Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English

Крыло скользящее

    Эта система уравнений пограничного слоя будет совпадать с системой уравнений для трехмерного пограничного слоя для скользящего крыла, если с заменить на продольную составляющую вектора скорости потока IV. Эта система была впервые получена и решена автором во время войны [2,3]. [c.12]

    Со стороны выхода отработанной смеси расположены пылеотделительное (на фиг. 87— циклон) и вытяжное устройства — вентилятор (устанавливается обычно за циклоном, поскольку в этом случае крыло защищено от изнашивания частицами продукта) или труба (при малых сопротивлениях системы). У обоих торцов барабана расположены скользящие, уплотняющие приспособления, препятствующие проходу воздуха, но не мешающие изменению угла наклона и вращению барабана. [c.162]


    НЕУСТОЙЧИВОСТЬ ВТОРИЧНОГО ТЕЧЕНИЯ В ПОГРАНИЧНОМ СЛОЕ НА СКОЛЬЗЯЩЕМ КРЫЛЕ > [c.109]

    ВОЗБУЖДЕНИЕ ВОЛН НЕУСТОЙЧИВОСТИ ВТОРИЧНОГО ТЕЧЕНИЯ В ПОГРАНИЧНОМ СЛОЕ СКОЛЬЗЯЩЕГО КРЫЛА в) [c.186]

    НЕКОТОРЫЕ ЗАДАЧИ ТЕОРИИ ТРЕХМЕРНОГО ПОГРАНИЧНОГО СЛОЯ 46. Пространственный пограничный слой на скользящем крыле [c.218]

    ПРОСТРАНСТВЕННЫЙ ПОГРАНИЧНЫЙ слой НА СКОЛЬЗЯЩЕМ КРЫЛЕ 221 [c.221]

    ПРОСТРАНСТВЕННЫЙ ПОГРАНИЧНЫЙ СЛОЙ НА СКОЛЬЗЯЩЕМ КРЫЛЕ 225 [c.225]

    Течение на скользящем крыле [c.85]

    В практическом отношении большой интерес представляют трехмерные пограничные слои — течения, в которых направление вектора средней скорости зависит от расстояния до обтекаемой поверхности. Примерами подобных течений является пограничный слой на скользящем крыле и вращающемся диске. При обтекании скользящего крыла линии тока на внешней границе пограничного слоя приобретают под действием поперечного градиента давления S-образную форму. По мере погружения в пограничный слой искривления линий тока усиливаются, в результате чего там образуется так называемое поперечное или вторичное течение. Предполагая параллельность течения, его среднюю скорость можно разложить на компоненты в направлении внешней линии тока и ортогональную к ней  [c.85]

    Изложенные выше результаты дают достаточно ясное физическое представление о начальной стадии перехода к турбулентности в двумерных областях отрыва — об этапе усиления малых колебаний оторвавшегося слоя сдвига, характеристики которых определяются локальными свойствами среднего течения. Более сложными объектами являются трехмерные пограничные слои, в которых ламинарно-турбулентный переход инициируется различными механизмами неустойчивости, сосуществующими на стадии линейного развития возмущений. К числу подобных задач относится изучение перехода к турбулентности при обтекании скользящего крыла бесконечного размаха. В этом случае распространенный подход к проблеме заключается в разложении пространственного поля скорости на основную (в направлении внешнего потока) и поперечную (вдоль размаха крыла) компоненты с последующим независимым анализом их линейной устойчивости. Как правило, неустойчивость поперечного течения бывает причиной дестабилизации пограничного слоя в области отрицательного градиента давления (см. гл. 2). Другой участок течения, на котором поперечная компонента скорости сравнительно велика и может вызвать усиление возмущений, находится ниже по потоку, в зоне положительного градиента давления и отрыва пограничного слоя. Для распределения скорости основного течения в этой области характерно появление точки перегиба, и оно оказывается здесь также неустойчивым. Рост неустойчивости как основного, так и поперечного течения перед точкой отрыва на скользящем крыле был получен в расчетах [Мэк, 1982]. [c.241]


Рис. 6.10. Распространение волнового пакета на модели скользящего крыла Рис. 6.10. <a href="/info/1510499">Распространение волнового</a> пакета на <a href="/info/826500">модели скользящего</a> крыла
    Пространственное расплывание пакета, возрастающее в области положительного градиента давления и отрыва, отражает дифференциацию по скоростям нарастания плоских волн с различными углами распространения относительно потока. Не прибегая к волновому анализу, можно заключить, что из начального пространственного спектра, возбуждаемого точечным источником, в области отрыва выделяются колебания, фронт которых направлен вдоль размаха крыла. Их дымовая визуализация показана на рис. 6.11. На фотографии в плане изображен участок скользящего крыла возмущения, нарастающие в зоне отрыва, предстают в виде вихревых структур , ориентированных [c.242]

    ППУ широко применяют в конструкции одноместного самолета АД-1 (США) со скользящим крылом, который является масштабной моделью двухсотместного [c.197]

    ВОЗБУЖДЕНИЕ ВОЛП ТОЛЛМИПА — ШЛИХТИНГА В ПОГРАНИЧНОМ СЛОЕ ИА ВИБРИРУЮЩЕЙ ПОВЕРХНОСТИ СКОЛЬЗЯЩЕГО КРЫЛА [c.182]

    Другим вариантом вихревых структур являются совращающиеся стационарные вихри, которые часто наблюдаются на скользящих крыльях и вращающихся осесимметричных телах [Reed, Sari , 1989]. На скользящем крыле вихри обычно формируются вблизи передней кромки, где поперечное течение велико, и часто возникают вследствие вторичной [c.155]

    Ю.С. Качанов и О.И. Тарарыкин [Ka hanov, Tararykin, 1991 ] измеряли компоненты скорости в пограничном слое скользящего крыла. Пограничный слой был модулирован периодическим вдувом-отсосом в поперечном направлении через ряд продольных щелей, причем амплитуда результирующих вихрей была довольно мала. Было обнаружено, что нормальная и поперечная компоненты скорости затухают вниз по потоку, тогда как модуляции продольной скорости сохраняются далеко от щелей. Получающееся поле течения характеризуется отсутствием продольной завихренности, т.е. они представляют собой полосчатые структуры, которые могут привести к появлению вторичной неустойчивости, при условии, что амплитуда модуляций достаточно велика. [c.158]

    На рис. 6.10 показано распространение волнового пакета гармонических во времени колебаний, возбужденных в течении на скользящем крыле локализованным (точечным) источником [Довгаль и др., 1988а]. Частота возмущений выбрана на основании предварительного спектрального исследования процесса перехода в естественных условиях аэродинамической трубы и близка к максимально нарастающей компоненте частотного спектра пульсаций. Затухание колебаний, вызывающих ламинарно-турбулентный переход в зоне отрыва, на начальном участке течения сменяется их усилением в области положительного градиента давления. [c.242]

Рис. 6.11. Визуализация дымом неустойчивого течения в зоне отрыва на скользящем крыле [Dovgal et al., 1987]. Рис. 6.11. Визуализация дымом <a href="/info/117097">неустойчивого течения</a> в зоне отрыва на скользящем крыле [Dovgal et al., 1987].

Библиография для Крыло скользящее: [c.58]    [c.96]    [c.13]    [c.292]    [c.292]    [c.295]    [c.295]    [c.299]   
Смотреть страницы где упоминается термин Крыло скользящее: [c.23]    [c.256]    [c.219]    [c.156]    [c.88]    [c.119]    [c.120]    [c.156]    [c.157]    [c.159]    [c.283]   
Ламинарный пограничный слой (1962) -- [ c.218 ]




ПОИСК





Смотрите так же термины и статьи:

Крылов



© 2025 chem21.info Реклама на сайте