Поле Холла

Коэффициент пропорциональности К называется постоянной Холла, Еу — полем Холла. [c.327]

Как ВИДНО из рис. 6, пробу помещают в магнитное поле и через нее пропускают ток в направлении, перпендикулярном магнитному полю. Магнитное поле отклоняет носители заряда (электроны или дырки) к боковым поверхностям пробы, в результате возникает трансверсальное электрическое поле Холла в направлении, перпендикулярном как магнитному полю, [c.384]

Влияние электронного и дырочного ветра затрудняет определение заряда движущегося иона. Оказалось, что устранить эти помехи можно, накладывая на образец, кроме электрического, также и перпендикулярное к нему магнитное по-л . В возникающем поперечном электрическом поле на ион действует в основном сила поля Холла, а влияние ветра вдоль этой оси ничтожно. На это обстоятельство обратили внимание В. Б. Фикс [109], Ю. Г. Миллер и К. П. Гуров [111]. [c.392]

Поскольку в направлении поля Холла электроны проводимости находятся под действием уравновешивающих друг друга магнитных и электрических сил, электронный ветер [c.392]

Поэтому весьма интересны результаты, полученные Ю. Г. Миллером [111] при изучении электропереноса С в поле Холла. Чтобы исключить влияние продольного переноса, направление тока и магнитного поля меняли на противоположные через равные промежутки времени. Опыты проводились с изотопом на фольге, где легче обнаружить смещение углерода в слабых полях Холла. Оказалось, что углерод переносится в а-.Ре при 800° С в поперечных полях в виде положительного иона. [c.397]

Таким образом, изучение переноса в поле Холла и исследование температурной зависимости электромиграции привели ряд авторов к выводу о том, что углерод, растворенный в железе и других металлах переходных групп, находится [c.397]

Поле Еу сугцествует благодаря действию силы Лоренца и получило название поля Холла [c.192]

Исключительно для определенности будем говорить об электронах дЗ/дг > О, а не о дырках дЗ/дг < 0 все рассуждения для них совершенно аналогичны, а в ответ входит <35/<3е . Случай равенства чисел дырок и электронов не приводит ни к какой особенности, что естественно, так как поле Холла Еу вообще не входит в формулы. [c.308]

Я II /) магнитные поля не должны были бы влиять на сопротивление. Действительно, если скорость у всех электронов одна и та же, то в стационарном состоянии действие силы Лоренца и электрического поля Холла полностью компенсируются и пути электронов отстаются неискаженными магнитным полем, а сопротивление — неизменным. [c.331]

Сопротивление образца изменяется благодаря максвеллов-кому распределению скоростей электронов если поле Холла компенсирует отклонение магнитным полем для электронов некоторой средней скорости, то электроны со скоростью меньше средней будут отклоняться в сторону электрической силы Холла еЕу, а электроны со скоростью больше средней будут отклоняться в сторону магнитной силы Лоренца еУхН с. Это ведет к уменьшению длины свободного пробега и тех, и других электронов в направлении внешнего электрического поля Е , а следовательно, и к росту сопротивления. [c.331]

Эффект Холла — один из гальваномагнитных эффектов. Гальва-номагнитные эффекты (явления) представляют собой совокупность эффектов (явлений), наблюдаемых, когда проводник, по которому течет ток, помещен в магнитное поле. Для наблюдения эффекта Холла проводник с током помещают в перпендикулярное току магнитное поле, в результате чего появляется электрическое поле (поле Холла), перпендикулярное и току, и магнитному полю. Эффект Холла был открыт еще в 1879 г. американским физиком Эдвином Гербертом Холлом. Он обусловлен силой Лоренца, действующей на движущийся электрон. Во многих случаях коэффициент между полем Холла и плотностью тока линейно зависит от магнитного поля. Он носит название холловского сопротивления и обозначается КН. Часто с хорошей точностью справедливо следующее равенство КН = Н пес, где п — число электронов проводимости в единице объема проводника. [c.261]

Найдено, что поле Холла пропорционально произведению плотности тока / в пробе и величине магнитного поля Н. Коэффициент пропорциональности Е называется коэффициентом Холла . Если проба представляет собой прямоугольное твердое тело шириной и и толш,иной i, так что полный ток I = wti, и если Ун — измеренное напряжение Холла, то [c.384]

Рис. 8.3. К объяснению эффекта Холла в металлах а — геометрия опыта б — поле Холла в стапионарном режиме (при установившейся дрейфовой скорости электронов Ау). Индукпия магнитного поля направлена перпендикулярно плоскости чертежа к наблюдателю

Число независимых компонент тензоров kikim и Rik определяется классом симметрии металла. Поэтому угловая зависимость (зависимость от направления магнитного поля и тока) сопротивления и поля Холла в случае малых полей целиком определяется классом кристалла. Например, в случае кубического кристалла, как и для изотропного тела, Rik = Rbih- Величина R носит название константы Холла. Эта величина для большинства металлов действительно сравнительно слабо зависит от температуры, чистоты образца и т. д. Однако более удобной характеристикой металлов (применимой отнюдь не для всех металлов), как мы увидим, является константа Холла в больших полях Roo (определение см. в 27). [c.223]

При tii = 2 поле Холла не является основным в аси.мптотике электрического поля, перпендикулярного к току. В произвольном направлении имеется квадратичное по магнитному полю слагаемое, которое характеризует анизотропию сопротивления (отличие главных значений рхх и руу). [c.235]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология