Фиктивный спин

Чтобы определить значения и для основного состояния (энергия W-), следует действовать 5 маг [уравнение (11-44)] на 115-) и Объединим фиктивный спин 5 = 2 с основным [c.349]

Поскольку для ионов Зй значение X меньще нуля, состояние с энергией Wl лежит ниже остальных состояний (рис. 12-7). Если температура достаточно низкая, то этот уровень будет единственным значительно заселенным. Поскольку состояние с энергией 1 1 трижды вырождено, основное состояние может быть охарактеризовано фиктивным спином 5 = 1. Волновые функции /, М ,), соответствующие трем компонентам основ- [c.352]

Фиктивный спин, определяемый так, что [c.517]

Наша задача заключается в том, чтобы показать, что этот гамильтониан возмущения может быть приведен к эффективному спин-гамильтониану (7), в котором 8 является так называемым фиктивным спином. [c.177]

Очевидно, что + ) и 1 — ) уже не являются собственными состояниями истинного спина Теперь перейдем к более точному определению фиктивного спина 5. Операторы 5 , 5у, 5 определяются как операторы, которые оказывают на состояния + ) и — ) точно такое же действие, какое операторы 5 ., 8у, З, истинного спина оказывают на спиновые функции а ) и р >, т. е. [c.179]

Расщепление в нулевом поле для нашего примера с тетрагонально искаженным комплексом можно представить членом DSI в спин-гамильтониане Е равно нулю в данном случае вследствие аксиальной симметрии. Обозначим три возбужденных состояния г з1, -фг и г 5з символами -f), 1 0) и —> и введем фиктивный спин 5=1. Эти три состояния являются собственными функциями оператора Sz с собственными значениями 1, О и —1, которые равны собственным значениям этого оператора для исходных невозмущенных состояний. Матрица оператора DSI в наборе состояний + >, [c.212]

Далее следует, что если О = С /4б, то расщепление в нулевом поле, рассчитанное в разд. 10.6.2, с успехом может быть представлено фиктивным спин-гамильтонианом. Применение теории к случаю ионов, не имеющих аксиальной симметрии, не представляет затруднений. [c.212]

При D hv осуществляются только переходы между состояниями I 7г). Для Н И 2 этот случай может быть описан спин-гамильтонианом с фиктивным спином 5 = 42- Тогда энергии состояний 1 /2) равны /2 ерЯг, так как функции /2) являются собственными функциями 5 . Отсюда ц Для Н Ц X при вычислении матрицы гамильтониана с функциями кет [c.333]

В некоторых тетрагональных комплексах иона Сг + расщепление в нулевом поле очень велико и спектр ЭПР может быть описан гамильтонианом с фиктивным спином 1/2 вместо действительного спина /2. Пренебрегая ядерными взаимодействиями, напишите соответствующий спин-гамильто-ниан и предскажите значения g и gj . [c.228]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология