Диагональное положение кристалл

Если отражательная способность для одного направления колебания значительно больше, чем для другого, то кристалл в диагональном положении окрашен в тот же цвет, который наблюдается или с поляризатором, или о анализатором, оставляющими лишь направление колебания с более сильным отражением. [c.311]

Если угол 6 изменяется при постоянном 6, то 0F достигает максимума при в = 45 . Это положение кристалла называется диагональным положе-нием в этом случае 0F = О А sin S/2. Поскольку интенсивность света пропорциональна квадрату амплитуды, можно написать [c.249]

Можно заподозрить, что простой вид уравнения (7-6) или тензора (7-7) является следствием того, что нам заранее известны главные оси дефекта и заранее путем непосредственного измерения определены компоненты -фактора при Н, параллельном главной оси. В действительности это так и есть. В более общем случае, когда измерения -фактора проводятся при неизвестных главных осях, недиагональные элементы -тензора не равны нулю . Было бы вполне логично определить положения линий в зависимости от угла поворота вокруг оси типа (100) кубического кристалла. Метод установления компонентов диагонального -тензора из подобных измерений обсуждается в следующем разделе. [c.147]

Белая компонента в скрещенных николях будет равна нулю. Это ее максимальное значение при параллельных николях. Цветная компонента С будет равна нулю при значениях Р = 0, л/2, я, Зя/2. При этом оси оптической индикатрисы кристаллической пластинки совпадают с направлениями колебаний в анализаторе и поляризаторе. При диагональных положениях N и N" компонента С определяется значащей величиной, достигая максимума при р=45°. Независимо от знака компоненты С, световой поток при выходе из анализатора будет иметь окраску максимальную, когда р=45°, и далее — через каждый интервал, равный л/2. Во всех этих случаях пластинка будет цветной, ее окраска определится Г/Х и явлениями поглощения света, если минерал имеет собственную окраску. Суммарный цвет кристаллической пластинки называется ее интерференционной окраской. При освещении препарата монохроматическим светом — интерференционная окраска одноцветная, но различной интенсивности при освещении белым светом—окраска многоцветная, вызванная явлениями вычитания некоторой части спектра из белого цвета в результате явлений интерференции. Цвет и интенсивность окраски изменяются при вращении пластинки. Если пластинка имеет неравномерную толщину d, то окраска будет радужной. Интерференционные цвета тем ярче, чем больше двупреломление пластинки и ее толщина. Зерна одного и того же бесцветного кристалла, но разной толщины и разной ориентировки в скрещенных николях имеют разную изменяющуюся интерференционную окраску. [c.68]

Иогансен и Фемистер [106] описали более точный способ, согласно которому пластинка вещества с известным заранее значением 2Е, наприхмер мусковита, помешается в диагональном положении на самую верхнюю линзу конденсорной системы. Предметное стекло с кристаллом, значение 2Е которого неизвестно, помещается на столике микроскопа в таком положении, чтобы плоскости оптических осей кристалла и слюды были параллельны друг другу. Более точно и легко удается выполнить эту операцию установки при помощи микроскопа с синхронным вращением николей, так [c.300]

Коноскопические фигуры плеохроичных двуосных кристаллов в монохроматическом свете в некоторых отношениях отличаются от коноскопи-ческих интерференционных фигур прозрачных кристаллов. Прн тех длинах волн, для которых можно пренебречь поглощением, коноскопические интерференционные фигуры совершенно обычны, в то время как при умеренном пог.тощении изогиры пересекаются на оптической оси светлыми пятнами, если направления колебаний света в кристалле не совпадают с плоскостями колебаний поляризатора и анализатора. Пятна на оптической оси наиболее светлы в том случае, если кристалл находится в диагональном положении, когда на лемнискатах около оптической оси, в точках пересечения их е плоскостью оптических осей XZ), также имеются сравнительно светлые пятна. У толстых пластинок кристаллов с сильным поглощением в какой-нибудь области спектра светлые пятна обычно невидимы такие пластинки дают обычную интерференционную фигуру в проходящем свете. Таким образом, коноскопичоекие интерференционные фигуры поглощающих кристаллов в значительной степени зависят от их тол- [c.307]

Если кристалл не моноклинный и не триклинный, то при вращении предметного столика он проходит за один полный оборот через четыре положения погасания. Угол между двумя соседними положениями погасания составляет 90°. Прн этом исследуемая поверхность не должна обладать заметной дисперсией направлений колебаний, так как такая дисперсия вместо погасания вызывает яркую, часто характерную окраску. Изображение имеет максима.льную яркость в четырех диагональных положениях. [c.311]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология