Эйкен

В эту формулу введены по Эйкену [Л. 6-4] исправления. Для теплопроводности взято [c.264]

Для многоатомных газов, для которых надо учитывать энергию внутренних колебаний, Эйкен [8] предложил для а полуэмпирическую формулу, по-видимому, очень хорошо соответствующую экспериментальным данным [c.164]

Габер и Ричард [22] Нейман [24] Рендалл и Жерар [30] Эйкен [3] [c.236]

Для одноатомных газов из уравнения (2-29) получается, что коэффициент / не зависит от температуры, поскольку теплоемкости при постоянном давлении и постоянном объеме одноатомных газов не зависят от температуры. Это также не подтверждается экспериментом, как будет показано ниже. Попытка Эйкена дать уравнение для вычисления коэффициента / не увенчалась успехом. В этой же работе Эйкен предлагает при вычислении теплопроводности многоатомных газов отдельно учитывать поступательную, вращательную и [c.127]

ЯННОМ количестве газа. Если уравнение состояния газа при температуре заполнения (25° С) известно, то можно рассчитать количество газа. Это удалось сделать, так как ранее на другой установке авторы определили сжимаемость в интервале температур О—150° С. В этом случае, как мы видим, количество газа определяется не через нормальный объем, так как давление ири заполнении намного превышает атмосферное. Измерения при высоких температурах с помощью указанного метода также возможны, однако они не были сделаны. Подобный метод ири низких давлениях использовался Эйкеном и Мейером правда, количество вещества определялось взвешиванием. По оценке авторов ошибка измерений составляет 0,01 % [c.98]

При решении уравнения (33.5) А. Эйкен сделал ошибочное предположение, согласно которому составляющая скорости потока по оси у = действительности, взаимодействие потока с твердым телом приводит к тому, что Ф 0. Точное решение уравнения (33.5) было получено В.Г. Левичем в виде быстро сходящегося ряда и легло в ос- [c.176]

Если ЧИСЛО неупругих соударений, сопровождающихся реакцией, невелико по сравнению с общим числом соударений, то все эти коэффициенты могут быть вычислены обычными приемами современной кинетической теории газов, методом Чепмена — Энскога Л. 6-20]. В коэффициенте к учитываются поправки на теплопроводность внутренних степеней свободы, т. е. поправки того типа, которые вводились Эйкеном [Л. 6-20]. [c.282]

Эта измерительная трубка имеет длинный и короткий участки проволоки для компенсации утечек тепла с концов, выполнена по типу трубки, применявшейся Эйкеном еще в 1911 г.. [c.79]

Изучение экспериментальных значений теплопроводности газов, произведенное Эйкеном (Л. 2-11], показало, что теплопроводность зависит от температуры прямо пропорционально или пропорционально корню квадратному из температуры Г. [c.122]

В работе О теплопроводности и внутреннем трении газов Эйкен (Л. 2-21] вывел зависимость для подсчета числовых значений коэффициента / в таком виде [c.127]

Центральный удар происходит в направлении падения температуры перпендикулярно к главной оси колебания атомов. Этот удар не влияет на колебательную энергию. Исходя из приведенных рассуждений н наличия трех координатных осей, Эйкен считает, что возможны два удара, перпендикулярные главной оси (2-й случай) и один удар вдоль главной оси (1-й случай). [c.128]

Предложенное Эйкеном разделение коэффициента на составляющие по отдельным видам энергии (поступательной, вращательной и колебательной) дает возможность лишь весьма приближенно вычислять теплопроводность только двухатомных газов. [c.133]

На основании этого можно сделать вывод, что метод, предложенный Эйкеном для вычисления коэффициента / по формуле (2-32), не может быть рекомендован. [c.137]

Для вычисления вклада диссоциации по уравнению (6-15) нужно знать значение диффузионной постоянной, которая может быть вычислена по Эйкену [c.268]

Однако взаимодействия такого типа осуществляются далеко пе всегда. Еще Франк и Эйкен [282] высказали предполоячение, согласно которому физический процесс обмена энергней в системе соударяющихся частиц следует рассматривать как начало химического процесса превращения молекул. Поэтому обмен энергией должен происходить с особенной легкостью в тех случаях, когда соударяющиеся частицы в прнн( ,и[[е способны реагировать химически. [c.90]

Газовые термометры также использовали для определения вторых вириальных коэффициентов. Бартельс и Эйкен [28] с помощью газового термометра постоянного давления измеряли второй вириальный коэффициент для азота при низких температурах, а Эйкен и Парте [29] — для этана и этилена. Газовый термометр постоянного давления использовал также Шафер [30] для определения вторых вириальных коэффициентов двуокиси углерода, ацетилена, орто- и параводорода, а также орто- и парадейтерия при низких температурах. Схема такого газового термометра представлена на фиг. 3.3. Сосуд постоянного объема V, находящийся при температуре опыта Т, соединен тонким капилляром с сосудом переменного объема 1 о, находящимся при постоянной температуре Го (обычно 0°С). При изменении температуры опыта Г давление в системе ра поддерживается постоянным за счет изменения высоты столба ртути в сосуде Уо. При этом часть газа входит в сосуд V или выходит из него. Про- [c.82]

Изотермический дроссель-эффект ф может быть определен путем измерения количества тепла, необходимого для поддержания во время дросселирования постоянной температуры. Преимуществом при измерении ф является меньшее влияние тепловых потерь на результаты, а также то, что при их обработке не надо знать Ср. К недостаткам относятся необходимость точного измерения расхода и тот факт, что метод можно использовать только при отрицательных значениях ф. Кейс и Коллинз [156], а также Эйкен, Клузиус и Бергер [157] в 1932 г. независимо разработали метод измерения ф с использованием в качестве дроссельного устройства сначала длинного капилляра, а позже вентиля. Гусак [158] использовал метод Эйкена с некоторыми усовершенствованиями. Затем этот метод был улучшен в работе Ишкина и др. [158а]. В этих работах, как и в работе Андерсена [c.110]

Согласпо Эйкену [47] меягду пара хором и молекулярным объемом при нулевой точке существует следующее соотношепие [c.384]

Эта система уравнений была решена А. Эйкеным. Согласно А. Эйкену зависимость плотности тока от концентрации электролита может быть представлена уравнением [c.171]

В 1932 г. теория Нернста была подвергнута пересмотру А. Эйкеным, который вывел соотношение (см. 30) [c.176]

Если созданная в 1938 г. теория БЭТ является развитием метода Ленгмюра для полимолекулярной адсорбции, то теория полимолекулярной адсорбции, предложенная А. Эйкеном и М. Поляни (1914—1916), исходит из других концепций. Одно из положений теории Поляии формули- [c.64]

Эйкен и Кник (1936), Эдсе и Хартек (1939), а также Викке (1939) иссле-довалп поведение концентрационной кривой на адсорбционном фронте и теоретически обосновали разделение газов путем адсорбции. [c.23]

Если обоаначить индексом 5 колебательную составляющую коэффициента /, то в первом случае //=2,5, а в двух других случаях колебательная составляющая энергии будет независима от поступательной составляющей энергии и в среднем Эйкен предложил подсчитывать значения коэффициента / в уравнении (2-11) для двух- и трехатомных газов, пользуясь излагаемым ниже методом. [c.128]

Обозначив t и с, составляющие с при u= onst, соответствующие степеням свободы поступательного и вращательного движений, Эйкен без доказательства написал уравнение (2-11) следующим образом [c.129]

Как видно, значения / на основании работы Пиддука близки к значениям, яолучаемым Эйкеном, т. е. также неудовлетворительно согласуются со значениями, полученными экспериментально. Теория Пиддука не дает правильной температурной зависимости для теплопроводности и вязкости. [c.130]

При подсчете по формуле (2-32), предложенной Эйкеном, значение коэффициента / для водяного пара равно 1,75 и не зависит от температуры и давления, что не соглз суется с результатами Тарзиманова. [c.137]

Эта формула получена, Боровиком из формулы для теплопроводности газов при атмосфарном давлении, предложенной Эйкеном. [c.167]

Теплоемкость при лостоянном объеме, вязкость и теплопроводность изменяются монотонно, в то время как у имеет резкий максимум и в критической точке обращается в бесконечность. Эйкен при выводе своей формулы, положенной Боровиком в основу формулы (4-13), принимал два упрощающих предположения он полагал, что доля теплоемкости, приходящаяся на поступатель- [c.168]

ХИМЙЧЕСКАЯ ФЙЗИКА, наука о физ. законах, упраЕМЫю-щих строением и превращениями хим. в-в. Рождение X. ф. как самостоят. науки обусловлено появлением в нач. 20 в. квантовой механики, законы к-рой стали базой теории химической связи, межмолекулярных взаимодействий и реакционной способности молекул. Термин X. ф. ввел А. Эйкен в 1930, озаглавив изданное им ранее руководство по физ. химии как Учебник химической физики . [c.241]

Свойства газов и жидкостей (1966) -- [ c.218 , c.341 , c.344 , c.347 , c.349 , c.357 , c.359 , c.361 , c.365 , c.373 , c.374 , c.377 , c.388 , c.391 ]

Успехи общей химии (1941) -- [ c.80 , c.85 , c.100 , c.122 ]

Химическая термодинамика (1950) -- [ c.732 , c.761 ]

Основы химической кинетики (1964) -- [ c.164 ]

Термодинамика химических реакцый и ёёприменение в неорганической технологии (1935) -- [ c.69 , c.229 ]

Теоретические основы органической химии Том 2 (1958) -- [ c.163 , c.581 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология