Энергия ба терии

Характерные особенности взаимодействия р-излучения с веществом обусловлены сравнительно небольшой массой Р-частиц, а также непрерывным энергетическим спектром р-излучения. Р-Частицы теряют энергию, ионизируя и возбуждая атомы. Энергия теряется также вследствие тормозного излучения, возникающего при взаимодействии быстрых электронов с электрическим полем ядра атома. Основные потери энергии р-частиц происходят при их взаимодействии с электронами атомных оболочек. [c.305]

Данные таблицы показывают, что если в отсасывающих трубах тихоходных турбин удельная кинетическая энергия в потоке за рабочим колесом составляет 1,5—3% от рабочего напора, то по мере увеличения быстроходности турбины эта цифра увеличивается, доходя у быстроходных поворотнолопастных турбин до 50% и более от всей энергии. При отсутствии отсасывающей трубы или при цилиндрической ее форме эта энергия терялась бы и, таким образом, общий к. п. д. быстроходных турбин был бы очень мал. [c.137]

Хотя устройства, превращающие один вид энергии в другой, несомненно, повысили потребительские свойства нефти и других видов топлива, некоторые из них породили и свои проблемы. Очень часто превращение энергии сопровождается загрязнением окружающей среды. В более общем виде это значит, что определенное количество энергии теряется на стадии превращения. Иначе говоря, эффективность превращения энергии никогда не бывает абсолютной, некоторое ее количество всегда пропадает, не совершая полезной работы. Например, рассмотрим потери в автомобиле, приняв, что в исходном бензине содержится 100 единиц энергии (рис. III. 16). [c.201]

Система обозначений в уравнении (4) основана на произвольных определениях положительной и отрицательной работы и тепла, описанных выше. Вели-, чина положительна, если в результате атомных превращений энергия теряется, т. е. создается масса. [c.17]

В природе и технике все процессы протекают термодинамически необратимо, так как они проходят с конечной скоростью. Это обеспечивает выигрыш в проведении данного процесса во времени (например, расширение газа в цилиндрах моторов автомобилей, отбор электрической энергии от аккумулятора при включении стартера), но при этом значительное количество энергии теряется необратимо на изменение состояния внешней среды без ее использования в работу. [c.9]

Условие аддитивности энергии приводит к выводу о независимости флуктуаций, происходящих в соседних областях V.. Иначе говоря, получается, что флуктуации распределены хаотически. Термодинамическая теория флуктуаций неприменима, если условие аддитивности энергий теряет силу. [c.128]

При парциальном подводе кинетическая энергия теряется при взаимодействии потока, проходящего в соплах, с потоком в нерабочих зонах. [c.94]

При использовании энергии воды гидравлическим двигателем часть энергии теряется внутри самого двигателя, поэтому действительная мощность N на валу двигателя будет несколько меньше мощности потока N . [c.23]

Тепловой эффект реакций нейтрализации определяется количеством молей образовавшейся воды. При нейтрализации сильных кислот щелочами теплота нейтрализации приблизительно равна 56,93 кДж/моль. При нейтрализации малодиссоциированных соединений теплота нейтрализации снижается, поскольку часть энергии теряется при диссоциации веществ и дру1 их побочных процессах. [c.48]

Развиваемая генератором колебательная мощность фактически должна быть значительно больше, так как часть энергии теряется на излучение, на нагрев электродов и т. п. [c.712]

В общем градиент солености достаточен, чтобы обеспечить стабилизирующий градиент плотности. От этого зависит успешная работа пруда. В противном случае возникнет общее конвективное движение, вода в пруду перемешивается и аккумулированная тепловая энергия теряется на поверхности. Более подробное описание работы солнечного пруда можно найти в работах [24, 36, 65. 86, 112]. [c.427]

Разность между тепловой энергией газа, находящегося в камере сгорания, и тепловой энергией его при выходе из сопла в окружающую атмосферу соответствует тому количеству тепловой энергии, которая может превратиться в кинетическую энергию истекающей струи газового потока. Однако не вся разность тепловой энергии полностью переходит в кинетическую, часть ее теряется в сопле на трение, теплоотдачу в стенки, на образование составляющей скорости потока, направленной перпендикулярно к оси двигателя и потому не создающей тяги, и т. п. Эти потери учитываются коэффициентом сопла. Обычно величина коэффициента сопла фс колеблется в пределах от 0,92 до 0,95, т. е. от 8 до 5% тепловой энергии теряется в сопле бесцельно. [c.13]

На фиг. УП. 13 показан процесс расширения пара в сопле и процесс сжатия его в диффузоре по гх-диаграмме. Точка А характеризует начальные параметры рабочего пара перед соплом. По линии АВ, равной Лц, происходит адиабатическое расширение пара в сопле с падением давления до давления в камере всасывания. При движении пара в сопле часть кинетической энергии теряется на трение и превращается в тепло, поэтому в действительности расширение пара характеризуется линией АС. [c.245]

Параллельно с калориметрическими измерениями и теорией теплорода развивалась механика, основанная на трех законах движения, открытых И. Ньютоном в 1687 г. Возникли понятия живой силы (кинетической энергии), потенциальной энергии, работы. Все эти параметры измерялись в килограммометрах 1 кгм равен работе, затрачиваемой на подъем 1 кг массы на высоту 1 м. Было замечено, что кинетическая энергия может переходить в потенциальную, передаваться от одного тела к другому, даже переходить в другие виды энергии, например в электрическую. Но наиболее внимательные исследователи замечали, что, как правило, при этих переходах часть энергии теряется, а тела нагреваются. На вопрос, откуда же в этих случаях появляется новый теплород, теория теплорода ответить не могла, как не могла объяснить и обратные переходы теплоты в работу. Между тем, в первой половине XIX в. широкое распространение получили паровые машины, основанные на таких переходах. [c.310]

Отметим принципиальную особенность вывода уравнений реологии (3.12.16) и (3.12.19). Он не содержит прямых указаний на то, что сопротивление деформированию ПКС является вязким. Более того, по форме выражение (3.12.17) напоминает уравнение состояния идеального газа. Фигурирующая в нем величина пкТ равна, как известно, давлению газа, а величина Р рассматривалась как сила упругого сопротивления, поскольку ее действие вызывало изменение потенциальной энергии частицы в узле решетки. Для сравнения отметим, что вывод формулы Эйнштейна и ее модификаций с самого начала предполагал вязкий тип напряжений. Это выразилось в том, что сопротивление деформированию суспензии определялось как сопротивление вязкой среды, усиленное благодаря особенностям ее течения в присутствии недеформируемой фазы. Примем во внимание, что силы вязкого сопротивления — это силы, обусловленные потерями энергии, подводимой к системе при ее деформировании. Для доказательства того, что сопротивление деформированию является вязким, необходимо выяснить, где и как при деформировании происходит диссипация энергии — ее превращение в теплоту. Ответ содержится в выражении для работы зРИ упомянутой силы. Согласно этому выражению, деформирующая сила совершает работу, идущую на увеличение потенциальной энергии частицы, только на первой половине (х/2) полного пути Л частицы из одного равновесного положения в другое. В силу симметричного вида зависимости потенциальной энергии частицы от ее смещения из положения равновесия на второй половине п>ти сила сопротивления меняет знак на обратный. Следовательно, на второй стадии движения частица не может оказывать сопротивления деформированию. По этой причине в выражении для работы и фигурирует только половина полного пути. Движение частицы на втором отрезке пути идет под действием внутренних сил деформированной решетки, которые не совершают никакой полезной работы, т. е. полученная на первой половине пути энергия теряется. Механизм превращения этой энергии в теплоту не имеет принципиального значения. Можно, например, считать, что она превращается в энергию упругих колебаний частицы возле положения равновесия, которые постепенно передаются всем частицам, превращаясь, таким образом, в их тепловое движение. В таком варианте диссипации не требуется наличия вязкой дисперсионной среды, и поэтому теория применима к описанию вязкостных свойств обычных жидкостей, в которых дисперсионной средой является ничто — межмолекулярные пустоты. Для суспензий более подходит схема передачи энергии вязкой дисперсионной среде при самопроизвольном движении в ней частицы на второй части пути. Это важно при вычислении времени релаксации вакансий и величины потенциального барьера движения частиц в решетке, величина которого определяет частоту переходов частиц в соседний узел. [c.694]

При анализе свободного диффузионного факела есть ряд обстоятельств, значительно упрощающих расчет потерь тепла излучением. Первое связано с отсутствием стенок, т.е. излучаемая энергия теряется безвозвратно. Второе обстоятельство обусловлено тем, что в условиях, характерных для. большинства опытов, можно использовать приближение оптически тонкого слоя, т.е. считать, что все молекулы или частицы сажи излучают независимо друг друга, а излучение не поглощается. Пригодность такого приближения можно установить из следующей оценки. При нормальном [c.181]

Поршневые аккумуляторы имеют недостаток, обусловленный наличием трения поршня о цилиндр. В результате до 15% аккумулируемой энергии теряется на преодоление этих сил трения. К тому же, поршневые пневмогидроаккумуляторы достаточно инерционны, [c.145]

Установлено также, что достигаемая разрешающая способность измерения (по времени) в обычных пламенах (в отличие от ударных волн) вполне достаточна, чтобы можно было предположить существование равновесия между внутренними и поступательными степенями свободы. Таким образом, принимают, что каждая точка Пламени в большинстве случаев может быть охарактеризована однозначным параметром, называемым температурой, хотя и зависящей от координат и, возможно, от времени. Однако в некоторых случаях нельзя предположить даже локального равновесия и понятие температуры, характеризующей все распределение энергии, теряет свой смысл. [c.27]

Одним из наиболее характерных свойств ароматических соединений является их склонность к реакциям электрофильного ароматического замещения (5 Аг). Указанное свойство объясняется тем, что ароматические соединения обладают высокой энергией сопряжения и крайне неохотно вступают в реакции, в которых эта энергия теряется. Именно поэтому для них не характерны реакции присоединения. Напротив, ароматические соединения склонны реагировать по схеме реакций замещения, в ходе которых их энергия сопряжения в значительной мере сохраняется. Реакции электрофильного ароматического замещения протекают по следующей общей схеме [c.410]

При 2 сю /(Х) — 1 и мы имеем идеальную тепловую машину (цикл Карно). К сожалению, в случае ТЭГ КПД далек от идеального случая, и значительная часть энергии теряется на раскачивание кристаллической решетки, не говоря уже о технических тепловых потерях. [c.33]

Попытки аналитического решения рассматриваемой проблемы в области значений критерия Рейнольдса Ве > 1 наталкивались на серьезные трудности. Уже из уравнений (1.152) можно заключить, что при Ве > 16 позади сферы скорость меняет знак. Если в передней части сферы жидкость течет в направлении от большего давления к меньшему, то в кормовой части течение направлено против градиента давления. Такое движение должно сопровождаться переходом кинетической энергии в энергию давления. Однако вблизи поверхностей шара часть кинетической энергии теряется на трение, а оставшейся энергии недостаточно для преодоления повышающегося давления. Последнее обстоятельство и приводит к возникновению обратного (по сравнению с основным потоком) течения жидкости в кормовой части. Визуализация течения позади сферы указывает на возникновение вихревого кольца, свойства которого в настоящее время подробно изучены [121, 252]. [c.56]

Люминесцентный анализ (флуориметрия). Применение метода (см. также гл. 1, раздел 1.2) в качественном анализе основано на регистрации люминесцентного излучения (свечения), испускаемого веществом, энергетически возбужденным вследс гвие поглощения электромагнитного излучения, за счет энергии электрического разряда, химических реакций, при термическом возбуждении и г. д. Поглощая энергию (например, световую в видимой области или УФ-области спектра), вещество переходит из основного (невозбужденного) электронного состояния в некоторое возбужденное электронно-колебательное состояние. Затем очень быстро часть поглощенной энергии теряется (безызлучательные потери энергии), а оставшаяся — испускается в виде люминесцентного свечения. Длительность т такого свечения весьма мала. При спонтанной люминесцен- [c.590]

Согласно уравнению (1), катодная энергия равномерно распределена по всей длине разряда. Если предположить, что катодная энергия теряется на электроде, то Я в уравнении (1) можно заменить на Яр, где Яр = Я — Н , — катодная энергия, а Яр —энергия положительного столба [c.42]

В явлениях, сопровождающихся взаимодействием частиц большой энергии, теряет смысл представление о неизменном числе частиц. Так, например, быстрый электрон, пролетая в поле ядра, образует фотоны, фотоны в поле ядер создают пары частиц электрон и позитрон, которые в свою очередь создают фотоны и т. д. Такое лавинообразное нарастание числа частиц наблюдается при попадании в атмосферу Земли первичных частиц из космического пространства. [c.235]

Из ЭТОЙ таблицы следует что для С1а и Вгд вероятность Р имеет порядок величины 10 и для Тг — Ю" . Это значит, что у галогенов лишь одно из 10 —10 столкновений, благоприятных в смысле возникновения электронного состояния возбужденной молекулы Ха, комбинирующегося с нормальным, ведет к образованию молекулы, причем избыточная энергия теряется молекулой в виде электронного излучения. [c.246]

Оба вывода Клаузиуса соверщенпо несовместимы с основными положениями диалектического материализма. Энгельс подверг указанные высказывания Клаузиуса жесткой критике. Он писал В каком бы виде ни выступало перед нами второе положение Клаузиуса и т. д., во всяком случае, согласно ему, энергия теряется, если не количественно, то качественно. Энтропия не может уничтожаться естественным путем, но зато может создаваться. Мировые часы сначала должны быть заведены, затем они идут, пока не придут в состояние равновесия, и только чудо может вывести их из этого состояния и снова пустить в ход. Потраченная на завод часов энергия исчезла, по крайней мере в качественном отношении, и может быть восстановлена только путем толчка извне. Значит, толчок извне был необходим также и вначале значит, количество имеющегося во вселенной движения, или энергии, не всегда одинаково значит энергия должна была быть сотворена значит, она сотворима значит, она уничтожима. Лс1 аЬ5иг(]ит1 [До абсурда ] (Ф. Энгельс, Диалектика природы, Госполитиздат, 1953, стр. 229). [c.106]

При сжйгании галлона обычного бензина получается около 132 ООО кДж тепла. Предположив, что коэффициент полезного действия автомобиля 25%, скажите, сколысо энергии теряется на каждом сожженном галлоне бензина. [c.211]

Известно, что некоторая часть энергии, аккумулирован- Ной в сжатом воздухе компрессорного двигателя, возвращается коленчатому валу двигателя. В то же (Время 31начи-тельная доля этой энергии теряется безвозвратно на тепловые потери в компрессоре и холодильниках, при истечении воздуха из сопла форсунки и т. п. [c.29]

В процессе деления основная часть нейтронов образуется за очень короткий промежуток времени (Ю сек) — это так называемые мгновенные нейтроны, и только 0,767о всех нейтронов образуется с запаздыванием — это так называемые запаздывающие нейтроны. Высвободившиеся нейтроны обладают высокой скоростью, а при их прохождении через какое-либо вещество происходят частично упругие и частично неупругие столкновения с ядрами атомов этого вещества. При упругих столкновениях нейтроны сообщают ядрам кинетическую энергию, теряя при этом скорость. Этот процесс получил название упругого рассеяния. При неупругих столкновениях нейтроны поглощаются, причем ядра становятся более возбужденными. Свою энергию возбуждения ядро может отдать снова полностью или частично, высвобождая при этом захваченный ранее нейтрон неупругое рассеяние) нейтрон может образоваться также в результате распада, или деления. Как уже отмечалось, многочисленные столкновения замедляют быстрые нейтроны до скорости тепловых нейтронов. Время замедления, зависящее от замедлителя, составляет примерно 10 сек. Вероятности рассеяния, поглощения и деления определяются соответствующими эффективными сечениями. [c.551]

С этим связано и менёе очевидное соображение, что теплоту нельзя полностью превратить в работу. Некоторая часть теплоты при этом всегда передается окружающей среде. Например, при работе паровой турбины тепловая энергия перегретого пара п]эевращается в электрическую энергию кинетическая энергия молекул пара превращается в кинетическую энергию движущихся лопастей турбины и в конце концов в электрическую энергию. Но не вся кинетическая энергия молекул пара превращается в кинетическую энергию турбины. Некоторая часть энергии теряется в окружающую среду в виде теплоты. Каждая электростанция вызывает тепловое загрязнение окружающей среды. Законы термодинамики говорят, что это неизбежно. В самом деле, одной из первых формулировок второго закона термодинамики было утверждение, что теплоту нельзя полностью превратить в полезную работу. [c.177]

Особенностью ферментов, которая выделяет их среди остальных катализаторов и сообщает им столь высокую активность, является практичеоки полная рекуперация энергии реакции (т) , 0), т. е. способность почти полностью передавать энергию реакции через агграватор и активную группу. Поэтому достаточно небольшого теплового эффекта, чтобы началась энергетическая автоактивация фермента. Для металлических же катализаторов вследствие наличия порога автоактивации ( 7=80 кДж) степень захвата энергии составляет 0-ь0,6 и, следовательно, в лучшем случае до 40% энергии теряется бесполезно. Что касается степени подпитки или воз- [c.119]

Если измерить энергетическое распределение всех эмиттированных из образца электронов в диапазоне энергий от О до Ео, то получится кривая, подобная изображенной на рис. 3.26, а. Высокоэнергетическая часть распределения (область I) имеет широкий максимум и соответствует электронам, которые за счет неупругого рассеяния потеряли приблизительно 40% первоначальной энергии. Для большинства мишеней со средним и большим атомным номером в этом максимуме сосредоточена большая часть отраженных электронов. Более 40% первоначальной энергии теряет, прежде чем вылететь из образца, меньшая часть электронов пучка, которые образуют хвост распределения (область II). Если область II была бы проэкстрапо-лирована к нулевой энергии, то доля отраженных электронов [c.58]

Действительный механизм равпыления рассматривают как перенос энергии от налетающего иона к атомам мишени в процессе неупругих столкновений. Кинетическая энергия теряется в процессе нескольких сотен столкновений в течение 10 с. В этом каскаде столкновений генерируются атомы отдачи, некоторые из них могут покинуть поверхность. Кинетическая энергия большинства из этих частиц составляет лишь от 5 до 20 эВ. Большинство из этих атомов (90%) вылетают из внешнего атомного слоя. Вероятность выхода атома при столкновении с ионом выражается выводом продуктов распыления У, который представляет собой отношение числа вылетающих атомов на один налетающий ион. Величина У обычно составляет от 1 до 10 при обычных аналитических условиях (распыление ионами Ar ", Хе ", Кг ", 0 , О ", s ", Ga с энергиями 0,2-30 кэВ). [c.355]

В этом преобразовании электрон калия захватывается ядром, протон которого превращается в нейтрон. Избыточная энергия теряется в виде у-частицы, которая в сущности является фотоном, несущим большое количество электромагнитной энергии. Важным для атмосферы является образование устойчивой формы (изотопа) аргона, который излучается калийсодержащими породами Земли и накапливается в атмосфере. Некоторые элементы распадаются с образованием а-час-тицы, которая на самом деле является ядром гелия (Не) [c.39]

Часть энергии теряется необратимо из-за природы почти всех протекающих процессов - они термодинамически необратимы, и диссипация энергии неизбежна. Например, необратимы затраты на преодоление гидравлического сопротивления потоков в аппаратах и трубопроводах. К системе подводится высокопотенциальная энергия, но в технологическом процессе образуется много низкопотенциальных потоков, работоспособность которых ниже исходных, несмотря на содержащееся в них такое же или даже несколько большее общее количество энергии (см. эксергетический анализ в разд. 3.4.4). Часть тепла (энергии) неизбежно теряется с общими тепловыми потерями. К ним относятся испарение как средство поддержания температурного режима (например, в фадирнях и других подобных системах), вывод неиспользуемых тепловых потоков, естественные тепловые потери через изоляцию. Если использовать энергетический (тепловой) потенциал оставшихся потоков для покрытия энергетических (тепловых) расходов, то компенсировать полностью их не удается, и дополнительное потребление неизбежно. [c.268]

Чтобы установить соотношение между энергией, необходимой для зажигания, и характеристиками потока, следует определить энергию, которую выделяет этот линейный источник. Светт [2] показал, что полную энергию разряда можно разделить на две основные части. Одна часть рассеивается в небольшой зоне, называемой зоной катодного падения и расположенной вплотную к отрицательному электроду. В используемых здесь условиях эта часть составляет от 7з ДО /2 полной энергии. Вторая часть рассеивается на оставшейся длине, или в зоне положительного столба. Линейный источник энергии состоит из части этого положительного столба. Предполагается, что энергия, рассеивающаяся в катодной зоне, не играет существенной роли в процессе зажигания. Это предположение вполне допустимо, так как, согласно Кобину [7], почти вся катодная энергия теряется на катоде. [c.41]

Ранее рассмотренные примеры решения задачи об определении расхода жидкости, текущей внутри труб и каналов, свидетельствуют о том, что нахождение разности давлений по заданному расходу является довольно сложной задачей. Поэтому при решении практических задач сто прибегают к приближенным методам. Хорошие результаты дает метод, основанный на предположении о том,, что основное количество энергии теряется в пристенной области, где наблюдается течение со сдвигом, а в области стержнеподобного движения расход энергии незначителен. [c.95]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология