Положение погасания

Кроме тех случаев, когда свет идет по оптической оси, измеряются два показателя преломления соответственно двум возникающим в кристаллах лучам каждый из этих показателей измеряется отдельно. С этой целью сначала одно направление возможных колебаний в кристалле совмещается с плоскостью колебаний поляризатора (путем установки кристалла в положение погасания), и измеряется соответствующий показатель преломления. Затем в то же положение устанавливается другое направление возможных колебаний (поворотом на 90° от предыдущего положения), и измеряется второй показатель преломления. [c.27]

По методу Мишель-Леви, видоизмененному Райтом [105], 2Е можно измерить даже в тех случаях, когда у коноскопической фигуры, перпендикулярной к острой биссектрисе, оптические оси не выходят в поле зрения микроскопа. Согласно этому методу, на интерференционную фигуру накладывают изображение окружности. Этого можно достигнуть, если в фокальной плоскости окуляра, или в сопряженном ему фокусе задней линзы объектива, или на верхней ирисовой диафрагме петрографического выводного конденсора поместить стеклянную пластинку с нанесенной окружностью (или концентрическими кругами). Кристалл с известным значением 2Е помещают в положение погасания, а затем вращают столик микроскопа до тех пор, пока изогиры не будут касаться окружности, и отмечают угол поворота столика. Константа С для данной микроскопической системы дается выражением [c.300]

У моноклинных кристаллов наряду с дисперсией силы двупреломления и дисперсией угла оптических осей, в отличие от ромбических, возможна также дисперсия главных осей индикатрисы. Обнаруживается она по появлению синеватой или красноватой интерференционной окраски при малом повороте столика от положения погасания. Если дисперсия главных осей индикатрисы сильно выражена, то кристалл в скрещенных николях полностью не погасает, а, приближаясь при повороте столика микроскопа к положению погасания, приобретает красноватую или синеватую интерференционную окраску. [c.31]

Приготовленный таким образом препарат помещают на предметный столик микроскопа и, рассматривая его при большом увеличении, находят четко выраженный кристалл. Передвигая препарат по столику микроскопа, визируют найденный кристалл в центре поля зрения (на пересечение нитей) в положении погасания при скрещенных линзах Николя. Затем выдвигают анализатор и, вращая микрометрический винт на себя, определяют направление перемещения полоски Бекке. Затем включив анализатор, поворачивают столик микроскопа на 90°, т. е. так, чтобы зерно снова попало в положение погасания, выдвигают анализатор и наблюдают новое направление перемещения полоски Бекке. Результат записывают по форме, приведенной выше. За-(продолжение текста см. на стр. 222) [c.217]

Одноосные кристаллы имеют два главных показателя преломления и п , которые удается определить прн ориентировке кристалла параллельно оптической оси. Для определения кристалл следует привести в положение погасания, кристаллографическую ось с (направление оптической оси) направить по В — 3 и вывести анализатор. Для определения ось с должна быть направлена по линии С — Ю. В нанравлениях, перпендикулярных к оптической оси (базальные пластинки), при всех поворотах можно определить только Тощ . [c.278]

Знак зоны удлинения определяется следующим образом испытуемый кристалл помещается в центре поля зрения микроскопа в скрещенных николях и вращением предметного столика переводится в положение погасания (фиг. 140, / и II). Как видно из положения осей [c.115]

Предварительная установка кристалла производится так же, как описано выше (положение погасания и поворот на 45°). При введе- [c.117]

В препарате, приготовленном указанным способом, под поляризационным микроскопом просматриваются осколки кристаллов исследуемого вещества, причем наблюдение перемещения световой полоски (полоски Бекке) производится при двух взаимно-перпенди-кулярных положениях погасания. Для этого определения исследуемый кристаллический осколок путем вращения столика микроскопа приводится в положение погасания, после чего выводится анализатор на границах исследуемого кристаллического осколка наблю- [c.118]

Углы погасания. Как было показано на стр. 250, при вращении кристалла между скрещенными николями кристалл проходит каждые 90° через положение погасания. По отношению к внешним огранениям и спайности погасание может быть прямое, симметричное и косое эти случаи показаны на рис. 66. Прямое и симметричное погасания характерны для кристаллов гексагональной, тригональной, тетрагональной и ромбической систем независимо от ориентировки кристалла. Погасание называется симметричным, если плоскости колебаний анализатора и поляризатора делят пополам двугранные углы между гранями кристалла. При неправильном росте и развитии кристалл по внешнему виду может сильно отличаться от соответствующей ему идеальной формы, тем не менее деление углов пополам сохранит свою силу. Прямое погасание, а реже — симметричное, имеет место у моноклинных кристаллов только в том случае, когда кристалл рассматривается перпендикулярно к оси Ъ. За этим исключением, моноклинные и триклинные кристаллы дают прямое или симметричное погасание только в исклю- [c.266]

Показатель преломления для плоскополяризованного света, прошедшего через двуосный кристалл в положении погасания, можно легко определить по типу интерференционной фигуры, пользуясь следующими правилами [c.279]

Если коноскопическая фигура показывает, что луч света проходит вдо.1ь острой или тупой биссектрисы, то погасание кристалла будет иметь место только тогда, когда плоскость оптических осей направлена по С — Ю или В — 3. Колебанием, перпендикулярным к плоскости оптических осей, является всегда щ независимо от того, к какой биссектрисе перпендикулярна фигура, острой или тупой колебание, лежащее в плоскости оптических осей, может быть или п , или в зависимости от того, соответствует оно показателю преломления большему, чем или меньшему. Отсюда следует, что если кристалл, дающий такую коноскопическую фигуру, повер-путь в положение погасания, а затем вывести анализатор и конденсор, то свет будет проходить через кристалл со скоростью, которая соответствует п , иле п. дены в табл. 9. [c.279]

В кристаллах, которые дают сдвинутую интерференционную фигуру, представлен только один главный показатель преломления, так как через центр фигуры проходит только одна оптическая плоскость симметрии. Возможны следующие случаи фигуры типа острой или тупой биссектрисы, как положительные, так и отрицательные по знаку, смещенные в плоскости оптических осей, дают р, если направление плоскости оптических осей В — 3, а проходящий свет колеблется в направлении С — Ю. Фигуры типа тупой и острой биссектрисы в случае горизонтального смещения дают п или п , если направление плоскости оптических осей С — Ю (см. табл. 9). В этом случае, когда разрез, параллельный плоскости оптических осей, смещен вдоль главной плоскости, очень простое правило позволяет определить главные показатели преломления кристалл приводят в положение погасания, причем оптическая нормаль должна совпасть с осями микроскопа В или 3 тогда направление С — Ю будет отвечать или п в зависимости от того, является ли оно направлением быстрого или медленного колебания [c.280]

Значение угла погасания будет проходить указанные в таблице значения, если изменять длину волны света, рассматривая кристаллы вдоль острой биссектрисы или близко к этому направлению. Следует отметить, что дисперсия быстро растет в синем конце спектра, так что, если очень тонкий кристалл одного из этих веществ находится в положении погасания для красного или зеленого цвета, он будет казаться яркосиним нли фиолетовым. Этот эффект не зависит от толщины кристалла при условии, что кристалл достаточно тонок, так что разность хода не превышает примерно 200 т[л. В отличие от других типов аномальных интерференционных цветов, оттенок цвета меняется при вращении столика микроскопа. [c.257]

На рис. 71 представлена коноскопическая фигура пластинки кристалла с малым 2У, вырезанной перпендикулярно % острой биссектрисе, в положении 45°. Интерференционная фигура этой же пластинки в положении погасания дана на рис. 72. Точки выхода оптических осей остаются темными нри любом положении предметного столика, так как вдоль оптических осей разность фаз всегда равна нулю. Иогансен [77] предложил называть эти точки на интерференционной фигуре мелатопами. Мелатопы окружены полосами равной разности хода (лемнискатами), которые отвечают соответственно отставанию в Я, 2л, ЗА... В монохроматическом свете эти полосы темные, в белом свете они окрашены в интерференционные цвета, порядок которых постепенно повышается. На центрированной, интерференционной фигуре разреза, перпендикулярного к острой биссектрисе, видимое расстояние между мелатопами зависит [c.274]

Дисинклинации в виде нитей, встречающиеся в глубине препарата, можно назвать объемными в отличие от поверхностных дисинклинаций, наблюдающихся только на поверхности препаратов. Дисинклинации второго типа выглядят либо темными, либо светлыми линиями в зависимости от ориентации дисинклинаций между николями. Такие дисинклинации показаны на рис. 24 однородно ориентированный участок нематического препарата установлен в положение погасания между скрещенными николями. В препарате начали расти твердые кристаллы, а затем он был вновь подогрет твердые кристаллы расплавились, но их контуры остались видимыми, образовав поверхностные дисинклинации на предметном и покровном стеклах (вернее, на поверхностях образца, которые примыкают к стеклам). [c.34]

НОГО удлинения, разделенных четырьмя положениями погасания, которые происходят тогда, когда оптические оси совпадают с осью микроскопа. Для моноклинных и триклинных кристаллов удлинение считают соответственно положительным или отрицательным, в зависимости от того, какое направление ближе к нему,— направление более высокого или более низкого показателя преломления если направление удлинения ближе к оси У, то кристаллы обладают положительныл или отрицательным удлинением в зависимости от их поворота. [c.268]

Если иметь в виду, что направление колебания необыкновенного луча лежит в плоскости оптической оси, то легко понять причину образования интерференционной фигуры для пластинки исландского шпата с данной ориентировкой. Направления колебаний леобыкновенных лучей совпадают с радиусами поля зрения, а направление распространения этих лучей через кристалл определяется местом их выхода на круглой интерференционной фигуре. Центр интерференционной фигуры является темным потому, что в это место падают лучи, проходящие через кристалл вдоль оптической оси. Все радиусы фигуры, направления которых точно или приблизительно совпадают с плоскостями колебания поляризатора и анализатора, будут казаться темными, так как вдоль этих направлений кристалл находится в положении погасания. Если для наблюдения применяется монохроматический свет, то темные концентрические кольца образуются для тех направлений луча, где разность фаз равна целому числу волн (см. стр. 250). Диаметры 1, 2, 3-го... колец относятся между собой приблизительно как 1 1/ 2 3. .. В белом свете кольца представляют собой интерференционные спектры, порядок которых постепенно повышается. [c.269]

Знак двуосного кристалла определяется нри помощи компенсаторов, например слюдяной пластинки в четверть волны , гипсовой пластинки красной первого порядка , кварцевого клина или компенсатора Берека. По первому методу кристалл, дающий в этом случае коноскопическую фигуру разреза, перпендикулярного к острой биссектрисе, поворачивают в положение погасания, а затем вставляют между объективом и анализатором пластинку слюды в четверть волны , для которой известны направления медленного и быстрого колебаний. При введении компенсатора мелатопы и изогиры светлеют, а по обеим сторонам фигуры образуются два темных [c.276]

Подбор иммерсионной жидкости. Для этого способа необходимо иметь набор жидкостей, показатели преломления которых меняются от 1,360 до 1,780 с интервалом примерно 0,005. Быстрейший способ работы с таким набором состоит в том, что для начала выбирают жидкость с ияй1,55 и каплей такой жидкости смачивают кристаллы, помещенные между покровным и предметным теклами. Для того чтобы убедиться в том, что определяются именно главные показатели преломления, следует изучить иптер-ференционные фигуры кристаллов. Далее, исследуя кристалл при центральном или косом освещении, находят положения погасания и в этот момент отмечают, какой показатель преломления больше показатель преломления кристалла иди показатель преломления [c.282]

Мы уже виде.1и (сгр. 248), что поляризованный свет, проходящий через кристалл, не находящийся в положении погасания, разлагается на два луча, плоскости колебания которых взаимно нерпендикулярны. Эти лучи обладают различной скоростью рас- [c.292]

Монохроматор. Для определения дисперсии двупреломления кристаллов с клиновидным краем можно использовать любой небольшой монохроматор. Микроскоп осве1цают светом из выходной щели монохроматора. Подходящий по форме кристалл, оптическая ориентировка которого предварительно была определена коноскопическим наблюдением в белом свете, помещают в центре поля и приводят в положение 45°. Свет из монохроматора направляют на кристалл таким образом, чтобы осветить клиновидный край, а также и толстую пластинку кристалла, которая проектируется при этом на крест нитей. Барабан, регулирующий длину волны света, устанавливают сначала на крайний красный конец спектра, а затем медленно вращают в обратном направлении, пока часть кристалла у креста нитей не будет в положении погасания. При этом отмечают порядок полосы разности хода п и длину волны Далее уменьшают длину волны света, пока кристалл вновь не будет в положении погасания, и отмечают длину волны для п 1)-й полосы разности хода. Эту операцию повторяют по всей длине спектра. Расчет дисперсии и ее графическое изображение проводятся тем же путем, который был описан выше. Метод линзы может быть применен для определения значения преломления для линии натрия 589 тр. или ртути 546 пщ, чтобы по значению дисперсии двупреломления определить величину двупреломления при различных длинах волн. [c.298]

Фшуры поглощения в сечениях, перпендикулярных к оптической оси. Поглощение света, проходящего по оптической оси двуоеного кристалла, зависит от плоскости его колебания. Плоскости колебания в таком сечении лежат в плоскости оптических осей (плоскость XZ) и перпендикулярно к пей (ось Г). Назовем соответствующие показатели поглощения и Если сечение рассматривается коноскопически в монохроматическом свете, колеблющемся в плоскости оптических осей, то при в этой плоскости наблюдается сплошная ветвь. Если же то ветвь перпендикулярна к этой плоскости и перекрывается светлым пятном на оптической оси. Если сечение рассматривается в свете, колеблющемся перпендикулярно к плоскости оптических осей, то сплошная ветвь наблюдается в плоскости оптических осей при а перпендикулярная ветвь, перекрываемая светлым пятном на оси, видна при Картины, видимые в белом свете, окрашены окраска различна для обоих положений погасания. [c.306]

Если кристалл не моноклинный и не триклинный, то при вращении предметного столика он проходит за один полный оборот через четыре положения погасания. Угол между двумя соседними положениями погасания составляет 90°. Прн этом исследуемая поверхность не должна обладать заметной дисперсией направлений колебаний, так как такая дисперсия вместо погасания вызывает яркую, часто характерную окраску. Изображение имеет максима.льную яркость в четырех диагональных положениях. [c.311]

Установка на столике и нанесение на проекцию оптической инди-катрнсы. Если совместить с осью I какую-либо ось индикатрисы ио или Иа, то в нулевом положении столика , т. е. тогда, когда ось I расположена параллельно горизонтальной нити микроскопа, плоскость симметрии индикатрисы, перпендикулярная к установленной оси, автоматически установится параллельно вертикальной нити. Иначе говоря, наступит погасание, и вращение по оси I не будет нарушать темноту. Находится это положение опытным путем, а именно вращением по оси N испытуемое зерно приводится в положение погасания, затем препарат наклоняется на возможно больший угол с осью I. В общем случае у двуоеного кристалла при этом наступит некоторое просветление тогда, вращая препарат по оси Н, добиваются возвращения потемнения. Новый поворот осью I до отказа в противоположную сторону вновь выводит зерно из погасания на этот раз оно гасится поворотом оси N. Обычно этого бывает недостаточно и требуется еще несколько уравниваний попеременно осями Л п N с постоянной проверкой поворотом вокруг оси I. При некотором навыке такая установка производится в течение 5—10 мин. Когда при вращении столика по оси I установка на темноту не нарушается, плоскость симметрии индикатрисы можно считать установленной. Положение ее фиксируется, для чего записывают отсчеты по нониусу круга п (вращение по оси 2 ) и угол наклона по оси Н (отсчитывается по боковой поднимающейся дужке). Важно указать также, в какую сторону, вправо или влево, произведен наклон столика. [c.338]

После нанесения положения осей (и плоскостей) индикатрисы следует приступить к определению их напменовання. Наиболее легко определяется плоскость симметрии индикатрисы, перпендикулярная к оси Пр. В ней лежат оси у и г, а также и оптические оси последние легко могут быть узнаны по тому, что при прохождении света вдоль оптической оси темнота сохраняется при вс х поворотах столика. Опыт проводится следующим образом. Установим на федоровском столике, пользуясь своими записями, ту плоскость индикатрисы, наименование которой следует определить, и, не нарушая его положения, повернем столик микроскопа (вместе со столиком Федорова) на 45° в ту или другую сторону. Криста.дл при этом перейдет из положения погасания в положение максимального освещения. Если теперь вращать столик Федорова вокруг оси I, то затемнение может произойти только тогда, когда параллельно направлению луча станет оптическая ось. Проверить ее можно, вращая столик микроскопа при повороте на 360° полученная темнота ие должна нарушаться. Если такая темнота найдена, то эта плоскость является плоскостью оптических осей, а перпендикуляр к ней, совпадающий с осью I федоровского столика,— осью и . [c.339]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология