Точки для проверки термоэлементов

С целью проверки полученных уравнений были поставлены эксперименты [145, 146] с кварцевыми капиллярами, в которых между менисками льда находился пузырек воздуха, что отвечает модельной схеме на рис. Х.28. Эксперименты велись на установке, подобной примененной ранее при изучении термокапиллярного течения смачивающих пленок (см. 5). Схема заполнения капилляра бидистиллятом показана на рис. Х.29, а. Кратковременным понижением температуры до —40° С вода в капилляре замораживалась. Затем, постепенно повышая температуру концов пластины термоэлементами, создавали и поддерживали постоянный градиент температуры У7 = 3,8 4 0,1 град/см. При этом добивались такого распределения температуры, чтобы точка, отвечающая температуре [c.351]

Аналогично калибруют прибор 10. Кювету 9 заполняют растворителем и устанавливают термоэлемент входным окном вплотную к задней стенке кюветы. Затем измеряют интенсивность I (эйнштейн/с) выходящего из кюветы света и после удаления термоэлемента отмечают показание I самописца 10. Для проверки пропорциональности между I и Z кювету 9 можно заполнять растворами веществ с известным пропусканием. По нескольким точкам получают калибровочный график I = 1(1). [c.157]

Скольжение, которое начинается за пределом упругости, происходит в плоскости ромбического додекаэдра (110) в направлении [110] оно производится напряжением сдвига в этом направлении. Если плоскость (110) стоит под другим углом к направлению растяжения, то наибольшее напряжение сосредоточивается в другом направлении. Несмотря на это плоскостью скольжения всегда является плоскость ромбического додекаэдра. Однако, чтобы достигнуть в этой плоскости напряжения, соответствующего пределу упругости, нужна большая сила растяжения. И действительно, для кристаллов, ось которых была перпендикулярна к плоскостям (110) или (111), растягивающее усилие было больше. Кривая II (см. рис. 1, стр. 184) относится к первому случаю, кривая III — ко второму. Обе кривые, как и кривая I, относящаяся к оси, перпендикулярной к (100), стремятся к нулю в точке 810° С, т. е. в точке плавления. При критическом рассмотрении кривой появляется сомнение в том, насколько правильно была определена температура кристалла вблизи плавления. Для уточнения этих определений был просверлен один из образцов кристалла и в его канал (шириной приблизительно 0.3 мм) вложен спай термоэлемента была определена температура начинающегося процесса плавления, и эта точка использована для проверки кривой. [c.192]

В системах термоэлемент — гальванометр обычно используется так называемый метод колебательного равновесия . Шторка открывается, зеркало гальванометра поворачивается, а через несколько секунд экспериментатор отмечает максимальное отклонение через телескопическую трубу. Шторка затем закрывается на несколько секунд, пока движение зеркала замедляется, и отмечается минимальное отклонение. Далее шторка снова открывается и т. д. Подобные операции продолжаются до тех пор, пока не отмечено около пяти минимумов и четырех максимумов. Если все сделана правильно, то для данной интенсивности света тепловой дрейф в цепи не должен влиять на разницу между данным максимумом и средней величиной минимумов до и после максимума. Средняя величина четырех разностей является хорошей оценкой отклонения гальванометра. Для проверки линейности системы по отношению к интенсивности такие измерения нужно выполнить для нескольких значений тока лампы, для которых известна интенсивность. [c.620]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология