Капиллярные эффекты второго рода

Наряду с расклинивающим давлением (рассматриваемым иногда как проявление капиллярных эффектов второго рода, т. е. связанных с зависимостью величины а от геометрических параметров фазы, в данном случае от толщины прослойки к) для концентрированных систем с легкоподвижными границами раздела фаз — пен и эмульсий — существенную роль в энергетике (и динамике) процесса утоньшения пленок могут играть капиллярные явления первого рода, связанные с искривлением поверхности в области контакта пленки с макрофазой или в местах контакта трех пленок. Как видно из рис. IX—2, в этих участках образуется вогнутая поверхность, под которой давление понижено на величину капиллярного давления Ра<0 оно равно, как было показано В 3 ГЛ. I, о 1г - 1г2), где Г1 и Г2 — главные радиусы кривизны окружающего пленку мениска, называемого для пен и эмульсий каналом Гиббса — Плато. [c.245]

В процессе испарения жидкости из пористого тела действительные поверхности теплообмена и. массообмена различны, так как жидкость испаряется со своей поверхности эго различие зависит от углубления жидкости. Как показано в (Л. 38], испарение частично идет и из очень тонких пленок жидкости, прилегающих к мениску вследствие капиллярных эффектов второго рода. При значительном углублении уровня жидкости перенос пара к расчетной поверхности во многом определяется сопротивлением капилляров. Если проходные сечения капилляров очень малы, то течение в капиллярах характеризуется законами течения разреженных сред. [c.347]

Разность давлений в тонком сферическом слое конденсата и в паре при учете капиллярных эффектов первого и второго рода может быть описана уравнением [c.286]

Мембраны второго типа характеризуются существенным влиянием поверхностных явлений, прежде всего адсорбции возможно появление конденсированной фазы и эффекта капиллярности химический потенциал компонента зависит не только от температуры, давления и состава газовой смеси, но также и от свойств матрицы за счет поверхностной энергии. Влияние скелета мембраны на процесс разделения не ограничено, как в газодиффузионных, чисто структурными характеристиками, а предполагает появление новых видов массопереноса. Однако транспорт компонентов в основном материале мембраны исключен. Примером такого рода систем являются микропористые структуры и газовые смеси под давлением, содержащие компоненты со значительной молекулярной массой. [c.13]

Так, со времени создания теории смачивания [254] до сих пор оставался неясным вопрос, каким образом при формировании равновесного угла смачивания реализуется область малых толщин пленок жидкости. Было показано [255], что помимо обычного краевого угла, определяемого соотношением (II.4), существует некоторый отличный от нуля микрокраевой угол, определяемый капиллярными эффектами второго рода [256], и поверхность раздела жидкость — пар в переходной зоне выгибается в сторону твердой поверхности, т. е. углы смачивания сглаживаются вблизи линии смачивания [255]. Измерение истинных значений углов [c.77]

В качестве примера может служить метод, позволяющий распространить термодинамический подход на объекты весьма малых размеров 12.16.18-21,52.53 5 основе метода лежит прием, использованный ранее для тонких жидких пленоксогласно которому для объектов малой величины избыток свободной энергии связан не только с его поверхностью, но и относится к объекту в целом. Это дает возможность рассматривать объекты, размеры которых не позволяют выделить в них объемную и поверхностную части. Принято, что для достаточно малых капель отступление от аддитивного распределения термодинамических потенциалов (в частности, свободной энергии) уже не может быть выражено с помощью одного члена пропорционального площади раздела фаз [уравнение (1.18)], а требует добавление новых членов, зависящих от размера объекта. Капиллярные эффекты, отражаемые этими дополнительными членами, названы эффектами второго рода. При учете капиллярных эффектов второго рода Щербаковым получены следующие уравнения для работы образования зародышей [c.27]

В первом приближении для малой капли можно принять I OS 0o/ os 0о(оо) — 1/[1—2(/ о// )1 где —константа ( о<- ). Роль поправки, вносимой капиллярными эффектами второго рода, быстро возрастает при уменьшении радиуса капли Например, при i/ // o=10 os 0о/соз0о( ) = 1,25, а при R Rq = A os 0q/ os 0q(oo) = -2 [19]. [c.26]

Капиллярные эффекты второго рода приводят к изменению формы поверхности смачивающей жидкости в непосредственной близости от линии смачивания. Профиль капли меняет в этой области знак кривизны и постепенно приближается к тонкой пленке жидкости, образующейся на твердой поверхности за счет адсорбции молекул жидкой фазы (см. 1.4). Поэтому наряду с равновесным (макроскопическим краевым) углом 0п, определяемым уравнением ЙЭнга (1.4), существует отличный от него микроскопический краевой угол ао (рис. 1.7), величина которого определяется капиллярными эффектами второго рода [20]. [c.26]

Первый члеи правой части уравнения учитывает капиллярные эффекты первого рода (поверхностное натяжение), второй — расклинивающее давлениё. Если существующее переохлаждение пара АТ боль- [c.286]

Поскольку НДС в точке фазового перехода второго рода характеризуются аномально высокой чувствительностью к наличию градиентов силовых нолей, в качестве воздействия, управляющего карбонизуемой нефтяной системой в окрестностях точек фазового перехода, мы предлагаем использовать ультразвуковое поле. Известны такие эффекты ультразвукового воздействия, как звуковое давление, ускорение процессов диффузии и теплопередачи, кавитация, химические эффект ы (сонолиз), усиление процессов диспергирования и коагулирования неоднородных систем, капиллярный эффект и др. Подбирая частоту и иитенсивность УЗ-излучения, можно усиливать те или иные эффекты. [c.25]

Таким образом, роль эффектов капиллярности второго рода (тонких пленок) важна для процессов образования зародышевых (первичных) капель. В крупных каплях эффекты капиллярности второго рода могут проявляться только у кория капли (на тройной границе пар — жидкость — стейка). [c.286]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология