Нейтроны испускание

Рис. 20.2. Изменение числа протонов и нейтронов в ядре радиоактивного изотопа в результате испускания альфа-частицы ЙНе), бета-частицы ( е), позитрона ( е) и электронного захвата. Квадратиками обозначены неустойчивые ядра, а кружками-устойчивые. Перемещение справа налево или снизу вверх на одно деление масштаба соответствует возрастанию числа протонов или нейтронов на единицу. Перемещение в обратном направлении соответствует потере протона или нейтрона.

Как изменяются массовое число и заряд атома изотопа а) при последовательном испускании а-частицы и двух р -частиц б) при поглощении ядром двух протонов и испускании двух нейтронов [c.52]

Наиболее важным явится нейтронный активационный анализ, который проводится с применением тепловых (—0,001 Мэе) или быстрых (1 —14 Мэе) нейтронов. В первом случае образование радиоактивного изотопа идет но реакции захвата нейтрона с испусканием фотона (п, ). Во втором случае протекают главным образом реакции захвата нейтрона с выбрасыванием протона ( , / ), а-частицы (/г, а) или двух нейтронов (п, 2л). [c.356]

В цервой реакции происходит испускание а-частицы и превращение полония в свинец. Во второй и третьей реакциях один протон в ядре превращается в нейтрон. Во второй реакции это сопровождается испусканием позитрона ( ), частицы с массой электрона, но с единичным положительным зарядом [c.411]

Рис. 23-4. Области существования устойчивых изотопов (цветные точки) и радиоактивных изотопов (черные точки) в зависимости от имеющегося у них числа протонов, р или 2, и числа нейтронов, п. По обе стороны от линии устойчивости изотопов расположены области радиоактивных изотопов. Радиоизотопы, лежащие на графике выше полосы устойчивости, распадаются с образованием устойчивых изотопов в результате электронного захвата (/ -захвата) или испускания позитрона (р ). Радиоизотопы, лежа-

Радиоактивные вещества испускают частицы нескольких типов. Нас будут интересовать (табл. 24-1) электроны, позитроны (позитрон — положительно заряженный аналог электрона), альфа-частицы и нейтроны. Испускание этих частиц обычно (хотя и не всегда) сопровождается испусканием гамма-лучей. К другому типу радиоактивного распада относится спонтанный захват ядром электрона с /С-уровня. Этот процесс, известный как захват электрона или К-захват, вызывает характеристическое для элемента рентгеновское /С-излучение. [c.501]

Такие нейтроны называют мгновенными нейтронами. Остальная небольшая доля нейтронов испускается осколками через различные интервалы времени после деления. Они образуют группы запаздываю-щих нейтронов. В случае если испускание одного или двух нейтронов первичным осколком не переводит ядро в устойчивое состояние, то в дальнейшем излучается р-частица (электрон). [c.14]

Предполагают, что бета-распад — это испускание электрона, в результате чего нейтрон превращается в протон. Это приводит к увеличению порядкового номера на единицу без значительного [c.400]

При самопроизвольном -распаде один из нейтронов в ядре превращается в протон и электрон, который испускается из ядра. Испускание электронов из образца вешества в котором происходит -распад, сопровождается выделением энергии. Вычисление этой энергии не вызывает особенных трудностей. Рассмотрим, например, распад углерода-14 с образованием азота-14 [c.411]

Ядра некоторых изотопов обладают свойством радиоактивности. Большинство таких ядер приобретает устойчивость в результате испускания альфа-частиц ( Не), бета-частиц (. е) и (или) гамма-лучей ( у). Некоторые ядра распадаются в результате испускания позитрона ( е) или электронного захвата. Одним из факторов, определяющих устойчивость ядра, является его ней-тронно-протонное отношение. Большое значение при определении устойчивости ядра имеет равенство в нем общего количества нуклонов одному из магических чисел, а также наличие четного числа протонов и нейтронов. Ядерные превращения можно вызвать бомбардировкой ядер заряженными частицами, ускоренными при помощи ускорителей, или нейтронами в ядерном реакторе. [c.274]

Элементы вплоть до висмута образуются и недрах звезд-гигантов за счет поглощения ядрами нейтронов н испускания р -частиц. При взрыве сверхновых звезд высвобождается колоссальная энергия (температура достигает порядка 4 млрд. градусов) и возникают ядра и нейтроны высокой энергии, обусловливающие сннтез ядер самых тяжелых элементов за счет чередующихся циклов поглощения нейтронов и Р"-распада. Предполагается, что первоначальное вещество Солнечной системы содержало элементы тяжелее урана. [c.16]

Вторая группа реакций основана на преобразовании нуклонов в ядре вследствие излучения или захвата лептонов (е, е" ). В этом случае общее число нуклонов в ядре остается неизменным, а изменяется только соотношение протонов и нейтронов. То есть идет реструктуризация ядра. Например, 3 -излучение (испускание е ) не относится ко всему ядру, а является конкретной реакцией п р + ел В результате в ядре становится на один нейтрон меньше, а протонов — на один больше. Сумма же нуклонов остается неизменной, следовательно, и атомная масса остается прежней. В результате этой реакции один химический элемент превращается в другой. [c.104]

Ядра с низкими нейтронно-протонными отношениями, расположенные ниже пояса устойчивости, испускают позитроны или совершают электронный захват. Любой из этих распадов приводит к уменьшению числа протонов и увеличению числа нейтронов в ядре, как это видно из уравнений (20.7) и (20.9). Испускание позитрона для легких ядер представляет собой более распространенный процесс, чем электронный захват, однако по мере повышения заряда ядра электронный захват становится все более распространенным процессом. [c.249]

Испускание (поглощение) нейтронов (т Ы), где т = 1, [c.126]

Информацию о структуре вещества получают на основании изучения его физических и химических свойств. Особую роль при изучении структуры играют исследования спектров поглощения и испускания, дифракции различных излучений (рентгеновских, электронных, нейтронных лучей), магнитных и электрических взаимодействий (магнитной восприимчивости и проницаемости, дипольных моментов и поляризации), механических, тепловых, электрических и других характеристик (плотности, вязкости, теплот фазовых переходов, теплот растворения, электропроводности и др.). [c.169]

При испускании бета-частицы один из нейтронов внутри ядра превращается в протон, в результате чего атомный номер ядра возрастает на единицу [c.246]

Испускание позитрона можно представить себе как превращение протона в нейтрон, в результате чего атомный номер ядра уменьшается на единицу [c.247]

ИЗОШЛО, нужно разорвать связь иод — углерод. Если в качестве облучающих частиц использован тепловой нейтрон, то он будет иметь примерно нулевую кинетическую энергию, и разрыв связи должен возникнуть в результате отдачи ядра, являющейся результатом испускания обычного фотона. Энергетические расчеты процессов такого типа показывают, что такой механизм вполне возможен. Для того чтобы удовлетворить закон сохранения импульса, отскакивающее ядро должно иметь импульс, равный и противоположно направленный импульсу испускаемого фотона. Так как энергия фотона может быть выражена уравнением Еу = тс -то импульс фотона будет равен [c.420]

Существует несколько типов радиоактивного распада. Для легких радиоактивных элементов типичен -распад, сопровождающийся испусканием из ядра одного электрона ф -распад) или позитрона (р -распад). Первый путь распада типичен для элементов с некоторым избытком нейтронов против оптимального. Так, Р -распаду подвергаются ядра углерода 0 (более тяжелые, чем стабильные изотопы С и 1 С), Н (трития), и (более тяжелые, чем стабильный изотоп фосфора), N3 (более тяжелый, чем стабильный изотоп Ма). Наоборот, р+-распаду подвергаются ядра, у которых имеется дефицит нейтронов против оптимального, например 11С или Ыа. Возникновение позитрона можно представить себе как происходящее в ядре превращение одного протона в нейтрон и позитрон. Вне ядра такой процесс требует значительной затраты энергии, так как сопровождается увеличением массы на 0,0014 а. е. м. [c.23]

Задача 3. Определить, изотоп какого элемента получится при испускании атомом урана (атомная масса 1238 у. е.) одной а-частицы, двух -частиц и захвате одного нейтрона. [c.107]

Существует несколько типов радиоактивного распада. Для легких радиоактивных элементов типичен р-распа<3, сопровождающийся испусканием из ядра одного электрона ( --распад) или позитрона (р+-распад). Первый вид распада типичен для элементов с некоторым избытком нейтронов против оптимального. Так, р -рас-паду подвергаются ядра углерода С (более тяжелые, чем стабильные изотопы С и С), Н (трития), з2р и ззр (более тяжелые, чем стабильный изотоп фосфора), (более тяжелый, чем ста- [c.26]

Один грамм массы содержит 6,02 10 атомных единиц массы. Протон и электрон обладают электрическим зарядом. Положительный заряд протона равен 1,6 10" кулона. Отрицательный заряд электрона тот же по абсолютной величине. Нейтрон не заряжен. При распаде некоторых атомных ядер наблюдается испускание частицы, равной по массе и абсолютной величине заряда электрону, но положительно заряженной. Такая частица называется позитроном. Сам по себе позитрон устойчив, т. е. никаких превращений не претерпевает. Однако при встрече с электроном происходит аннигиляция — обе частицы исчезают и вместо них рождаются кванты электромагнитного излучения. [c.19]

Второй путь распада, встречающийся преимущественно у тяжелых атомов, а-распад — это распад с испусканием а-частиц, представляющих собой ядра гелия, состоящие из двух нейтронов и двух протонов. [c.23]

При р-распаде происходит испускание ядром электрона е или позитрона е" или захват ядром электрона с одного из ближайших к ядру энергетических уровней. При этом нейтрон превращается в протон или протон — в нейтрон. р-Распад сопровождается выделением незаряженных частиц нейтрино или антинейтрино, практически не имеющих массы. Нейтрино и антинейтрино обозначаются символами соответственно V и V. При электронном р-распаде [c.34]

Строение молекул изучают физическим и химическим методами. Из физических свойств наибольшее значение имеют погло-ш,ение и отражение различных излучений (рентгеновские, электронные, нейтронные лучи), спектры поглощения и испускания широкого диапазона частот, магнитные и электрические взаимодействия (магнитная восприимчивость и проницаемость, электрические моменты диполей и поляризация), механические, тепловые, электрические и др. Для заключения о строении вещества сопоставляют информацию, полученную разными методами. Рассмотрим некоторые физические методы исследования. [c.63]

Спектр энергий 3-частнц данного радиоактивного изотопа непрерывный и изменяется от нулевой до некоторой максимальной энергии, соответствующей разности энергий ядер атомов материнского и дочернего изотопов в одном из возможных его энергетических состояний. Отсутствие постоянства энергии р-частиц связано с механизмом их испускания. Ядро состоит из нейтронов и протонов, появление р-частиц (электронов или позитронов) связано с переходом в ядре нейтрона (п) в протон (р) или протона в нейтрон [c.319]

Ядерные реакции различают по воздействующему излучению и испусканию, сопровождающему излучение. Ядерные реакции под действием а-частиц с последующим испусканием протонов обозначаются (а, р), а с последующим испусканием нейтронов — (а, о )- [c.21]

При избытке нейтронов. В этом случае процессы распада идут вследствие превращения нейтронов в протоны, что сопровождается испусканием отрицательно заряженных частиц — электронов. [c.24]

Различают следующие типы ядерных превращений а-раснад, р-превращення, изомерный переход, испускание нейтрона, испускание протона, спонтанное (само- [c.18]

Образование тонкой структуры ири делении ио Гленденину [56] и Паппасу [247] связано с преимущественным выходом осколков с замкнутой нейтронной оболочкой N==82) и протонной оболочкой (Z=50) и испусканием этими осколками надоболо-чечных нейтронов. Испускание запаздывающих нейтронов вызывает существенное нерераспределепие выходов и обусловливает появление топкой структуры. Однако все случаи отклонения от плавного хода кривой выходов все нш не могут найти объяснения на основании предложенного механизма этого процесса. [c.142]

В случае деления получается непрерывный ряд радиоактивных изотопов от зо2п до езЕи выход (в процентах) изотопов различных атомных масс показан на графике (рис. 1). Большинство получаемых при этом изотопов имеет избыток нейтронов и при -распаде (в отдельных случаях нейтронным испусканием) переходит в другие радиоактивные изотопы. Наиболее важными долгоживущими изотопами, получающимися при делении являются [c.7]

Чрезвычайно редко встречаются такие ядра-мишени, которые дают один специфический тип ядерной реакции. Наоборот, данное ядро в результате бомбардировки альфа-частицами подвержено нескольким различным типам ядерных реакций, например возможны (а, п)- и (а, р)-реакции и большое число других, менее вероятных реакций. Кроме того, разнообразие возможных реакций увеличивается при использовании разных бомбардирующих частиц (нейтронов, протонов, дейтронов, фотонов и даже заряженных атомов тяжелых элементов). Для каждого из этих процессов атомное ядро будет иметь специфическое поперечное сечение. В качестве примера рассмотрим облучение теллура фотонами, имеющими энергию до 70 Мэе. Такое облучение приведет в основном к у, п)-и (V. р)-реакциям, причем преобладающей будет (у, /г)-реакция. Однако можно наблюдать довольно большое число менее обычных реакций. Они могут охватывать диапазон от обычных реакций, таких, как (7, 2п), до таких редко встречающихся реакций, как (7,ЗрЗ/г)-реакция. Общее поперечное сечение превращения будет определяться первыми двумя типами реакций. Однако другие реакции также будут вносить свои вклады. Далее, если использовать другую область значений энергий фотона, то окажется, что соотношение поперечных сеченийУразличных реакций будет изменяться. Если энергия фотона уменьшится, то можно ожидать, что (у, /г)-реакция будет вносить еще больший вклад в поперечное сечение, а если энергия фотона увеличится, то увеличится вклад других реакций. В общем случае следует ожидать, что уменьшение энергии падающей частицы будет благоприятствовать испусканию незаряженной частицы. Это, по-видимому, связано с повышением потенциального барьера для излучаемой частицы при увеличении ее заряда. В общем случае, если падающая частица обладает более низкой энергией, происходит испускание нейтрона или протона. Эти тенденции хорошо иллюстрируются рис. 11-14, на котором приведена зависимость поперечного сечения индуцированных альфа-частицами реакций для N1 от энepгии . Из рис. 11-14 видно, что поперечное сечение реакции зависит не только от ядоз-мишани и типа реакции, но также и от энергии бомбардирующей частицы. [c.416]

По мере открытия новых ядерных реакций становилось очевидным, что явление, которое пытается описать закон радиоактивных смещений, гораздо шире, чем возможности нынешней формулировки закона. Последний не учитывает реакции испускания (захвата) нейтрона, 2р - и 2Р -распада, двухпротонные реакции испускания и захвата, спонтанное деление [c.103]

Тип радиоактивного распада какого-либо конкретного радиоизотопа в большой степени зависит от того, насколько его нейтронно-протонное отношение отличается от соответствуюшего отношения для ближайших ядер, расположенных в пределах пояса устойчивости. Рассмотрим ядро с высоким нейтронно-протонным отношением, расположенным выше пояса устойчивости. Такое ядро может снизить свое нейтроннопротонное отношение и сместиться в направлении пояса устойчивости в результате испускания бета-частицы. Как это следует из уравнения (20.5), бета-излучение уменьшает число нейтронов и увеличивает число протонов в ядре. [c.249]

Радиоактивными ядрами являются нуклиды (6), низкое нейтронно-протонное отношение (в), низкое нейтронно-протонное отношение (д), большой атомный номер. 20.14. а) Нет- низкое нейтронно-протонное отношение. Должен быть радиоактивен с испусканием позитрона, б) Нет-низкое нейтронно-протонное отношение. Должен испускать позитрон или (возможно) подвергаться захвату орбитального электрона, в) Нет-большое нейтроннопротонное отношение. Должен испускать бета-частицы. г) Нет-большой атомный номер. Должен испускать альфа-частицы. 20.17. а) Таллий-210 имеет большое нейтронно-протонное отношение. Испускание бета-частиц, в сущности, превращает нейтрон в протон, чем снижает нейтронно-протонное отнощение. б) ддАс имеет низкое нейтронно-протонное отношение. Захват орбитального электрона превращает протон в нейтрон, что повышает нейтронно-протонное отношение, в) азВ имеет низкое нейтроннопротонное отношение. Испускание альфа-частицы снижает как число нейтронов, так и число протонов и понижает атомный номер ядра в сторону значения, для которого пониженное нейтронно-протонное отношение достаточно для устойчивости. 20.19. Ое -> + Че. [c.477]

Первоначально ядра протия (протоны) при столкновении с нейтронами образуют ядра дейтерия с одновременным испусканием гамма-излучения и выделением большого количества тепловой энергии (76,6 10 кДж/моль) [c.316]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология