Дезактивация электронного возбуждения, пути

Рис. 1.1. Различные пути дезактивации электронного возбуждения. Символы + и + обозначают лишь наличие электронного возбуждения и необязательно различие в состояниях. Один или оба продукта реакций 1—3 могут иметь избыток энергии.

Рис. 14.4.179. Возможные пути дезактивации электронно-возбужденной молекулы в присутствии тушителя

На основании подобного рода представлений об образовании различного типа ионизованных структур и используя принцип Франка — Кондона, согласно которому дезактивация электронного возбуждения путем размена на колебательную энергию возможна лишь тогда, когда ядерная конфигурация молекулы в возбужденном состоянии аналогична ядерной конфигурации молекулы, соответствующей колебаниям ядер с энергией, близкой к энергии возбужденного состояния. Зелинский предлагает следующий механизм гашения люминесценции Поглощение света молекулами, способными к внутренней ионизации, вызовет увеличение доли таких молекул. В свою очередь, заряженные атомы приведут к изменению характера связи между заместителями и ароматическим кольцом и вызовут поляризацию этих связей. А так как расстояние между атомами в значительной степени зависит от характера связи между ними и увеличивается при уменьшении ее кратности, то при значительном увеличении веса заряженных структур [c.47]

Электронно-возбужденные состояния молекулы могут отдавать энергию возбуждения несколькими путями, которые схематически представлены на рис. 3.1. Эта форма изображения называется диаграммой Яблонского. Обычно можно различать химическую дезактивацию (в результате реакций) и физическую. Важнейшими физическими процессами дезактивации являются [c.64]

Фотохимические процессы, протекающие при поглощении света, целесообразно разделить на акт поглощения, являющийся предметом исследования спектроскопии, и дальнейшие превращения образующихся возбужденных частиц. На предыдущих страницах уже кратко упоминалось, что в принципе возможно несколько путей дезактивации электронного возбуждения. Рассмотрим их подробнее. [c.16]

Соотношение времен Те и играет роль не только в переносе электрона, но и при дезактивации электронного возбуждения в белках в релаксационных процессах (см. рис. Х.6). Как уже говорилось, в белках, в обш ем, наблюдается экспоненциальное уменьшение константы скорости K f от расстояния К туннелирования ЫК1 рд, где р = 1,4 А-1 — параметр затухания волновой функции. Однако в целом ряде случаев наблюдается и отклонение от этой зависимости. Это обстоятельство говорит о роли структурной организации белка в обеспечении конкретного пути переноса по разным направлениям и о различных по временам релаксационных процессах, сопряженных с переносом электрона. [c.391]

Возможны по крайней мере два пути бимолекулярного взаимодействия электронно-возбужденной частицы с какой-либо молекулой собственно химическая реакция и физический процесс дезактивации, в результате которого возбужденная частица теряет энергию электронного возбуждения и переходит в основное или в одно из более низких электронных состояний, например [c.300]

Переход электронно-возбужденных и триплетных молекул обратно в исходное невозбужденное состояние происходит как путем физической дезактивации, так и вследствие фотохимических реакций. В случае физической дезактивации энергия электронного возбуждения молекулы затрачивается на увеличение кинетической (тепловой) энергии молекулы или излучается. [c.17]

В газообразном состоянии возбужденные молекулы могут существовать в течение длительного времени, достаточного для того, чтобы произошла диссоциация. В жидкостях и твердых телах, вследствие большой частоты столкновений с соседними молекулами, более вероятна дезактивация возбужденных молекул. При этом, если возбужденная молекула претерпевает внутреннюю конверсию (в таком процессе энергия электронного возбуждения переходит в колебательную энергию движения атомов, образующих молекулу), то имеется значительная вероятность рассеяния колебательной энергии в результате множественных столкновений с ближайшими молекулами. Если же возбужденная молекула не подвергается внутренней конверсии, то она может дезактивироваться в результате передачи электронной энергии возбуждения другой молекуле. В этом случае большая часть передаваемой энергии переходит в энергию электронного возбуждения последней молекулы, которая, в зависимости от состояния электронного возбуждения, может диссоциировать или дезактивироваться тем или иным путем. [c.351]

Рассмотрим ароматические молекулы, распределенные в твердом растворителе при 77° К. Поглощение света переводит их в первое возбужденное синглетное состояние 8 (см. рис. 4-15). По-прежнему будем предполагать, что при этих длинах волн не происходит никаких фотохимических процессов и никакого бимолекулярного тушения (типа триплет-триплетного переноса энергии). Сначала молекула очень быстро приходит в колебательно-равновесное состояние — на нулевой колебательный уровень электронного состояния 81- Теперь электронно-возбужденная молекула 8[ имеет следующие пути дезактивации 1) флуоресценция ( [ —+ hvi) 2) безызлучательная внутренняя конверсия (ВК) на высокий колебательно-возбужденный уровень [c.237]

Такие активные образования, как ионы, радикалы или возбужденные молекулы, могут прекратить свое существование в результате одного из двух процессов 1. Ионы могут возвратиться в исходное неактивное состояние путем захвата электрона, радикалы—путем рекомбинации с другими активными формами, а возбужденные молекулы—просто вследствие потери энергии возбуждения в результате того или иного физического процесса. 2. Эти активные формы могут вступить в реакцию с ближайшей молекулой до того, как произойдет процесс дезактивации. [c.16]

Таким образом, можно считать доказанным, что безызлучательный перенос энергии электронного возбуждения от триплетного состояния ароматических молекул к другим молекулам с подходящим уровнем является одним из существенных путей дезактивации триплетного состояния. Кроме того, имеется и обычный [c.178]

Важной особенностью фотохимических реакций является наличие конкурирующих очень быстрых физических процессов потери энергии электронного возбуждения, константы скорости которых могут даже превышать 10 с [250—252]. Поэтому реакционная способность возбужденных молекул определяется не только значениями констант скоростей их химических реакций, но п соотношением скоростей реакции и конкурирующих процессов деградации энергии. При взаимодействии возбужденных молекул с какими-либо реагентами помимо процессов деградации энергии, присущих изолированным возбужденным молекулам [253], появляются новые, часто еще более эффективные пути деградации энергии в реактивном комплексе, получившие название индуцированной дезактивации и обусловленные появлением дополнительных степеней свободы в системе [254— 256]. [c.203]

Из чисто колебательных спектров испускания (только для гетероядерных молекул) определяется ФР по колебательным уровням основного, а из электронно-колебательных — электронновозбужденных электронных состояний. Распределение по колебательным уровням в электронно-возбужденных состояниях целиком зависит от механизмов заселения этих состояний (гл. IV, 2). Простая связь с ФР молекул по колебательным уровням в основном электронном состоянии может быть установлена только при заселении путем возбуждения молекул электронным ударом из основного состояния и дезактивации излучением (коро-нальная модель) [259—262] или нри полной завершенности колебательной релаксации за время жизни возбужденных частиц [262]. [c.49]

Таким образом, добавки других молекулярных газов в азот приводят к эффективной дезактивации метастабильных (в первую очередь электронно-возбужденных) молекул азота. Дезактивация, как правило, происходит не путем непосредственного тушения молекул добавками (особенно при малых концентрациях последних). Тушение обусловлено радикалами и стабильными молекулами, образующимися в ходе химических реакций. Со своей стороны, химические реакции могут определять целиком даже вид спектра, т. е. изменять природу возбужденных частиц (например, в разряде в чистом аммиаке — молекулы азота). [c.150]

Рассмотрим совокупность названных процессов на одном примере. Молекула, возбужденная в электронное состояние 5г, первоначально обладает высокой колебательной энергией, так как вообше равновесные положения атомов для потенциальных поверхностей 2 и 5о различны (см. раздел 3.5). Поэтому электронновозбужденная молекула оказывается также горячей . Путем превращения части энергии возбуждения в энергию колебаний ядер и передачи ее окружающей среде (колебательная релаксация) примерно за 10 с достигается термически равновесный уровень состояния S2 , а путем внутренней конверсии за время порядка 10 с —уровень состояния 5ь Таким образом, возбужденные состояния, обладающие более высокой энергией, чем Si, имеют время жизни менее 10 с. Общая скорость безызлучательных процессов, приводящих к уровню Sl, обычно так велика, что другие физические процессы не могут с ними конкурировать. Положение, однако, меняется когда уровень Si уже достигнут, поскольку последний отделен от основного состояния So значительно большим энергетическим интервалом, чем от уровня S2. Для того чтобы энергия молекулы смогла уменьшиться на такую значительную величину, в ходе безызлучательных процессов внутренней конверсии и колебательной релаксации окружающей среде должно быть передано достаточно большое число квантов колебательной энергии. Это неизбежно требует большего времени, чем при дезактивации [c.65]

Если по соседству с возбужденной молекулой окажется другая молекула А с более низколежащим электронным состоянием, может произойти перенос энергии возбуждения. На рис. 40 дана диаграмма энергетических уровней, принимающих участие в таком процессе. Если энергия перехода в процессе дезактивации возбужденного состояния В соответствует энергии возможного поглощательного перехода в соседней молекуле А, то при условии достаточного взаимодействия между этими молекулами оба процесса могут произойти одновременно. Иными словами, энергия возбуждения перейдет либо излучательным, либо безызлучательным путем с молекулы сенсибилизатора на молекулу акцептора. [c.117]

Для количественного описания тушения люминесценции, вьвванного чисто физическими процессами, рассмотрим пути дезактивации электронно-возбужденной молекулы в присутствии гушителя. На рис. 14.4.79 стрелками указаны направления электронных переходов в возбужденной молекуле, а величины ки кг и к являются константами скоростей соответствующих переходов. Переход [c.506]

Возможные пути дезактивации электронно-возбужденных состояний МОС и продуктов распада в присутствии добавки тушителей можно рассмотреть па примере распада бнс-аренхрома(О). Как показано на стр. ЮГ>. при термораспаде быс-аренхрома(О) могут образовываться возбужденные сиитлетныо и триплетные состояния аренов, а также возбужденные мультип-леты хрома. [c.114]

Для расчета сечений возбуждения электронных состояний электронным ударом в литературе предложены различные полуэмпирические формулы. При расчете вероятностей возбуждения различных электронных уровней молекул сечения нужно усреднить по функции распределения электронов по энергиям. В предположении максвелловской функции в случае возбуждения электронных состояний молекулярного азота оказалось, что вероятность возбуждения запрешенных переходов в 1,5— 2 раза выше вероятности возбуждения разрешенных переходов при больших расстояниях между уровнями и уменьшается с уменьшением разности между энергиями электронно-колебательных уровней. Поэтому в кинетике заселения низколежа-ших уровней роль возбуждения запрещенных переходов может быть большой. Сечения электронного возбуждения путем прямой передачи поступательной энергии при столкновении с тяжелыми частицами с энергиями, которыми они обладают в низкотемпературной плазме, как правило, малы. Максимальны эти сечения при энергиях относительного движения частиц, превышающих 10 —10 эВ. Коэффициенты скоростей дезактивации электронных уровней атомов и электронно-колебательных состояний молекул зависят от типа сталкивающихся частиц и колеблются в пределах от 10 з до Ю см /с (при Т пост 300 К). Эти коэффициенты обычно слабо зависят от температуры. [c.264]

Было предложено много противоречивых объяснений очень высокой способности кислорода тушить электронно-возбужденные состояния [48]. В этом случае предлагаемые механизмы должны отличаться от простой дезактивации возбужденных состояний путем столкновений с кислородом, поскольку такие реакции намного медленнее. Были предлолшны различные механизмы, например а) перенос электронной энергии, который приводит к возбуждению кислорода из его основного состояния ( 2 ) в одно из его низколежащих синглетных состояний ( 2 , Д ) [49] б) парамагнетизм кислорода, который, вероятно, усиливает спин-орбитальные взаимодействия в возбужденной [c.485]

Возбужденные электронные состояния молекул, образовавшиеся в результате поглош ения видимого или ультрафиолетового света, быстро дезактивируются по различшлм механизмам. Одна из возможностей дезактивации — термическое затухание, при котором энергия возбуждения превраш ается в энергию поступательного движения, энергию враш ения и ко.пебания и перераспределяется между всеми молекулами системы. Вторым путем дезактивации является испускание света. Спектры испускания (эмиссионные спектры) возбужденных молекул фактически всегда лежат при больших длинах волн, чем свет, используемый для возбуждения молекул, указывая на то, что, прежде чем происходит испускание, часть энергии рассеивается. Для органических молекул характерны два тина испускания флуоресценция и фосфоресценция. Экспериментально оба типа различаются по большой разнице в скорости испускания (время жизни). Для флуоресценции время жизни колеблется ме ду 10 и 10 сев, в то время как для фосфоресценции оно равно 10 сек или более наблюдались случаи продолжительности фосфоресценции в течение секунд. [c.627]

Электронно-возбужденный атом должен терять свою энергию либо путем испускания излучения, либо путем столк1юви-тельной релаксации химическое разложение его невозможно, а безызлучательная релаксация, приводящая к увеличению энергии поступательного движения, крайне маловероятна. Поэтому можно ожидать, что при достаточно низких давлениях флуоресцируют все атомы. Однако многие молекулы либо не флуоресцируют, либо флуоресцируют слабо, даже в том случае, когда не протекают бимолекулярные реакции или физические процессы дезактивации. Можно предложить следующие общие принципы, определяющие, будет ли молекула сильно флуоресцировать. Во-первых, поглощение должно происходить в полосе [c.90]

Возбужд. молекулы вступают в первичные хим. р-ции из ниж. возбужд. состояний (правило Каши). Эти р-ции могут осуществляться с сохранением электронного возбуждения (адиабатически) илп путем перехода в иное, обычио основное, электронное состояние (неадиабатически). Продукты первичных Ф. р.— радикалы, ионы — быстро вступают во вторичные р-ции, приводящие уже к конечным в-вам. С хим. р-циями возбужд. молекул конкурируют фотофиз. процессы нх дезактивации — испускание света (флуоресценция или фосфоресценция, см. Люминесценция), внутр. и интеркомбинац. конверсия. Поэтому квантовый выход (отношение числа молекул, вступивших в р-цию, к числу поглощенных фотонов) первичных Ф. р. не может быть больше единицы (обычно значительно меньше), вследствие же последующих р-ций общий выход может значительно превышать единицу. [c.633]

Фотовозбуждение переводит один электрон устойчивой моле кулы на более высокий энергетический уровень. В этом состоянии спин электрона может быть антипараллельным спину его партнера, тогда состояние системы по-прежнему останется син-глетным. Но возможны и такие переходы, когда спин электрона, перешедшего на более высокий энергетический уровень, становится параллельным партнеру, тогда результирующий спин будет равен 1, а мультиплетность равна трем. Состояние системы будет триплетным и обозначается символом Т. Схема физических процессов, вызванных возбуждением и дезактивацией молекулы, показана на рис. 61. Как видно из схемы, электронно-возбужденная молекула может разными путями (излучательными и безыз-лучательными) возвращаться в основное состояние. Безызлуча-тельные переходы каскадного типа могут происходить как в [c.305]

Фотовозбуждение переводит один электрон устойчивой молекулы на более высокий энергетический уровень. В этом состоянии спин электрона может быть антипараллельным спину его партнера, тогда состояние системы по-прежнему останется синглетным. Но возможны и такие переходы, когда спин электрона, перешедшего на более высокий энергетический уровень, становится параллельным партнеру, тогда результируюш,ий спин будет равен 1, а мультиплетность равна трем. Состояние системы будет триплетным и обозначается символом Т. Схема физических процессов, вызванных возбуждением и дезактивацией молекулы, показана на рис. 75. Как видно из схемы, электронно-возбужденная молекула может разными путями (излучательными и безызлучательными) возвращаться в основное состояние. Безызлучательные переходы каскадного типа могут происходить как в синглетном состоянии, так и в триплетном. Молекула постепенно переходит из одного колебательного состояния в другое до более низкого электронного уровня. Энергия, выделяющаяся при этом, передается безызлучательным процессом другим молекулам среды. Безызлучательные переходы между состояниями одинаковой мультиплетности называются внутренней конверсией. [c.317]

Нойес и Филлипс предложили новую гипотезу, согласно которой безызлучательная дезактивация синглетного возбужденного состояния многих многоатомных молекул может происходить следующим путем возбужденная молекула —невозбуж-денный изомер —невозбужденная исходная молекула. На каждой стадии этого процесса в колебательную энергию превращается не несколько электронвольт (как при одностадийной внутренней конверсии), а значительно меньшие порции электронной энергии. Это делает такой механизм весьма правдоподобным, [см. Нойес В. А., Филлипс Д., Журн. Всес. хим. об-ва им. Д. И. Менделеева, 11, Я 2, 141 [c.100]

В. с. могут терять избыток энергии, переходя в основное состояние (или нижележащие В. с.) путем испускания фотонов, безызлучат. резонансного переноса энергии или при столкновениях с др. молекулами. Поэтому B. . имеют огранич. время жизни, определяемое суммой констант скорости всех процессов дезактивации. В многоатомных молекулах происходят внутримолекулярные процессы перераспределения энергии между разл. видами возбуждения. В равновесных условиях при данной Аре заселенность разл. состояний зависит от их энергии в соответствии с распределением Максвелла - Больцмана. При т-рах порядка неск. сот К заселены гл. обр. самые нижние электронное и колебат. состояния, а вращат. и спиновые состояния заселены почти равномерно. Под действием излучения соответствующей частоты возникает сверхравно-весная концентрация B. ., зависящая от интенсивности поглощаемого света и времени жизни (времени релаксации) В. с. [c.408]

Как правило, для возбужденных синглетных состояний ф, = = 1, для триплетных состояний Ф, < 1. Если ф, не зависит от частоты возбуждающего света, выполняется закон Вавилова, согласно к-рому квантовый выход Л. постоянен в данной области частот возбуждающего света. Отклонения от закона Вавилова возникают, если при возбуждении в высшие электронные состояния появляются новые пути дезактивации возбужденньи молекул, конкурирующие с виутр конверсией в ниж. возбужденное состояние. [c.615]

Во-вторых, электронная поляризация создается в триплетных состояниях молекул за счет того, что каждый из трех спиновых уровней (с проекциями электронного срина +1, О и -1) может из-за анизотропии спин-орбитального взаимод. заселяться с разными скоростями при переходе молекулы из возбужденного синглетного состояния в триплетное кроме того, скорости дезактивации (релаксации) этих триплетных спиновых уровней также могут отличаться (из-за анизотропии дипольного взаимод.). В результате создается неравновесная заселенность уровней, т.е. электронная поляризация. Когда такая триплетная молекула генерирует радикалы (напр., путем распада) электронная поляризация переносится в радикалы и детектируется в них по спектрам ЭПР. При этом поляризация обоих радикалов такая же, как у предшественника, т.е. их поляризация одинакова по знаку. С другой стороны, ХПЭ, создаваемая в радикальных парах, имеет, как правило, противоположные знаки у партнеров, <гто позволяет различать эти два механизма. [c.233]

Люминесценция. Одним из важнейших типов эмиссии излучения является люминесценция. В общем упрощенном виде механизм возникновения люминесценций можно представить следую-ющим образом. Рассмотрим схему электронно-колебательных уровней молекулы с основным 5о и возбужденными синглетными 51, Зг и триплетнйми Г1 и Гг состояниями (рис. 1). Допустим, что процесс поглощения энергии заключается в переходе из состояния 5о на однн из колебательных уровней возбужденного синглетного состояния, например (разрешенный переход). Последующая дезактивация молекулы может происходить разными путями в зависимости от кинетики конкурирующих процессов. В растворах наиболее вероятны [c.34]

Кроме этого схематически описанного явления обычной флуоресценции, для возвращения возбужденной молекулы в нормальное состояние могут быть и другие пути (см. рис. П-2). В результате передачи энергии возбуждения посторонним веществам, частицам растворителя или вследствие некоторых других причин возможна безизлучательная дезактивация молекул— переход электронов с возбужденных уровней (I) на основной (0) без испускания кванта света это явление называется тушением флуоресценции. [c.32]

Как тепловой источник атомов, так и использование вспомогательных реакций дают заметные, но во многих случаях все же слишком малые выходы атомов. Несколько более высокая эффективность образования атомов обеспечивается пропусканием газовой смеси, содержащей распадающиеся молекулы, через электрический разряд. Этот метод более широко применяется, но он дает наряду с атомами целый ряд нежелательных примесей. В лабораторной практике используются стационарные и импульсные, низкочастотные и микроволновые разряды. Электронномолекулярные столкновения в разряде приводят к диссоциации и ионизации газа, вслед за которыми происходят процессы перезарядки и ион-электронной рекомбинации. Нет полных оснований считать, что в получающейся смеси присутствуют только частицы, нужные экспериментатору тем не менее этот метод применяется довольно часто. Для вытягивания ионов из смеси в качестве ловушки применяют заряженные сетки или удлинение пути от разряда до зоны реакции. В работе [44] дезактивация возбужденных молекул азота осуществлялась пропусканием смеси через стеклянную вату, так как при этом велика эффективная поверхность для столкновений. Напротив, для получения потока возбужденных молекул с минимальным количеством примесей атомов поток, вытекающий из разряда, пропускают над поверхностью ртути, которая поглощает атомы [45]. Надежность [c.149]

Под временем дезактивации при столкновениях в этой книге подразумевается среднее время, необходимое для того, чтобы возбужденная молекула отдала свою энергию путем столкновений. Это время часто оказывается гораздо больше, чем время между двумя столкновениями, так как в большом числе случаев эффективность деза1 ти-вации при соударениях мала. Весьма трудно сделать ка-кие-либо выводы или определенные заключения об эффективности дезактивации молекул в возбужденных электронных состояниях ири сто.лкновениях. Очень мало вероятно, чтобы сравнительно большая энергия возбуждения таких молек л могла бы при столкновении без особых затруднений преобразовываться в кинетическую энергию. Эффективность же химических реакций таких молекул при соударениях с подходящими частицами, повидимому, очень велика. Зависимость характера и интенсивности [c.189]

Кэрролл и Уэст установили, что возбужденный краситель может потерять свою энергию еще до передачи ее микрокристаллу либо путем флуоресценции, либо путем внутренней конверсии, либо, наконец, путем дезактивации при контакте с другим веществом. Такая дезактивация может быть вызвана десенсибилизатором, но последний может также захватить электрон уже после того, 1как он был поднят на уровень проводимости бромида серебра ту же роль могут выполнять и группы акцепторов электронов в самом сенсибилизаторе. Уэст [8] исследовал сенсибилизированную фотопроводимость с целью получения данных о первичном явлении — влиянии на передачу энергии. Путем сравнения с сенсибилизацией фотографических эмульсий он установил, что десенсибилизаторы, а также десенсибилизирующие группы красителей-сенсибилизаторов значительно слабее влияют на первичный акт передачи энергии, чем на захват электронов из полосы проводимости. Выше уже упоминалось о влиянии введения нитрогрупп на реакцию Эдера. Интересно отметить, что в этом отношении [c.362]

В действительности, многочисленные фотохимические исследования многоатомных молекул показали, что, как правило, поглощение света приводит к эффективной диссоциации молекул. Квантовые выходы фотодиссоциации большого числа исследованных молекул (альдегиды, кетоны, органические кислоты, азосоединения, дпазосоединения, соли диазония, органические азиды, алкилиитросоединения, нитросоединения, серосодержащие органические соединения, органические галогениды и гипохлориты, олефины и ацетиленовые углеводороды и т. д.) достигают величин 0,5—1 [94]. Исключение составляют только молекулы бензола, ароматических углеводородов и аминов, дезактивация возбужденных электронных состояний которых происходит путем люминесценции, интеркомбинационной конверсии и изомеризации. Фотолиз насыщенных и ненасыщенных углеводородов исследован хуже. Тем не менее в тех случаях, когда квантовый выход диссоциации измерен, он достигает таких же значений (метан — Фнг(1240 А) =0,4, и-бутан — суммарный квантовый выход фотодиссоциации ф2--1Ь В спектрах поглощения всех этих веществ наблюдаются интенсивные полосы поглощения (силы осцилляторов />0,1, что соответствует радиационным вероятностям переходов Л>10 сек ) при энергиях квантов ниже потенциалов ионизации, однако люминесценция крайне слаба. При энер-гнях квантов выше потенциала ионизации также не все переходы приводят к ионизации молекул [95—97]. [c.38]

Дезактивация атомов ртути из состояния непосредственно в основное состояние о путем столкновений второго рода с атомами аргона представляет собой пример полного физического тушения. При таком столкновении 112 ккал1молъ энергии возбуждения превращаются в кинетическую энергию разлетающих атомов ртути и аргона. Величина Од для аргона очень мала, так как прямое превращение электронной энергии большой величины в кинетическую является очень неэффективным процессом. [c.61]

Основное электронное состояние продуктов А и В может возникнуть в результате реакции верхнего синглетного состояния АВ (Sf), протекающего по многим путям при ударной дезактивации (реакция 3) может образоваться частично равновесное колебательное состояние молекулы АВ (S ) на верхнем синглетном уровне с последующим переходом в возбуяеденное состояние отталкивания с образованием продуктов А и В (реакция 10) может произойти интеркомбинационная конверсия молекулы в возбужденное триплетное состояние Ту (реакция 7) и в конечном счете — диссоциация молекулы при последующем переходе из тринлетного состояния в состояние отталкивания (реакция 6 и 15). Реакциями 1 и 5 молекула переводится первоначально на высоковозбужденный колебательный уровень основного электронного [c.157]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология