Импульсы фиктивные

Следовательно, хотя внутри зоны горения источники массы и импульса могут фактически отсутствовать, их приходится вводить для фиктивной поверхности разрыва 2, чтобы сохранить существенные свойства этой зоны. Характер этих фиктивных источников /х, /2 и /3 однозначно определяется формулами (15.8), т. е. реальным процессом внутри объема зоны горения V. [c.125]

Таким образом, заменяя реальную зону горения о поверхностью сильного разрыва 2, следует приписать последней ту же величину безразмерного возмущения внешнего теплоподвода Q, которая свойственна зоне а Р полагаем пренебрежимо малым) и, кроме того, считать, что па поверхности 2 расположены фиктивные источники массы, импульса и энергии с безразмерными интенсивностями [c.127]

При получении формул вида (11.17), (11.18) и (11.19) из равенств (18.6) следует помнить, что формально введенные источники массы и импульса являются фиктивными. Эти фиктивные источники, как уже указывалось выше, при установившихся колебаниях в среднем (за цикл) имеют расход, равный нулю, и, естественно, не могут подводить энергии извне. Аналитически это выражается условиями [c.146]

Для свободных турбулентных струй (см. [6]) возможен переход в фиктивное пространство, в котором процессы переноса вещества, тепла и импульса описываются уравнениями типа нестационарной теплопроводности [c.124]

Полезно иметь выключатель неносредственно на самом счетчике Г.—М. с тем, чтобы источник высокого напряжения можно было легко отъединить от счетчика и тем самым проверить наличие вышеупомянутых фиктивных импульсов. [c.175]

При обсуждении импульсных методов удобно относить движение вектора намагниченности в снсте.ме координат, вращающейся относительно Яо в наиравлении ирецессирующих ядерных моментов. Такая система координат удобна для объяснения поведения вектора намагниченности при облучении системы ядерных сПинов коротким радиочастотным импульсом, магнитный вектор которого перпендикулярен вектору Яо и вращается с частотой м (рад/с). Во вращающейся системе координат вектор намагниченности ядерных спинов прецессирует вокруг некоторого фиктивного поля Яф, обусловленного вращением. При резонансе Я( , компенсирует поле Яо-Вектор намагниченности М взаимодействует только с Я,, лежащим в плоскости ху (рис. 91). Такое взаи.модействие приводит к тому, что вектор намагниченности М в ходе прецессии повернется за время облучения t иа угол, равный [c.257]

Таким образом, зону горения малой протяженности, со сколь угодно сложным процессом внутри нее, всегда можно заменить неподвижно11 поверхностью сильного разрыва 2 прп условии, что на этой поверхностп будут расположены фиктивные источники массы, импульса и энергии нужной интенсивности. Легко видеть, что при этом будут охвачены все возможные виды колебаний в трубе. Действительно, задавая произвольным образом значения у, /) и 5 по обе стороны 2, можно, как это видно из системы [c.125]

Слагаемое 2M J в уравнении (15.7) дает фиктивный источник энергии (подобно тому как J- я J — фиктивные источники массы и импульса), который вводится лишь для того, чтобы сохранить существенные свойства протяженной зоны горения после сведёния ее к поверхности разрыва 2. При этом следует иметь в виду, что, в оуличие от , энергия, связанная с фиктивной составляющей /д, может иметь не только тепловую, но и механическую или химическую форму, что следует, в частности, из выражения для /з (15.8). [c.126]

Если скорость реакции обращается в нуль точно при х = О, а при а О сразу становится положительной, то мы имеем случай, лежащий на границе между возможностью и невозможностью стационарного режима. При этом в исходной смеси реакция идтг не может, но достаточно бесконечно малого поджигающего импульса, чтобы возбудить ее. Поскольку введение бесконечно малого импульса не нарушает справедливости уравнения, мы можем представить себе явление фиктивного распространения пламени , заключающееся в равномерном искусственном перемещении такого бесконечно слабого источника зажигания с произвольной скоростью, превышающей нормальную скорость распространения пламени. Уравнение распространения пламени этим наруше но не будет, и такой процесс формально удовлетворяет как уравнению, так и граничным условиям. [c.362]

Еще один остроумный способ исключения эффектов неоднородности Но называется методом принудительной нестационарной прёцессии [65]. В нем 90°-ный импульс с Hi, как обычно, направленным вдоль оси х, поворачивает М до оси у. Сразу по окончании импульса фаза ВЧ изменяется на 90°, так что Hi теперь направлено также вдоль оси у. Поскольку Hi и М параллельны, крутящий момент на М не действует (разд. 1.2), и намагниченность М остается направленной вдоль оси у. В отсутствие Hi М спадала бы, как мы знаем, как вследствие Та-процессов, так и из-за неоднородности АНо- Второй процесс можно рассматривать как обусловленный прецессией М вокруг эффективного поля Heff. Фиктивное поле w/7 вращающейся системы в точности компенсирует Но, однако на ядра, находящиеся в частях образца, испытывающих действие слегка отли- [c.137]

Иногда приборы регистрируют фиктивные импульсы, и здесь можно упомянуть о двух возможных причинах этого явления. Из-за неисправной изоляции в приборе могут происходить разряды, часто периодические, которые можно слышать в громкоговоритель в виде щелчков. Эти разряды тоже регистрируются прибором как импульсы. Иногда онн появляются только при высокой атмосферной влажности и исчезают, когда аппаратура нагреется от работы. Электрические наводки (индукция) могут приходить и извне, через сеть переменного тока, даже в том случае, когда, как это обычно бывает, пересчетные и гасящие приборы электрически заэкранированы. Наводки вызывают случахшые имнульсы и.ли каскад импульсов в регистрирующем приборе. Этот вид помех обычно удается устранить, применяя изолирующий трансформатор между сетью переменного тока и прибором, причем трансформатор экранирз ется и его экран заземляется. Обычные радио-фильтры против помех здесь редко приносят пользу. [c.175]

Рассмотрим первоначально предельные режимы течепия без учета объема, занимаемого частицами. В равновесном течении (81,5 = 0) скорости и температуры газа и частиц равны и, как во всех равновесных течениях, реализуется максимальный импульс. Путем простых преобразований, вводя газовую постоянную, плотность, удельную теплоемкость и показатель адиабаты некоторого фиктивного газа по формулам [c.295]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология