Предел по Бингаму

Ф, Н. Шведов, основатель коллоидной механики, исследуя свойства структурированной жидкости в 1889 г., а затем Бингам в 1916 г. показали, что пластичные тела характеризуются в первом приближении двумя константами пределом текучести и так называемой пластической вязкостью, которая остается практически постоянной в некоторой области выше предела текучести, тогда как обычная эффективная вязкость в этой области резко падает с возрастанием напряжения сдвига. Постоянство пластической вязкости соответствует приближенной применимости двучленного уравнения Шведова Бингама для сопротивления пластичного потока [c.177]

Бннгамовские жидкости (кривая /). Течение бинга-мовской жидкости начинается только при достижении определенного напряжения сдвига Ху, называемого критическим напряжением сдвига (предел текучести). Покоящаяся бннгамовская жидкость имеет жесткую структуру, оказывающую сопротивление внешнему воздействию. При достижении напряжения, превышающего предел текучести, происходит разрушение структуры и последующее течение жидкости в соответствии с законом Ньютона. При напряжении сдвига меньше Ху структура снова восстанавливается. Поведение бингамовской жидкости описывается уравнением [c.91]

Ф. Н. Шведов, а затем и Бингам показали, что пластические тела характеризуются двумя константами пределом текучести и пластической вяз костью, которая остается практически постоянной в некоторой области выше предела текучести, тогда как в этой области обычная эффективная вязкость резко падает с возрастанием наиряжения сдвига [17, 97, 99]. [c.68]

Второй случай более сложен. Сначала Ф. Н. Шведов, затем Бингам предположили, что течение системы с малопрочной пространственной структурой начнется лишь тогда, когда напряжение сдвига Р превысит какое-то определенное критическое значение 9, необходимое для разрушения структуры, т.е. когда начнет соблюдаться условие Р — 0 > 0. Такое течение Бингам называет пластическим, а критическое (предельное) напряжение сдвига б — пределом текучести, [c.328]

Н. Ф. Шведов, основатель коллоидной механики, в 1889 г., а затем Бингам в 1916 г. показали, что пластичные тела характеризуются в первом приближении двумя константами пределом текучести и пластической вязкостью — постоянной выше предела текучести, тогда как обычная эффективная вязкость уменьшается в этой области с возрастанием напряжения сдвига. Эта зависимость [c.11]

Бингам [109, 110] упростил уравнение пластично-вязкого течения, введя величину Р,с —условного динамического предела текучести (Рк >Рк) и наименьшую пластическую вязкость Цт- [c.63]

Шведов и Бингам показали, что пластические тела характеризуются в первом приближении двумя константами — пределом текучести Я, и так называемой пластической вязкостью rii, остающейся в некоторой области выше предела текучести практически постоянной, тогда как эффективная вязкость в этой области с увеличением напряжения сдвига падает. Из уравнения Шведова— Бингама Р = Рц+ т)ь где —градиент скорости, следует, что в отличие от вычисления эффективной вязкости для вычисления пластической вязкости вместо действующего напряжения Р берется его избыток над пределом текучести Р — Рк- [c.25]

Жидкости, подчиняющиеся закону Ньютона, наз.ывают ньютс-новскими жидкостями, или ньютоновскими телами. Пластичные системы, являющиеся промежуточными между ньютоновскими телами и твердыми системами, называются неньютоновскими телами. Большинство агрегированных или структурированных осадков при приложении к ним напряжений сдвига (механического воздействия) 5, больших определенного критического значения 5, р, начинают медленно деформироваться (течь). Осадок начинает течь при соблюдении условия 5 — 5кр > 0. Такое течение Бингам назвал пластическим, а критическое (предельное) напряжение сдвига — пределом текучести. [c.63]

Бингамовские жидкости (рис. 6-27, кривая J) начинают течь только после приложения напряжения Tq (Tq-начальное напряжение сдвига, или предел текучести), превышающего предел текучести. При этом структура пластичной жидкости разрушается, и она ведет себя как ньютоновская, т. е. зависимость от dy/dx для них также прямо пропорциональна. При снижении напряжения (х < Xq) структура бингамовских жидкостей восстанавливается. К бинга-мовским жидкостям относятся густые суспензии (различные пасты и шламы, масляные краски и т. п.). [c.145]

Уравнению Шведова—Бингама, как это показал Бингам, соответствует характер течения некоторых красок и водных суспензий глины. В 30-х годах в результате вискозиметрических исследований М. П. Воларовича к этой группе были причислены типографские краски, суспензии торфа, пшеничное тесто и консистентные смазки [97]. Однако вскоре выяснилось, чтс многие структурированные дисперсии, в том числе консистентные смазки, суспензии глин и др. подчиняются этому уравнению только при малых напряжениях сдвига. Уже в вискозиметрических исследованиях мыльных консистентных смазок Арвесона [98] было показано, что при значительных напряжениях сдвига скорость их течения начинает возрастать гораздо быстрее, чем напряжение сдвига. Таким образохм, по характеру течения они становятся в ряд квазнпластичных тел. В таких случаях предлагалось использовать уравнение (14) и находить предел текучести экстраполяцией линейного участка кривой течения (см. рис. 13, кривая г) до пересечения с осью напряжения сдвига Т2. [c.90]

Основы реологии коллоидных растворов впервые изучены Ф.Н.Шведовым, Бингамом и Грином. В 1889 году Ф.Н. Шведов, позже в 1916 году Бингам установили, что течение системы с пространственной структурой начинается лишь тогда, когда напряжение сдвига х превышает определенное критическое значение т (рис. 2.3), необходимое для разрушения в жидкости структурной сетки. Такое течение было названо пластическим, а критическое напряжение сдвига -пределом те>д>чести или предельным напряжением сдвига. [c.11]

К бинг иювск[1м пластичным жидкостям относят жидкости, име-юн ие начальный предел текучести т , ниже которого они не текут и проявляют себя как твердые тела. Изменение нх вязкости подчиняется закону Ньютона ири т > т [c.142]

Измерению реологических свойств пены на нефтяных месторождениях стали уделять внимание в саязи с ее использованием для повышения нефтеотдачи пласта. В начале 60-х годов вязкость пены была измерена в усовершенствованном вискозиметре Фэнна. Позднее измерения этого параметра стали проводить в трубках малого диаметра. Установлено, что главным фактором, влияющим на поведение движущейся пены, является качество пены, определяемое соотношением объемов газа и пены (или объемная доля газа) при заданных температуре и давлении. При повышении этого соотношения с 0,85 до 0,96 (предел устойчивости пены) эффективная вязкость пены быстро возрастает. В предположении, что пена ведет себя как бинга-92 [c.92]

Определение вязкости и предела текучести было первым шагом к научно обоснованному измерению реологических свойств смазок. Изучение этих параметров основывалось на предположении, что смазки могут описываться как простые пластичные тела. В частности, бьши сделаны попытки показать, что они подчиняются уравнению деформации тела Бингам-Воларовича. Однако уже первые измерения установили, что смазки обладают аномальной, неньютоновской вязкостью, а предел текучести не вполне отчетлив и может несколько смещаться в зависимости от времени действия нагрузки. [c.241]

При увеличении скорости гидросмеси нарушенные структурные связи не успевают восстанавливаться такой режим течения называют структурным, или бинга-мовским. При переходе от шведовского режима к бин-гамовскому структурная вязкость уменьшается по мере увеличения скорости (касательного напряжения), но, когда достигается динамический предел текучести, структурная вязкость становится постоянной. Динамиче- [c.206]

Бингем для суспензий глина — вода ввел дополнительное значение предела пластичности . Течение в капиллярной трубке ньютоновских жидкостей йодчнняется [c.348]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология