р = О, р = Я<р>4-Я<с р> показывают, что пересечением точных форм и форм, принадлежащих ядру Я, являются только нуль-формы (см. [3, следствие 5-6.3]). Поэтому Я< — Ж )=0 только тогда, когда = Ж . Удобно называть дефекты с такими свойствами самоуравновешенными, так как они порождают скорости пластической деформации и пластические дисторсии, тождественно равные нулю. [c.153]

Существуют нетривиальные самсуравновешенные дефекты, для которых скорость пластической деформации и пластическая дисторсия тождественно обращаются в нуль. Совокупность всех таких дефектов удовлетворяет соотношениям [c.153]

Изложение теории, приведенное в предыдущих параграфах, начиналось с замечания о некорректной постановке задачи Коши для обычных уравнений динамики дефектов. Комбинирование теории минимальной связи Янга — Миллса, общепринятых уравнений динамики дефектов и структурных уравнений Картана дало нам возможность получить полную полевую теорию для материалов с дислокациями и дисклинациями. Как отмечалось, теория Янга — Миллса состоит из двух частей концепции минимальной замены и концепции минимальной связи. Прямым следствием построения минимальной замены является замена градиентов деформаций и ньютоновой скорости на дисторсии и скорости дисторсии согласно соотношению (3.7.5). Эта замена возникает как следствие калибровочной инвариантности, а не как результат наложения каких-либо условий. В современных работах замена градиентов деформаций дисторсиями объясняется с той точки зрения, что динамика дефектов должна быть способна описать теорию пластичности. В соответствии с этим интегрируемые смещения просто заменяются неинтегрируемыми дисторсиями, чтобы предотвратить появление отклика напряжения на пластическую деформацию . Этот аргумент незаконен, так как теория пластичности пока что не выведена из теории динамики дефектов. Столь же необоснованно выглядят законы Ньютона в динамике дефектов при замене ньютоновой скорости на скорость дисторсии УК [c.89]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология