Дрейфовая скорость

Выражение (2.12) представляет собой дрейфовую скорость электрона V. приобретаемую под действием электрического поля Е. Действительно, после свободного пробега электрон испытывает столкновение, в результате которого резко меняет свое направление, так что набираемая на следующем свободном пробеге скорость V вдоль направления Е снова определяется оценкой [c.34]

Согласно (4.22) отношение дрейфовой скорости к хаотической равно [c.255]

В стационарном состоянии ток (и дрейфовая скорость) от времени не зависит, поэтому (8.32) имеет вид [c.192]

В форме записи, более близкой к (IV. 18), были получены уравнения для определения ф в работах [34, 501. Теоретически рассчитанный [341 параметр С в зависимости от характера изменения газосодержания по сечению трубы имеет значения от 1 до 1,5. Произведение ки в работе [341 рассматривается как дрейфовая скорость газа в данном сечении трубы. [c.92]

Дрейфовая скорость пузырей в барботажной трубе Ьд = 1,4(Рж/Рг) - и = 1,4(870/4,46)0.2.0,19 = 0,76 м/с. [c.287]

Проведенные выше рассуждения, касаюш,иеся электропроводности металлов и полупроводников, основывались на двух предположениях дрейфовая скорость Уд носителя заряда, приобретаемая им в электрическом поле, мала по сравнению с кинетической (тепловой) скоростью Ut. концентрация п носителей не за- [c.252]

Уже говорилось, что существуют тепловая скорость носителей и так называемая дрейфовая скорость (подвижность электрона), характеризующая реальное движение электронов под действием электрического поля. Величина а пропорциональна подвижности ц. [c.22]

Подвижность носителей и проводимость. Дрейфовая подвижность (1 = идр/ , где Удр — дрейфовая скорость носителя, — электрическое поле. Дрейфовая подвижность носителей определяется прямыми опытами по измерению времени распространения инжектируемого импульса неосновных носителей в образце. [c.341]

Где Ne — концентрация электронов, а V—их макроскопическая, направленная вдоль Е скорость (дрейфовая скорость). Величина V определяется, согласно (1.19), через подвижность Ь электрона [c.31]

Чтобы выяснить, когда имеет смысл пользоваться коэффициентом а/р, необходимо рассмотреть движение электронов в опытах по измерению ajp. В обычных условиях опыта катод эмиттирует фотоэлектроны, которые ускоряются однородным полем и образуют электронное облако. Облако движется в газе, находящемся при расширяясь при этом вследствие диффузии и электростатического расталкивания. Электроны движутся в направлении поля со скоростью дрейфа, которая, вообще говоря, мала по сравнению с хаотическими (тепловыми) скоростями, приобретаемыми при частых упругих столкновениях или неупругих столкновениях с малой потерей энергии. Хаотическая и дрейфовая скорости, соответственно с и находятся между собой в определенном соотношении [c.194]

V—направленная ( дрейфовая ) скорость частнц, объем системы [c.221]

Показать, что дрейфовая скорость молекул кислорода к поверхности Земли под действием силы тяжести имеет порядок [c.15]

Действительно, пусть магнитное поле наклонено к поверхности металла под углом ф -С 1. Тогда электроны с малой дрейфовой скоростью Ьг И все остальные будут находиться в совершенно различных условиях по отношению к высокочастотному полю. Электроны с Уг о в лучшем случае один раз попадут [c.316]

Показать, что дрейфовая скорость электронов в случае слабого поля с напряженностью Е имеет оценку [c.35]

Подвижность (коэффициент подвижности). Скорость заряженной частицы (или тела), движущейся в той или иной среде в электрическом поле, из-за многочисленных столкновений с частицами среды устанавливается на некотором среднем уровне. Поэтому различают хаотическую, ненаправленную скорость и дрейфовую, направленную вдоль направления поля. Именно последняя определяет прохождение электрического тока. В общем случае дрейфовая скорость Кд сложным образом зависит от напряженности поля Е. Но прн определенных условиях между ней и напряженностью существует прямая зависимость [16, 78] [c.38]

Отношение массы иона к массе электрона велико, именно поэтому мала передача энергии при электронно-ионных столкновениях. Эту ситуацию можно отчетливо представить следующим образом в равновесии при заданной температуре средняя скорость электронов значительно больше, чем скорость ионов, и можно считать, что ионы фактически неподвижны. Попав в такой неподвижный ион, электрон отскочит от него лишь с малым изменением абсолютной величины Своей скорости, однако направление скорости изменится сильно и при качественных рассуждениях можно предполагать, что в системе отсчета, движущейся вместе с газом, электрон должен рассеиваться по всем направлениям с равной вероятностью, т. е. изотропно. Таким образом, если электронный газ обладает какой-нибудь дрейфовой скоростью по отношению к ионному газу, он быстро потеряет ее при столкновениях с ионами. С другой стороны, температура электронного газа будет изменяться очень медленно. [c.442]

Рис. 8.3. К объяснению эффекта Холла в металлах а — геометрия опыта б — поле Холла в стапионарном режиме (при установившейся дрейфовой скорости электронов Ау). Индукпия магнитного поля направлена перпендикулярно плоскости чертежа к наблюдателю

Очевидно, при Ь = Ь должно выполняться равенство Та = Таг- Воспользовавшись определениями и Та и учтя, что при механизме испаре-пие — конденсация дрейфовая скорость V = (8/с7 /ящ) % а при механизме газовой диффузии V ОЫЬ, легко получить оценку [c.116]

Электроны проводимости н дырки-два типа своб. носителей заряда в П. В идеальных кристаллах их концентрации равны, т. к. превращение одного из валентных электронов в электрон проводимости неизбежно вызьшает появление дырки. Электропроводность П. а, обусловленная электронами атомов данного в-ва (т. наз. собственная проводимость), определяется помимо концентрации носителей п их подвижностью ц-отношением скорости направленного движения, вьгзвашюго электрич. полем (дрейфовой скоростью) 1 др, к напряженности поля Е [c.56]

Линейность С(Р) по формуле (3.59) не учитывает минимум, наблюдаемый для капилляров или параллельных пластин. Фейн н Браун [3.76] заметили, что, если скорости компонентов смеси г/1 и 2 уменьшить настолько, насколько уменьшается дрейфовая скорость смеси в минимуме С(Р), потеря импульса вследствие столкновений между разнородными молекулами (3.52) уменьшится точно на такое же значение. Переход от скольжения к молекулярному потоку можно представить введением в коэффициент В формул (3.54), (3.55) зависимости от давления таким образом, чтобы он изменялся от свободномолекулярного значения при нулевом давлении до соответствуюи1его скольжению значения ири высоком давлении. Это достигается заменой р в формуле (3.55) на Р к [c.76]

К настоящему времени накоплено большое количество экспериментальных данных по подвижности ионов в нейтральной газовой среде [149]. Точность измерения достигает 2%. Виланд и ] 1ейсон [150] развили теорию, связывающую подвижность ионов (К) и их дрейфовую скорость иа с отношением Щ1п — [c.268]

Так как v инвариантно, а Njx преобразуется как 1/л (это же имеет место и для остальных составляющих), то диффузия и движение в электрическом поле являются разрешен-tibiMH процессами, ибо (10.13) соблюдается, какова бы ни была причина, обусловливающая наличие дрейфовой скорости V. [c.300]

Циклоидальный анализатор был предложен Хипплом и Бликни в 193ъ г. [371]. Как показано на рис. 110, в, ионы двигаются в скрещенных магнитном и электрическом полях. Они приобретают дрейфовую скорость, пропорциональную отношению напряженностей полей, не зависящую от массы иона. В результате комбинации дрейфа и вращательного движения ионы равных масс под действием магнитного поля после поворота на 360° фокусируются на коллекторную щель. Теоретически циклоидальный анализатор имеет вдвое большую разрешающую способность, чем демпсте-ровская или секторная модели сопоставимых размеров, а также несколько лучшее разрешение вплоть до массы 150. Чувствительность прибора лежит в интервале от 10" до 10 мм рт. ст. на деление шкалы. Скорости сканирования регулируются от десятков секунд до нескольких минут на диапазон масс. [c.335]

Наибольшую часть соединений, получаемых реактивным распылением, несомненно, составляют окислы. Это обусловлено как полезными свойствами окислов многих мегаллов, так и легкостью, с которой можно проводить реактивное распыление в кислороде. Введение в распылительную камеру кислорода оказывает заметное влияние на вид тлеющего разряда в аргоне. В частности, добавление даже небольших количеств кислорода влияет на разряд так же, как значительное повышение давления в камере сокращается темное пространство и уменьшается импеданс разряда. Этот эффект объясняется тем, что дрейфовая скорость электронов, движущихся в темном пространстве, уменьшается в присутствии атомов кислорода, которые временно связывают электроны и превращаются в отрицательные ионы. В результате эффективноегь образования положительных ионов прн соударениях электронов с атомами газа возрастает (см. рис. 1). Другим следствием присутствия в зоне разряда отрицательных ионов является то, что вокруг анода может образоваться область скопления отрицательных ионов, аналогичная оболочке из положительных ионов на катоде. [c.439]

Поскольку ГПа Шо, ТО Уа- ЕсЛИ Уа 10 м/с ПрИ КОМ-натной температуре, то 10 м/с. Величина средней скорости направленного перемещения электронов дрейфовой скорости), обусловливаюгцая возникновение тока в проводнике, имеет значение Ау у . Даже при относительно больгних полях она имеет величину Ау 10 м/с. Тем не менее, скорость распространения электрического тока в проводнике Уi равна скорости распространения электромагнитного поля в данной среде [c.187]

На каждый электрон, движущийся с дрейфовой скоростью, действуют электрическое и магнитное поля (сила Лоренпа) [c.191]

Оценим иаправленную (дрейфовую) скорость электронов в металле, возникающую под действием приложенного электрического поля с напряженностью Е. Плотность потока электронов [c.90]

В газах изменение температуры приводит также к изменению плотности газа (например, для разреженного газа согласно уравнению Клапейрона). Такой процесс является изобарным, так как выравнивание давления происходит гораздо быстрее, чем передача тепловой энергии выравнивание давления происходит путем макроскопического движения газа скорости такого движения, как правило, велики по сравнению с дрейфовыми скоростями молекул в процессе теплопроводности. Тепловая энергия газа массой I кг составляет СрТ, где ср — удельная теплоемкость газа при постоянном давлении. Значение Ср порядка М где М — масса молекулы газа. Напомним, что мы измеряем температуру в энергетических единицах, полагая постоянную Больцмана равной единице. Тепловая энергия единичного объема газа (или жидкости) равна рсрТ, где р — плотность вещества. [c.145]

В свободной от действия сил дрейфовой области поперечный импульс сохраняется, в то время как поперечная координата изменяется в конце дрейфа на величину, равную произведению поперечной скорости pilm на время дрейфа / о, где L — длина дрейфа, Vq — дрейфовая скорость. Если частицы первоначально находятся в области поперечного фазового пространства, ограниченного прямоугольником abed (рис. 1.2), то после дрейфа q координаты каждой частицы изменятся пропорционально начальному импульсу р, преобразовав прямоугольник в параллелограмм. На этом примере, находя преобразование границы, убеждаемся, что координаты всех частиц не только локализованы в фазовом пространстве, но, используя свойства линейной матрицы, которая преобразует прямые линии в прямые, находим это конкретное преобразование границы. [c.10]

Для больших квадрупольных токов магнитные силовые линии искривлякЬтся сильнее и даже для больших значений J (малые радиусы) поверхности постоянного потока сильно отличаются от круговых. Это происходит вследствие больших изменений азимутального поля, что вместе с большими дрейфовыми скоростями из-за сильной кривизны силовых линий может привести к неадиабатическому поведению. Мы увидим" далее из численного расчета, что в случае большой азимутальной асимметрии адиабатическая аппрок- [c.256]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология