Изогиры

У кристаллической пластинки в положении 45° изогиры представляют [c.275]

По методу Мишель-Леви, видоизмененному Райтом [105], 2Е можно измерить даже в тех случаях, когда у коноскопической фигуры, перпендикулярной к острой биссектрисе, оптические оси не выходят в поле зрения микроскопа. Согласно этому методу, на интерференционную фигуру накладывают изображение окружности. Этого можно достигнуть, если в фокальной плоскости окуляра, или в сопряженном ему фокусе задней линзы объектива, или на верхней ирисовой диафрагме петрографического выводного конденсора поместить стеклянную пластинку с нанесенной окружностью (или концентрическими кругами). Кристалл с известным значением 2Е помещают в положение погасания, а затем вращают столик микроскопа до тех пор, пока изогиры не будут касаться окружности, и отмечают угол поворота столика. Константа С для данной микроскопической системы дается выражением [c.300]

В том случае, когда на интерференционной фигуре видна только одна оптическая ось, то 2V можно грубо определить по изгибу изогиры. Рант [76] вычислил форму изогиры для коноскопических фигур, перпендикулярных к оптической оси, при = 1,6 и 2F=-15, 80, 45, 60, 75 и 90°. [c.301]

Картины интерференции, наблюдаемые при исследовании кристаллов в схо-дяш емся поляризованном свете, называются коноскопическими фигурами. Коноскопические фигуры состоят из изо-гир и изохром. Изогирами называются темные полосы, все точки которых соответствуют тем направлениям в кристалле, по которым распространяются лучи с плоскостями колебаний, параллельными плоскостям поляризации скреш енных николей. Изохромами-ваяы-ваются полосы различных интерференционных цветов, каждая из которых соответствует тем направлениям в крис- [c.243]

Коноскоцическая картина пластинки одноосного кристалла (тригонального, тетрагонального или гексагонального), вырезанной точно перпендикулярно оптической оси, нв изменяется и не перемещается в поле зрения при вращении пластинки. Черный крест изогир остается в центре поля зрения. Если же наблюдать пластинку, вырезанную под углом к оптической оси, то крест изогир кажется смещенным, а при вращении пластинки он описывает круг около центра поля зрения (рис. 214). [c.244]

Коноскопическая картина двуосного кристалла, вырезанного перпендикулярно острой биссектрисе, состоит из цветных изохром типа овалов и двух черных изогир в виде гипербол в центре поля зрения изохромы образуют фигуры типа восьмерок (рис. 215 и цветной рис. XIII). При повороте столика микроскопа на 45° изогиры соединяются в темный крест, одна ветвь которого проходит по плоскости оптических осей, а другая ей перпендикулярна (рис. 216 и цветной рис. XIV). [c.244]

Знак двуосного кристалла определяется нри помощи компенсаторов, например слюдяной пластинки в четверть волны , гипсовой пластинки красной первого порядка , кварцевого клина или компенсатора Берека. По первому методу кристалл, дающий в этом случае коноскопическую фигуру разреза, перпендикулярного к острой биссектрисе, поворачивают в положение погасания, а затем вставляют между объективом и анализатором пластинку слюды в четверть волны , для которой известны направления медленного и быстрого колебаний. При введении компенсатора мелатопы и изогиры светлеют, а по обеим сторонам фигуры образуются два темных [c.276]

Если для определения знака кристалла применяется кварцевый клин или компенсатор Берека (описан на стр. 294), то, как правило, кристалл следует поместить в положение 45° так, чтобы плоскость оптических осей совпала с направлением медленного колебания клина или компенсатора. В этом случае, вставив клин или повернув компенсатор Берека в ту или иную сторону от его нормального положения (30°), можно заметить, что изогиры перемещаются по направлению X. Отсюда следует, что кристалл является положительным, когда изогира перемещается в направлении вогнутой стороны, и наоборот, кристалл является отрицательным, если движение происходит в направлении выпуклой стороны. Этот метод применим также и для фигур с одной изогирой. При исследовании этим способом такого разреза, который без всякого сомнения является перпендикулярным к тупой биссектрисе, невидимая в поле зрения выпуклая сторона изогир обращена к центру фигуры. При вдвигании клина иди при вращении компенсатора Берека у отрицательных кристаллов цветные каемки будут перемещаться вдоль плоскости оптических осей по направлению к центру фигуры и, наоборот, от центра по направлению к оптическим осям, если кристалл является положительным . [c.277]

Выбор компенсатора зависит главным образом от разности хода, возникающей в данном препарате. Если разность хода во всем поле зрения относительно мала (все поле зрения окрашено в серые или желтые тона), то наиболее удобно пользоваться слюдяной пластинкой. Если в поле зрения видны 1—2 цветных кольца, то наиболее четкие результаты дает применение гипсовой пластинки. И, наконец, если в поле зрения видно много цветных колец (полос равной разности хода), то тогда окраска выпуклой и вогнутой сторон изогир от гипсовой пластинки будет нечеткой (окрашенные участки будут невелики и близки к мелатопам) и тогда следует пользоваться кварцевым клином или компенсатором Берека. Прим. ред.) [c.277]

Коноскопические фигуры плеохроичных двуосных кристаллов в монохроматическом свете в некоторых отношениях отличаются от коноскопи-ческих интерференционных фигур прозрачных кристаллов. Прн тех длинах волн, для которых можно пренебречь поглощением, коноскопические интерференционные фигуры совершенно обычны, в то время как при умеренном пог.тощении изогиры пересекаются на оптической оси светлыми пятнами, если направления колебаний света в кристалле не совпадают с плоскостями колебаний поляризатора и анализатора. Пятна на оптической оси наиболее светлы в том случае, если кристалл находится в диагональном положении, когда на лемнискатах около оптической оси, в точках пересечения их е плоскостью оптических осей XZ), также имеются сравнительно светлые пятна. У толстых пластинок кристаллов с сильным поглощением в какой-нибудь области спектра светлые пятна обычно невидимы такие пластинки дают обычную интерференционную фигуру в проходящем свете. Таким образом, коноскопичоекие интерференционные фигуры поглощающих кристаллов в значительной степени зависят от их тол- [c.307]

Дисперсия угла оптических осей, вызывающая дисперсию изогир, не влияет на появление полос однообразной окраски, наблюдающихся в коноскопических фигурах поглощения вдоль плоскостей 2, Х2 и ХГ для колебаний X, -а. 2. Однако дисперсия главных направлений колебаний, которая может иметь место у моноклинных и триклинных кристаллов, приводит к тому, что спектр поглощения кристалла становится функцией направления колебания. Максимум поглощения может непрерывно меняться с изменением направления колебания. При этом, конечно, не будут наблюдаться три главных спектра поглощения. [c.307]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология