Момент ядерный

Магнитные свойства зависят от собственных магнитных моментов ядерных нуклонов и электронов. Так как магнитные моменты протонов и нейтронов меньше магнитного момента электрона примерно в тысячу раз, то магнитные моменты атомов в основном определяются суммарным моментом электронов в атоме. Если моменты всех электронов в атоме взаимно компенсируются друг с другом, т. е. если суммарный момент будет равен нулю, то атом (или молекула) будет диамагнетиком, а если он отличен от нуля, то парамагнетиком. [c.101]

Магнитные свойства веществ определяются магнитными свойствами ионов, атомов и молекул. В свою очередь, магнитные свойства атомов зависят от собственных магнитных моментов ядерных нуклонов и электронов. Магнитные моменты протонов и нейтронов пример- [c.114]

Здесь ядерный момент взаимодействует не только со спиновым моментом (что рассмотрено ранее), но и с орбитальным моментом. Ядерное взаимодействие со спиновым моментом характеризуется тензором с нулевым следом, но след тензора взаимодействия с орбитальным моментом отличается от нуля. Поэтому для спектров ЯМР в растворе наблюдается псевдоконтактный вклад. [c.225]

Если ядро с квадрупольным электрическим моментом (ядерный спин 7 1 см. разд. 7.2 и рис. 7.1) находится в неоднородном электрическом поле, являющемся следствием асимметрии электронного распределения, то может возникнуть градиент электрического поля (см. ниже). Квадрупольное ядро будет взаимодействовать с этим градиентом электрического поля в различной степени в зависимости от различных возможных ориентаций эллиптического квадрупольного ядра. Поскольку квадрупольный момент возникает в результате несимметричного распределения электрического заряда в ядре, нас будет больше интересовать электрический квадрупольный момент, нежели магнитный момент. Число разрешенных ядерных ориентаций определяется ядерным магнитным квантовым числом т, которое принимает значения от -(- / до — 1 (всего 27 -Ь 1). Низший по энергии уровень квадруполя соответствует ориентации, для которой наибольшая величина положительного ядерного заряда располагается ближе всего к наибольшей плотности отрицательного заряда в электронном окружении. Разности энергий различных ориентаций не очень велики, и при комнатной температуре в группе молекул существует распределение ориентаций. Если электронное окружение ядра является сферическим (как в С1 ), то все ядерные ориентации эквивалентны и соответствующие энергетические состояния квадруполя вырождены. Если сферическим является ядро (/ = О или 1/2), то энергетических состояний квадруполя не существует. В спектроскопии ЯКР мы изучаем разности энергий невырожденных ядерных ориентаций. Эти разности энергии обычно соответствуют радиочастотному диапазону спектра, т.е. от 0,1 до 700 МГц. [c.260]

В течение многих лет массовым источником радиоактивного зафязнения биосферы были регулярные испьггания ядерного оружия в разных регионах земного шара. Только за период с 1945 по 1980 гг. проведено свыше 1200 атомных взрывов, из которых около половины — в атмосфере. В момент ядерного взрыва все радиоактивные продукты находятся в атомном состоянии. По мере охлаждения облака взрыва тугоплавкие материалы оболочки бомбы конденсируются и во взвешенном состоянии переносятся на офомные расстояния (табл. 7). [c.33]

Уровни сверхтонкой структуры обусловлены наличием собственных моментов (ядерных спинов) у атомных ядер (табл. 14.3). Разности энергий этих уровней очень малы, составляя от десятимиллионных до стотысячных долей электрон-вольта (от тысячных до десятых долей обратного сантиметра). Переходы между такими уровнями лежат в основе группы радиоспектроскопических (спин-резонансных) методов анализа спектроскопии электронного парамагнитного резонанса (ЭПР), ядерного магнитного резонанса (ЯМР), ядер-ного квадрупольного резонанса (ЯКР) и др. [c.335]

Выделение например при разряде Нз в газоразрядных лампах. Магнитный момент (ядерный магнетон) составляет 2,793 Хяд, где Цяд = 5,0493-эрг-Гс (см. ФХ 1.3.6). [c.393]

Если на образец, содержащий протоны и расположенный в магнитном поле Но, подействовать радиочастотой о, то будет наблюдаться резонансное поглощение электромагнитной энергии. Это положение, зафиксированное радиоаппаратурой, и будет свидетельствовать о наступлении момента ядерного магнитного резонанса. [c.65]

Совершенно такой же принцип получения спектров ядерного резонанса. Ядра атомов некоторых элементов, например водорода и фтора, имеют собственный магнитный момент — ядерный спин. Поэтому, помещая вещества, в состав которых входит фтор или водород, во внешнее магнитное поле, можно получать спектры ядерного резонанса. Так как величина ядерного спина в несколько раз меньше, чем электронного, то при той же самой напряженности внешнего магнитного поля ядерный резонанс наблюдается при значительно более низкой частоте радиоволн, чем электронный. [c.382]

Из физических методов определения строения органических соединений используются спектроскопия (видимая, ультрафиолетовая, инфракрасная и комбинационного рассеяния), масс-спектро-метрия, определение дипольных моментов, ядерный магнитный резонанс и др. Описание всех этих методов можно найти в специальных руководствах и в учебниках по физике и физической химии. [c.21]

Аддитивными мольными свойствами обладают только магнитная восприимчивость и второй момент ядерного магнитного резонанса. [c.222]

Прежде всего рассмотрим задачу определения конформаций мономерных единиц типичных макромолекул. Она, очевидно, тесно связана с общей проблемой внутреннего вращения в молекулах, всегда в той или иной степени заторможенного. На это прежде всего указывает тот факт, что значения соответствующих вкладов в теплоемкость молекул, содержащих единичные связи С—С, лежат между значениями, характерными для вращательного и колебательного движений. Заторможенность внутреннего вращения, приводящая к зависимости вероятности различных состояний молекул от температуры, подтверждается также температурной зависимостью разли шых физических свойств таких молекул (теплоемкость, дипольный момент, ядерное магнитное резонансное поглощение, интенсивности спектральных линий и т. д.), определяе мых взаимным расположением атомных групп, присоединенных к связи С—С. Соответствующие экспериментальные данные приведены в обзорах [c.47]

Магнитные свойства веществ определяются магнитными свойствамп ионов, атомов и молекул. В свою очередь, магнитные свойства атомоз зависят от собственных магнитных моментов ядерных нуклонов и электронов. Магнитные моменты протонов и нейтронов примерно в тысячу раз меньше соответствующих моментов электронов. Поэтому магнитные моменты атомов определяются, главным образом, суммарным моментом электронов в атоме. [c.84]

Величина этой энергии (А ) и соответствующая ей частота поглощенного излучения зависят от магнитных свойств ядра (ц/ — магнитный ядерный момент, / — ядерный спин). пропорциональна внешнему магнитному полю Яо [c.142]

Из условия четности числа полюсов мультиполя [3] следует, что дипольный момент ядра равен нулю, откуда Vd = 0. Vq представляет взаимодействие квадрупольного момента ядерного заряда р(") с градиентом электрического поля в области ядра, определяемым выражением [c.204]

У ядер С / = 7г для значения квантового числа углового момента ядерного спина Ш/, равные + /2 или — /2, соответствуют двум возможным ориентациям вектора магнитного момента ядра во внешнем магнитном поле. Значение -Ь /г отвечает ориентации вектора в направлении магнитного поля, а значение —7г — ориентации в противоположном направлении. Квантовое число /П имеет значения I, (1—1),. .., (—/-И), —/. При /=1 гп1 составляет Ч-1, О и —1, что соответствует ориентациям вектора момента параллельно, перпендикулярно и антипараллельно полю. В отсутствие магнитного поля все ориентации ядерного магнитного момента вырождены, но при наложении поля вырождение снимается. Для ядер с / = /2 состояние с т = -Ь /г оказывается низшим по энергии, а состояние с т1= — /2 — высшим по [c.263]

Магнитный момент , ядерные магнетоны........ [c.115]

Магнитный момент, ядерный магнетон [c.27]

Как мы увидим ниже, М релаксирует вследствие взаимодействия с микроскопическими магнитными моментами ядерных спинов. При перемещении молекул в пространстве относительно друг друга спины входящих в них ядер, естественно, движутся вместе с молекулами движение ядерных магнитных моментов создает флуктуирующее магнитное поле. Эти микроскопические флуктуирующие поля, которые мы обозначим Н, обладают свойствами, во многих отношениях сходными со свойствами поля Н1, генерируемого с помощью передатчика ЯМР-спектрометр а. [c.79]

Строение непредельных нитросоединений исследовалось различными физическими и физико-химическими методами рентгеноструктурного анализа, дипольных моментов, ядерного магнитного резонанса, электронного парамагнитного резонанса, рефрактометрии, инфракрасной и ультрафиолетовой спектроскопии, спектров комбинационного рассеяния света, полярографии. [c.187]

Ядерные магнитные моменты. Ядерный магнитный резонанс наблюдают в соединениях,. молекулы которых имеют ядра, обладающие спином. К таким ядрам относятся протон, ядра обычных изотопов азота и фтора ( , Р), изотопов углерода С, кислорода Ю и др. В основе метода ЯМР лежит резонансное поглощение электромагнитных волн магнитными ядрами в постоянном магнитном поле. Согласно принципам квантовой механики значение моментов количества движения ядер определяется выражением [c.264]

Изотопы В и В встречаются в природе в соотнощении 18,83 и 81,17% соответственно. Оба изотопа имеют отличный от нуля спин ядра и ядерные квадрупольные моменты. Ядерный квадрупольный момент возникает в тех случаях, когда распределение ядерного заряда имеет эллипсоидальную, а не сферическую симметрию. При исследованиях ядерного магнитного резонанса соединений бора используется наличие у его ядер ядерных спинов и квадрупольных моментов. Изотоп В был важным источником нейтронов в первых исследованиях ядерной химии по реакции В (а, п) [c.248]

Единственным изотопом фтора, существующим в природе, является Р Этот изотоп имеет ядерный спин, равный и ядерный магнитный момент л = 2,6273 ядерных магнетона, приводящий к частоте ядерного магнитного резонанса v = 60 Мгц в магнитном поле напряженностью 15 Кгс. Это весьма сходно с поведением протона, у которого s = /2, jx = 2,79270 ядерных магнетона и v = = 60 Мгц при напряженности поля около 14 Кгс. Поэтому по важности за протонным магнитным резонансом идет использование ЯМР F для получения сведений о строении и скоростях реакций соединений фтора (см. стр. 168—170). Природные изотопы хлора — С1 (75,4 ат.%) и СР (24,6 ат.%). Оба изотопа имеют ядерные спины, но их спектры ЯМР используются сравнительно мало, хотя тот факт, что оба эти изотопа имеют ядерные квадрупольные моменты (ядерный квадрупольный момент фтора F равен нулю), служит для получения данных о распределении зарядов в молекулах. Так, например, величина ядерного квадрупольного взаимодействия в I I интерпретирована как указание на большой вклад структуры I+ 1 . Бром встречается в природе в виде Вг (49,4 ат.%) и Br i (50,6 ат.%), а иод на 100% состоит из [c.321]

Однако возникает еще один вопрос, связанный с тем, что при взрывах в Японии у людей не было никакой возможности укрыться от действующего светового импульса. Жертвы ядерной атаки получили "пр(>фильные" ожоги Гласстон и Доулан приводят случай с человеком, который во время взрыва находился у окна и писал у него тяжело поражены были только руки. Иначе говоря, поражениям подверглись лишь те участки кожи, которые в момент ядерного взрыва были обращены к его центру. [c.191]

Наиболее близко расположенные уровни энергии атомов и молекул связаны с наличием у атомных ядер собственных моментов (ядерных спинов) Д для этих уровней от 10 до 10 эВ. Соответствующие переходы непосредственно изучают радиоспектроскопическими методами (ЯМР и ЯКР)- В f-peзoнaн нoй, видимой и УФ-областях наличие этих уровней должно приводить к очень малому расщеплению спектральных линий — сверхтонкой структуре. Расщепление линий, обусловленное моментами ядер, наблюдается и в микроволновой области спектра. [c.217]

Другим следствием Г-конверсии в радикальных парах в результате передачи электронного спинового момента ядерным спинам является поляризация последних. Синхронный переворот электронных и ядерных спинов при обмене энергией способствует аномальной заселенности даерных зеемановских уровней. Это проявляется либо в эмиссии радиоизлучения в случае избыточной заселенности верхних уровней (отрицательная поляризация), либо в дополнительном поглощении радиоизлучения (положительная поляризация). Эффекты химической поляризации ядер отчетливо проявляются в ЯМР. Они являются причиной радиочастотной генерации, зарегистрированной недавно в реакциях фотопереноса электрона с порфи-рина на хинон (АЛ.Бучаченко, ВЛ.Бердинский). [c.485]

Протоны, как и электроны, обладают половиной кванта спинового углового момента и поэтому имеют магнитный момент, ассоциированный со спином и равный ( /2)0/2 + 1) /2" е/2/ПрС (см. стр. 48). В то время как для электрона равно —2,00023 (знак минус указывает на то, что магнитный момент направлен в сторону, противоположную направлению спинового момента), значение g для протона составляет -Ь5,585. Величина ек1АпгПрС называется ядерным магнетоном, и, поскольку протоны приблизительно в 2000 раз тяжелее электронов, ядерный магнетон примерно в 2000 раз меньше магнетона Бора. Поведение ядерных магнитных моментов во внешнем магнитном поле совершенно аналогично поведению электронных спиновых моментов (стр. 49), причем точно также можно определить и ядер ную парамагнитную восприимчивость. Поскольку в выражение для восприимчивости входит квадрат магнитного момента, ядерные парамагнитные восприимчивости более чем в миллион раз меньше обычных парамагнитных восприимчивостей, и поэтохму их не удается измерить с помощью обычных методов. [c.343]

Облучение производят различными ядерными частицами (ней-тронам и, протонами, дейтонами, а-частицами) и жесткими у-лучами. Получающиеся в результате облучения ядра находятся в возбужденных состояниях я за время 10 — сек переходят в основное состояние, которое может быть как стабильным, так и радиоактивным. В активационном анализе используется как излучение возбужденных ядер, испускаемое в момент ядерной реакции, так и излучение продуктов ядер Ной реакции. Первый метод применяется как зкспресс-метод при определении макроколичеств элемента, тогда как для идентификации и количественного определения используется второй метод. [c.270]

Решение ряда принципиальных теоретических проблем органической химии связано с исследованием строения и свойств ароматических соединений. Здесь в первую очередь следует выделить проблему строения бензола. Всестороннему исследованию связи между строением и свойствами ароматических соединений способствовало широкое применение методов физико-химического эксперимента электронной спектроскопии в видимой и в ультрафиолетовой области, потенциометрического титрования, дейтерийобмена, рентгено-и электронографии, дипольных моментов, ядерного магнитного и электронного парамагнитного резонанса и др. [c.407]

При помощи счетных устройств регистрируются уровни Р-и у излучения в смеси продуктов деления, присутствующих в собранных пробах. В связи с этим необходимо учитывать изотопный состав р- и у-излучателей в каждом исследуемом образце. Число изотопов, обусловливающих почти все излучение смеси продуктов деления, зависит от времени, прошедшего с момента ядерного взрыва. В табл. 1 показана динамика изменения изотопного состава, дающего основное р-излучеппе, в зависимости от времени, прошедшего с модгепта деления и и Рп , под действием медленных нейтронов [41—43]. [c.19]

S S J К m a, 1 o =S Э г o < в i p u O n o u я s 0> a s X es X g. ggg Orno К ав >4 ea tt к в и Магнитный момент, ядерные магнетоны Ф О И (Я (Щ - 1 SSs 3 X 4 ъ о С. Г 1 512 ес о. ХйО- Отношенне квадруполь- ных моментов [c.8]

Магнитные свойства веществ определяются магнитными свойствами ионов, атомов и молекул. В овою очередь магаитные свойства атомов определяются собственными магнитными моментами ядерных нуклонов и электронов. [c.61]

Правила отбора для изменения углового момента. В двухатомных молекулах и линейных многоатомных молекулах Фд можно записать в виде собственной функции электронного орбитального углового момента относительно оси молекулы. Можно вывести правила отбора, определяющие изменения этой компоненты углового момента, а также углового момента ядерного остова, связанного с Фвращ- В зависимости от характера взаимодействия этих двух типов вращения друг с другом и со спином электронов мы можем получить разные альтернативные ряды правил отбора. В принципе основа этих правил отбора близка к основе правил отбора для различных типов связи в случае атомов, но возможность вращения молекулы как целого сильно усложняет дело из-за большого числа разных типов связи. Более подробно этот вопрос рассмотрен в книге Герцберга [9]. [c.503]

Спектры атомов. При сообш ении атому энергии изменяется по крайней мере одно квантовое число. Появляющиеся при этом сигналы относятся к видимой (800—200 нм) и рентгеновской (1 —10 А) областям спектра. В рентгеновской области спектра для аналитических целей используют сигналы, связанные с изменением главного квантового числа п. Интересные для аналитиков оптические спектры связаны в основном с изменением побочного квантового числа I (наряду с изменением п или т ). Ввиду большего разнообразия переходов оптические спектры имеют значительно большее число линий, чем рентгеновские. Если вырождение спинового момента электрона снимается внешним магнитным полем, то становятся возможными энергетические переходы с изменением /п , дающие сигналы в микроволновой области (10 —10 Гц). Эти сигналы образуют спектр электронного парамагнитного резонанса (ЭПР). Атомное ядро подобно электрону может обладать собственным вращательным моментом, ядерным спином. Воздействие внешнего магнитного поля также снимает его вырождение, что делает возможным энергетические переходы в области радиочастот (10 —10 Гц). Получающиеся при этом спектры называют спектрами ядерного магнитного резонанса (ЯМР). Оба метода, ЭПР и ЯМР, относят к резонансной магнитной спектроскопии [c.177]

Конформацпонный анализ, базирующийся на современных физических методах исследования (дипольные моменты, ядерный протонный резонанс и др.), успешно примененный казанской лабораторией Б. А. Арбузова к изучению тонкостей строения молекул терпенов, несомненно, принесет еще много плодов структурной химии в различных областях органических соединений. [c.77]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология