Потеря энергии на единице длины

Если скорость движения частицы с зарядом 2 в среде больше, чем где Уо — скорость электрона на первой орбите атома водорода, равная 2,19 10 см/с, то частица движется в веществе, не захватывая электронов. Ее кинетическая энергия расходуется в основном на ионизацию и возбуждение вещества. При скорости частицы меньше частица захватывает электроны среды. Заряд движущейся частицы, захватившей электроны, носит название равновесного заряда. Равновесный заряд частицы уменьшается по мере уменьшения ее скорости. При одной и той же скорости равновесный заряд тем меньше, чем больше I вещества. Это приводит к тому, что потери энергии на единице длины в веществе с большим 2 оказываются меньше, чем в веществе с малым 2. Поэтому пробег иона определенной энергии в веществе с большим 7 оказывается больше. Например, пробег иона Ва с энергией 58 МэВ в мишени из тантала равен (5,7 0,5) мг/см , а в мишени из ниобия равен (3,9 0,3) мг/см . [c.65]

Скорость потери энергии зависит в первую очередь от вида заряженной частицы. Для тяжелых заряженных частиц средняя потеря энергии на единицу длины пути, или тормозная способность вещества, выражается формулой Бете 2] [c.13]

Начальная потеря энергии на единицу длины пути тяжелой заряженной частицей, или, как ее называют, линейная передача энергии —ЛПЭ (в эрг см), может быть найдена по формуле [c.119]

Начальная потеря энергии на единицу длины пути быстрого электрона ЛПЭ (в эрг/см) равна [c.119]

Физические факты, указывающие на различные способы деления. Потеря энергии на единицу длины пути для высоко-ионизованного [97, 98] и сравнительно медленно движущегося осколка деления весьма велика, и поэтому, несмотря на высокую начальную энергию, его пробег в воздухе не превосходит примерно 2,5 см [12, 103, 41,31], т. е. меньше, чем пробег самых медленных а-частиц тяжелых радиоэлементов. За исключением малых отклонений, обусловленных одновременным испусканием нейтронов, два осколка должны испускаться в противоположных направлениях. Поэтому в камере Вильсона (Жолио, Бор и др. [80, 27, [c.66]

Ионизирующие свойства частицы, проходящей через вещество, характеризуются потерей энергии на единице длины ее [c.20]

Усредняя последнее выражение по длине волны, находим среднюю потерю энергии на единице длины в сечении пленки [c.687]

ОО локализована вблизи оси луча. При прохождении через резист электронный пучок в результате РМУ расширяется, так что на границе резист — подложка экспонируется площадь большая, чем в поверхностном слое резиста. Эта площадь определяется длиной пути электрона в резисте и подложке. Хотя максимальное рассеяние энергии в единице объема из-за 00 гораздо меньше, объемный их вклад сравним. Доля РМУ и 00 в экспозиции резиста зависит от энергии излучения, толщины слоя и атомного номера элемента, входящего в состав вещества подложки. При повышении энергии излучения уменьшается потеря энергии на единицу длины пути, а при увеличении толщины слоя возрастает кумулятивный эффект столкновений электронов РМУ. Площадь, экспонируемая на границе резист — подложка, увеличивается с ростом толщины слоя. Адекватное экспонирование требует, чтобы пробег электронов в полимерном слое превышал его толщину с тем, чтобы обеспечить экспонирование резиста вблизи границы резнст — подложка. С возрастанием атомного номера элементов, образующих вещество подложки, увеличивается доля электронов 00 и уменьшается длина пробега электронов в подложке, в результате чего электроны 00 концентрируются вблизи оси луча. [c.220]

Потери энергии на единицу длины пробега, или линейная плотность ионизации, есть относительная доля тормозной способности (энергия, теряемая на единице пути, dEldx), которая не расходуется на образование 7-лучей [7]. [c.338]

Где Q — в данном случае потери энергии на единицу длины. Примеры зависимости Т — Гд от г и показаны на рис. 2.6 и 2. 7. Ожидается, что величина должна быть связана с временем I, по истечении которого энергия, первоначально поглощенная в виде электронного возбуждения, превращается в энергию теплового колебания молекул [42]. Это время составляет 10 —10 сек, что на один-два порядка больше времени молекулярных колебаний. С этим согласуется значение времени 1 , полученное для = 30 А и равное г2/4Л = 2,25-10 сек. Вследствие большой величины ) = = 10 см сек для рассеяния тепловой энергии (примерно в 100 раз превышающей соответствуюшее значение для диффузии молекул средних размеров) высокие температуры существуют недолго (рис. 2.6 и 2.7), Кроме того, можно видеть, что максимальное превышение температуры в сферической шпоре, т. е. температура для случая, когда г = О и t = О, составляет лишь несколько десятков градусов, поэтому маловероятно, чтобы тепловой клин играл заметную роль в у-радиолизе. Для цилиндрической модели (рис. 2.7) величи- [c.55]

Наоборот, частица при каждом столкновении теряет энергию [см. уравнение (2.3)]. Поэтому, чтобы вычислить потери энергии на единицу длины путн частицы, нужно подсчитать число соударений на единицу длины пути. Для этого прежде всего нужно определить вероятность соударения. [c.19]

Скорость потери энергии на единицу длины пути ионизирующей частицы dEldx называется, линейной передачей энергии (ЛПЭ) . В водных системах ЛПЭ для различных видов излучения можно экспериментально охарактеризовать по значению выхода радикальных и молекулярных продуктов. В табл. 8.4 [c.226]