Диффузия сферических частиц

Рассмотрим кинетику коагуляции (агрегации) мелких частиц (с линейными размерами от 10 до 10 см). Различают два вида диффузии взвешенных мелких частиц, способствующих их относительному перемещению а) молекулярная диффузия частиц, при которой подвижность частиц обусловлена их бомбардировкой молекулами сплошной среды коэффициент молекулярной диффузии сферической частицы радиуса а определяется формулой [80] [c.88]

Молекулярная диффузия частиц, при которой подвижность частиц обусловлена их бомбардировкой молекулами сплошной среды. Коэффициент молекулярной диффузии сферической частицы радиуса R определяется формулой Эйнштейна [c.89]

Коэффициент взаимной диффузии сферических частиц в вязкой жидкости (см. Приложения) можно представить в виде [c.91]

Коэффициент диффузии сферических частиц в растворе связан с температурой и силой трения при поступательном движении следующей зависимостью [c.38]

Следовательно, коэффициент диффузии сферических частиц может быть рассчитан по формуле [c.142]

Вычислить коэффициент диффузии сферических частиц радиусом 5А в воде при 25° С. [c.622]

Подставим теперь соотнощения (11.56), (11.72) и (11.74) в (11.70), получим следующее выражение для коэффициента взаимной турбулентной диффузии сферических частиц с учетом гидродинамического взаимодействия [c.263]

Из уравнений (1.1) и (1.3) получаем выражение Эйнштейна для коэффициента диффузии сферических частиц [c.15]

Пользуясь значением В, получаем выражение для коэффициента диффузии сферических частиц аэрозоля, имеющих диаметр [c.19]

Коэффициент диффузии сферических частиц прямо пропорционален абсолютной температуре и обратно пропорционален радиусу частицы и вязкости среды [c.500]

Оценим, например, коэффициент диффузии сферической частицы радиусом 1,5-10 м в воде при 300 К. Запишем ис.чодные данные к= 1,38-10 Дж/К, Г = 300 К, Г] = 1 10 Н-с/м , г =1,5-10 м. Тогда по уравнению (13.5) [c.303]

Рассмотренный выше механизм гель-проникающей хроматографии, по-видимому, полностью подтверждается экспериментом. В большинстве случаев изменение скорости потока не влияет на элюирующий объем, что свидетельствует о весьма близком подходе системы к равновесным условиям. Следует также отметить, что нарисованная выше картина — весьма грубое приближение к действительности. На рис. 5-1 указаны молекулы растворенного вещества, которые, обладая весьма малыми размерами, могут диффундировать через все поры матрицы и даже в местах суя ения пор. В то же время среди молекул растворенного вещества имеются такие молекулы, большие размеры которых позволяют им проникать лишь в поры определенных размеров, находящиеся только на внешней оболочке гранул геля. Однако должны существовать молекулы с промежуточными размерами, которые могут проходить через узкие места в порах, хотя с гораздо меньшей скоростью вследствие взаимодействия со стенками каналов. Крейг [1986] убедительно показал, что скорости прохождения молекул растворенных веществ в процессе диффузии через мембраны, по обе стороны которых концентрации этих молекул различны, не слишком различаются, если поры мембран значительно больше, чем размеры диффундирующих молекул. Однако скорости диффузии оказываются чувствительной мерой молекулярных размеров для тех молекул, размеры которых лишь немногим меньше диаметра пор. Очевидно, по своей природе процессы дифференциальной диффузии и гель-проникающей хроматографии близки друг к другу. Скорость диффузии сферических частиц в гладких капиллярах при увеличивающемся отношении радиуса сферы к радиусу капилляра (а/г) определяется следующим соотношением [c.122]

Развитая Гирером и Виртцем [5] молекулярная теория микротрения также позволяет модифицировать уравнение Стокса-Эйнштейна на случай диффузии сферических частиц молекулярного размера путем введения коэффициента микротрения ф [c.310]

В этой постановке (см. 8. 8оо, 1967 Ю. П. Гупало, А. Д. По- лянин, Ю. С. Рязанцев, 1985 см. также соответствующие ссылки в книге Р. И. Нигматулин, 1978) рассмотрены теплообмен и диффузия сферических частиц при их обтекании потоком несжимаемой жидкости. В зависимости от чисел Рейнольдса обтекания Re использовались поля скоростей ползущего движения (Re < ) или соответствующие аналитические решения, полученные с помощью сращиваемых асимптотических разложений, справедливые при Re = l—10. Кроме того, использовались различные численные решения и схематизации поля скоростей (тонкий пограничный слой вблизи поверхности, зона отрыва за частице , потенциальное поле скоростей вне погра Слоя и т. д.). В этой постановке определено влияние относительного обтекания на тепло-облген и массообмен сферической частицы с потоком в стац юнар-ном процессе. Указа шое влияние характеризуется числами Пекле [c.173]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология