Слой пограничный на крыле скользящем

Эта система уравнений пограничного слоя будет совпадать с системой уравнений для трехмерного пограничного слоя для скользящего крыла, если с заменить на продольную составляющую вектора скорости потока IV. Эта система была впервые получена и решена автором во время войны [2,3]. [c.12]

НЕУСТОЙЧИВОСТЬ ВТОРИЧНОГО ТЕЧЕНИЯ В ПОГРАНИЧНОМ СЛОЕ НА СКОЛЬЗЯЩЕМ КРЫЛЕ > [c.109]

ВОЗБУЖДЕНИЕ ВОЛН НЕУСТОЙЧИВОСТИ ВТОРИЧНОГО ТЕЧЕНИЯ В ПОГРАНИЧНОМ СЛОЕ СКОЛЬЗЯЩЕГО КРЫЛА в) [c.186]

НЕКОТОРЫЕ ЗАДАЧИ ТЕОРИИ ТРЕХМЕРНОГО ПОГРАНИЧНОГО СЛОЯ 46. Пространственный пограничный слой на скользящем крыле [c.218]

ПРОСТРАНСТВЕННЫЙ ПОГРАНИЧНЫЙ слой НА СКОЛЬЗЯЩЕМ КРЫЛЕ 221 [c.221]

ПРОСТРАНСТВЕННЫЙ ПОГРАНИЧНЫЙ СЛОЙ НА СКОЛЬЗЯЩЕМ КРЫЛЕ 225 [c.225]

В практическом отношении большой интерес представляют трехмерные пограничные слои — течения, в которых направление вектора средней скорости зависит от расстояния до обтекаемой поверхности. Примерами подобных течений является пограничный слой на скользящем крыле и вращающемся диске. При обтекании скользящего крыла линии тока на внешней границе пограничного слоя приобретают под действием поперечного градиента давления S-образную форму. По мере погружения в пограничный слой искривления линий тока усиливаются, в результате чего там образуется так называемое поперечное или вторичное течение. Предполагая параллельность течения, его среднюю скорость можно разложить на компоненты в направлении внешней линии тока и ортогональную к ней [c.85]

Изложенные выше результаты дают достаточно ясное физическое представление о начальной стадии перехода к турбулентности в двумерных областях отрыва — об этапе усиления малых колебаний оторвавшегося слоя сдвига, характеристики которых определяются локальными свойствами среднего течения. Более сложными объектами являются трехмерные пограничные слои, в которых ламинарно-турбулентный переход инициируется различными механизмами неустойчивости, сосуществующими на стадии линейного развития возмущений. К числу подобных задач относится изучение перехода к турбулентности при обтекании скользящего крыла бесконечного размаха. В этом случае распространенный подход к проблеме заключается в разложении пространственного поля скорости на основную (в направлении внешнего потока) и поперечную (вдоль размаха крыла) компоненты с последующим независимым анализом их линейной устойчивости. Как правило, неустойчивость поперечного течения бывает причиной дестабилизации пограничного слоя в области отрицательного градиента давления (см. гл. 2). Другой участок течения, на котором поперечная компонента скорости сравнительно велика и может вызвать усиление возмущений, находится ниже по потоку, в зоне положительного градиента давления и отрыва пограничного слоя. Для распределения скорости основного течения в этой области характерно появление точки перегиба, и оно оказывается здесь также неустойчивым. Рост неустойчивости как основного, так и поперечного течения перед точкой отрыва на скользящем крыле был получен в расчетах [Мэк, 1982]. [c.241]

ВОЗБУЖДЕНИЕ ВОЛП ТОЛЛМИПА — ШЛИХТИНГА В ПОГРАНИЧНОМ СЛОЕ ИА ВИБРИРУЮЩЕЙ ПОВЕРХНОСТИ СКОЛЬЗЯЩЕГО КРЫЛА [c.182]

Ю.С. Качанов и О.И. Тарарыкин [Ka hanov, Tararykin, 1991 ] измеряли компоненты скорости в пограничном слое скользящего крыла. Пограничный слой был модулирован периодическим вдувом-отсосом в поперечном направлении через ряд продольных щелей, причем амплитуда результирующих вихрей была довольно мала. Было обнаружено, что нормальная и поперечная компоненты скорости затухают вниз по потоку, тогда как модуляции продольной скорости сохраняются далеко от щелей. Получающееся поле течения характеризуется отсутствием продольной завихренности, т.е. они представляют собой полосчатые структуры, которые могут привести к появлению вторичной неустойчивости, при условии, что амплитуда модуляций достаточно велика. [c.158]

Федоров А.В. Возбуждение волн неустойчивости вторичного течения в пограничном слое на скользящем крыле // Журн. прикл. механики и техн. физики. — 1988, — Т. 29(5). — С. 46—52. [c.299]