Теорема Нернста следствия

Постулат Нернста и вытекающие из него следствия справедливы лишь для систем, состоящих из кристаллических веществ. Поэтому его часто назьшают теоремой Нернста (тепловой закон Нернста). Из данного постулата вытекает ряд важных следствий. [c.262]

Из тепловой теоремы Нернста вытекает следствие о свойстве энтропии вблизи абсолютного нуля. Продифференцировав выражение (Vni.2) по температуре, получим [c.186]

Экспериментальные данные (рис. 2, б) также подтверждают это следствие из теоремы Нернста. Аналогичное подтверждение имеет место и для жидкостей. [c.12]

Из уравнения (XIV-43) следует, что при естественной конвекции в отличие от теоремы Нернста предельная плотность тока зависит от коэффициента диффузии в степени 3/4 и от концентрации в сте-пении 5/4. Эти следствия из уравнения (Х1У-43) были подтверждены недавно непосредственными экспериментами. [c.332]

Следствия из теоремы Нернста. Производная равна алгебраической сумме ДС теплоемкостей компонентов системы. Поэтому [c.662]

Основные следствия из теоремы Нернста. а) Производная равна алгебраической сумме—ДС теплоемкостей компонентов системы ( 198). Поэтому условие (213) равносильно следующему [c.361]

ОСНОВНЫЕ СЛЕДСТВИЯ ТЕПЛОВОЙ ТЕОРЕМЫ НЕРНСТА [c.154]

Из тепловой теоремы Нернста можно получить ряд важнейших следствий, имеюш,их большое практическое значение. Так, например, из уравнения Кирхгоффа (54) известно, что [c.154]

Из тепловой теоремы Нернста можно получить еще одно важное следствие, касающееся вычисления абсолютного значения энтропий. [c.154]

В дальнейшем это следствие из теоремы Нернста было дополнено Планком (1912 г.). Он предположил, что при температуре Г = О К значение энтропии конденсированных тел также можно считать, равным нулю, т. е. [c.155]

Выводы из положений тепловой теоремы Нернста и ее следствия выходят далеко за пределы поставленной задачи — определения константы интегрирования в уравнениях максимальной работы и константы равновесия. Эти выводы тепловую теорему обращают, по существу, в закон, который носит название третьего закона термодинамики. [c.155]

Таким образом, из бесчисленного множества кривых AZ = f (Т) реальной является кривая, которая имеет горизонтальную касательную у оси ординат. Приведенные выше положения, относящиеся к конденсированным системам, получили название тепловой теоремы Нернста. Впервые эти положения были высказаны в форме гипотез, но затем подтвердились экспериментами. Отсюда вытекает ряд важных следствий. Так, дифференцируя уравнение АН — = f (Т) (175), можно записать [c.184]

Теорема Нернста не является следствием первого или второго законов термодинамики. В настоящее время она выводится из представлений квантовой статистики. Нернстом же она была выведена в результате тщательных экспериментальных исследований, поставленных для ответа на вопрос о мере химического сродства. В первой половине XX в. вокруг этой теоремы или третьего закона термодинамики возникла широкая дискуссия. Наряду с тем, что некоторые авторы признали открытие Нернста как третий закон, многие относились к ней как к ограниченному выводу (см. [6]). Лишь в последние десятилетия была признана ее огромная научная значимость, выходящая за пределы первоначальных формулировок Нернста. [c.279]

Общая термодинамическая теория устойчивых равновесий разрабатывается в последние годы В. К. Семенченко в Московском государственном университете им. М. В. Ломоносова. За основные характеристики устойчивости В. К. Семенченко принял коэффициенты устойчивости и величину, названную им детерминантом устойчивости . Было показано, что по этим характеристикам фазовые переходы можно разделить на три группы. Одну из них образуют критические переходы, являющиеся граничными между фазовыми переходами первого рода и закритическими в этом случае достигается нижняя граница устойчивости, т. е. равновесие, подобное безразличному равновесию в механике. Исследован также случай достижения верхней границы устойчивости показано, что все следствия теоремы Нернста и закономерности, описывающие свойства полупроводников, являются частными случаями разработанной теории. [c.285]

Рассмотрим теперь некоторые следствия из теоремы Нернста. [c.147]

Из уравнения (193) можно получить первое следствие теоремы Нернста видно, что если бы теплоемкость при абсолютном нуле (7(0) отличалась от нуля, то интеграл (193) расходился бы на нижнем пределе. Поэтому должно быть [c.147]

Из расширенной трактопки теоремы Нернста, предложенной Планком, вытекает ряд дальнейших следствий. [c.363]

Из этой теоремы можно вывести несколько важных следствий, то-первых, никакими способами нельзя достичь абсолютного нуля Вемпературы (недостижимость абсолютного нуля) и, во-вторых, теплоемкость, коэффициент теплового расширения и некоторые другие аналогичные величины до.ян ны стремиться к нулю при температуре, стремяш ейся к нулю. Теорема Нернста — Планка имеет большое значение для изучения химических реакций (см. гл. 4, 15). [c.150]

Одним из интересных теоретических следствий теоремы Нернста является принцип недостижимости абсолютного нуля. Для понимания рассуждений, ведущих к этому выводу, рассмотрим цикл Карно, причем допустим, что температура холодильника равна абсолютному нулю. Суммируем все изменения энтропии по отдельным процессам, из которых слагается цикл. Первый процесс — изотермическое расширение — соответствует изменению энтропии, равному QllTl, второй и четвертый процессы адиабатические, и поэтому изменение энтропии в них равно нулю. Третий процесс цикла есть процесс, протекающий при абсолютном нуле (при температуре газа, бесконечно мало отличающейся от нуля), и по теореме Нернста в нем также изменение энтропии равно нулю. В итоге получаем, что все члены суммы 4 5 + Д 5 + Ад5 + 4 5, кроме первого (А15== = равны нулю. Но и сама сумма равна нулю, так как мы [c.159]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология