Стабилизация дуги разряда с помощью

С помощью радиоактивных изотопов показано [1310], что в присутствии однородного коаксиального магнитного поля увеличивается скорость испарения пробы из анода и задерживается перенос частиц элементов из прианодной зоны разряда к катоду. Это приводит к существенному увеличению концентрации частиц одре-деляемых элементов в плазме разряда около анода. (Повышенная концентрация паров элементов около электрода с пробой наблюдалась также в работе [103].) При наложении поля достаточно большой напряженности (300—400 гс) в дуге возникают вертикальные циркуляционные токи (рис. 41), способствующие удержанию частиц в дуговом облаке [1223]. При этом эффективная температура плазмы возрастает и максимум ее смещается от оси к периферии разряда [1223]. Все перечисленные явления, а также пространственно-временная стабилизация облака разряда обуславливают наблюдавшийся рост интенсивности атомных и особенно ионных линий, улучшение воспроизводимости испарения пробы и возбуждения спектра. [c.129]

Схемы наиболее часто встречающихся плазмотронов этого типа представлены на рис. 1.5 [6]. Более широко применяются плазмотроны с вихревой стабилизацией дугового разряда вихревой поток газа в канале плазмотронов (закрутка) создается с помощью одной или нескольких вихревых камер. На рис. 1.6 представлены схемы плазмотронов с вихревой стабилизацией и самоустанавливающейся длиной дуги. Длина дуги в таких плазмотронах определяется влиянием двух эффектов — динамики течения газа в канале и шунтированием [6]. Интересно отметить, что по схеме рис. 1.6, б работает самый мощный из известных в настоящее время плазмотронов мощностью 52 МВт, используемый для нагрева воздуха в аэродинамической трубе [6]. В рассматриваемом выше процессе электрокрекинга метана чаще всего используют двухкамерные плазмотроны по схеме рис. 1.6, в мощностью 1,5 — [c.10]

Стабилизация разряда в дуговых плазмотронах осуществляется магнитным полем, потоками газа и стенками разрядной камеры и сопла Один из распространенных способов магнитной стабилизации плазменно-струйных плазмотронов с анодом в форме кольца или тора, коаксиального катоду, состоит в создании с помощью соленоида сильного магнитного поля, перпендикулярного к плоскости анода, которое вынуждает токовый канал дуги непрерывно вращаться, обегая анод. При этом анодные и катодные пятна дуги постоянно переме- [c.444]

Авторы метода фракционной дистилляции считают, что действие носителя сводится, во-первых, к увлечению в пламя дугового разряда малых примесей, испаряющихся при нагреве пробы, и, во-вторых, к стабилизации дуги. Предполагается, что носитель увеличивает скорость испарения примесей. Нахтрибр ] уточняет это предположение, утверждая, что контролируемая возгонка примесей из труднолетучей пробы с помощью носителя сходна с действием паров воды, способствующих фракционной дистилляции органических жидкостей. Скрибнер [c.321]

Целью настоящей работы было определение электрофизических параметров струи аргоновой плазмы, истекающей в разреженную среду при небольших степенях нерасчетности 3<р,,/рь<Ю. В качестве источника плазмы применялся плазмотрон с вихревой стабилизацией дуги и центральным вольфрамовым катодом. Мощность, вкладываемая в разряд, изменялась в пределах 2—5 кет. Струя аргочовой плазмы истекала через коническое сопло в камеру пониженного давления (рь = 5-10 — —10 " мм рт. ст.), которое поддерживалось с помощью системы бустер-ных и механических насосов с суммарной скоростью откачки 40 000 л сек. В проводивщихся экспериментальных исследованиях расход газа через сопло составлял 0,4—0,5 г сек. Параметры на входе в сопло изменялись в диапазоне ро=150—200 мм рт. <ст., =6000—8000° К, [c.308]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология