Поправка Эйкена

Предложенная на основании этой теории формула для вычисления коэффициентов теплопроводности [Л. 2-4] справедлива только для одноатомных молекул. Для плотных многоатомных газов формула может быть видоизменена на основе положений, приводящих к поправке Эйкена в разреженных газах. [c.146]

Здесь Щ — удельная газовая постоянная г-го компонента. Выражение в скобках в последнем соотношении представляет собой поправку Эйкена на равновесное возбуждение внутренних степеней свободы частицы. [c.167]

Поправка Эйкена может быть получена, если учесть вклад в диффузию колебательно и вращательно возбужденных молекул рассматриваемого градиента температуры. Детальное изучение этого вопроса выходит за рамки настоящей книги. [c.76]

Рис. 5.10. Экспериментально измеренные (точки) и рассчитанные с учетом поправки Эйкена (сплошные линии) значения теплопроводностей отложенные значения параметра А увеличены в 1,5 раза

Поправка Эйкена дает хорошее совпадение с экспериментом при невысоких температурах (—300 К) для многих неполярных газов, однако при высоких температурах и для полярных газов расхождение получается значительным. [c.63]

Теплопроводность. Поправка Эйкена [c.305]

Множитель (9у— 5) носит название поправки Эйкена для коэффициента теплопроводности многоатомного газа. [c.307]

Сравнивая этот результат с соотношением (11.2.6), обнаруживаем, что поправка Эйкена получается отсюда, если безразмерное отношение оФ г] положить равным единице. [c.308]

В случае чистого газа выражение (3.51) сводится, как и должное быть, к поправке Эйкена для внутренней энергии. [c.55]

Для многоатомного газа используется модифицированная поправка Эйкена [c.66]

Для многоатомных газов (МОЖно ввести поправку Эйкена. Тогда формула (2-45) преобразуется для многоатомных газов и имеет следующией вид [c.139]

Сравнение экспериментальных значений теплопроводности двух- и многоатомных газов с вычисленными по формуле (2-49) на основе аотенц,иала (6-12) Леннарда — Джонса с поправкой Эйкена [c.144]

Перенос энергии при помощи диффузии помимо эффекта Дюфо имеет место только для молекул с внутренннми степенями свободы (поправка Эйкена). Прим. ред. [c.556]

Это значение К согласуется со значением коэффициента вязкости, измеренным Майерсоном и Эйхером, и теплоемкостью Ср (см. ниже). Оно приводит к значению числа Прандтля Рг = = т]С я//С=0,95, близкому к значению 0,93, вычисленному с поправкой Эйкена по формуле (3.25). [c.120]

Первым примером (рис. 5.9) является сравнение экспериментально измеренных и рассчитанных коэффициентов вязкости [Warnatz, 1978Ь]. Для лучшего представления температурной зависимости коэффициенты вязкости поделены на температуру. Можно видеть, что измерения, имеющие большую абсолютную погрешность (заштрихованные квадраты), могут, тем не менее, дать полезную информацию (в данном случае, для температурной зависимости /х). Расхождение между измеренными и рассчитанными коэффициентами вязкости обычно не превышает 1 %. По этой причине значения вязкости преимущественно используются для определения параметров потенциала межмолекулярного взаимодействия, таких как параметры, представленные в табл. 5.1 (коэффициенты теплопроводности не годятся для этих целей из-за поправки Эйкена, обсуждаемой ниже). [c.75]

Для коррекции данного эффекта используется поправка Эйкена [Hirs hfelder et al., 1964] [c.76]

Как ВИДНО из выражения (8.34), отклонения величины / от модифицированной поправки Эйкена /н обусловлены в основном видами внутренней энергии с относительно небольшими числами релаксации. Для продуктов сгорания химических топлив (Гсо -3000—4000° К) основной вклад вносят вращательная r-nt, Zroi) и колебательная ( wib, Z ib) формы внутренней энергии. [c.63]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология