Фру термохалинная

Термохалинные неустойчивости при испарении воды [c.10]

В данной главе рассмотрены термохалинные неустойчивости при испарении воды, открытые автором в 1990-х годах. Эти неустойчивости определяют, в частности, нелинейные механизмы возникновения эффектов бистабильности в процессах климатологии и гидрологии. Установлена функциональная зависимость скорости испарения от глубины и солености мелководного (до 30 м) водоема, приводящая к дестабилизирующему влиянию этих параметров на его уровенный режим. [c.10]

Математически термохалинный механизм неустойчивости залива можно проиллюстрировать следующим образом. [c.48]

Следствием термохалинной неустойчивости режима испарения залива является прогрессирующее увеличение разности уровня моря и залива при падении уровня моря. [c.52]

Очевидно, что термохалинный эффект характерен и для других мелководных соленых водоемов, например Аральского моря. За время Аральского кризиса соленость моря возросла в 3 раза и приблизилась к уровню солености океанической воды. В ближайшие десятилетия следует ожидать углубления этого процесса ввиду уменьшения теплоемкости моря. Современный расход воды (главная составляющая которого - испарение) в Аральском море составляет 35 км /год. Именно столько воды необходимо для стабилизации нынешнего уровня моря. Однако увеличивающаяся соленость и проникновение тепловых волн до дна моря не позволяют этого сделать поступившая вода испарится в воздух. Необходимы тщательные теплофизические исследования Аральской проблемы. С учетом сказанного программы доведения притока речных вод в 1995 г. до 11 км / год, в 2000 г. - до 15-17 кмз/год и к 2005 г. - 20-31 км /год не имеют смысла [c.54]

Термохалинная конвекция Марангони [c.56]

Процессы, ответственные за перенос тепла и влаги через границу воздух — вода, кратко обсуждаются в разд. 2.4 совместно с формулами, используемыми для вычисления интенсивности переноса. Эти формулы можно использовать для вычисления глобальных балансов тепла, влаги и количества движения, которые рассматриваются в трех разделах. Сначала в разд. 2.3 обсуждается баланс момента количества движения атмосферы, что представляет некоторый исторический интерес в связи с циркуляцией Гадлея. Баланс влажности (гидрологический цикл) рассматривается в разд. 2.5, а тепловой баланс океана — в разд. 2.6. Наконец, термохалинной (т. е. вызванной действием сил плавучести) циркуляции океана посвящен разд. 2.7. [c.30]

Изменения плотности и термохалинная циркуляция 51 [c.51]

ИЗМЕНЕНИЯ ПЛОТНОСТИ НА ПОВЕРХНОСТИ ОКЕАНА И ТЕРМОХАЛИННАЯ ЦИРКУЛЯЦИЯ [c.51]

Детали термохалинной циркуляции иа практике будут зависеть от динамических факторов, обсуждаемых в последующих главах. Обзор теорий и наблюдений дан в [830]. [c.53]

Такого рода бифуркация встречается в термохалинной неустойчивости Марангони при осолонении за счет испарения поверхностного слоя морской воды. Она соответствует возникновению когерентной пространственной структуры конвективных ячеек в первоначально неупорядоченной жидкой фазе, когда градиент поверхностного натяжения достигает некоторого порогового значения. Аналогичная бифуркация встречается при возникновении автоколебаний речного стока и влагозапасов бассейна Каспийского моря при достижении критического значения количества осадков. [c.35]

При низких (менее -28 м абс.) и высоких (более -26 м абс.) уровнях Каспия сток в залив растет (падает) с повышением (понижением) уровня моря. В итоге это стабилизирует уровень, так как усиливается механизм отрицательной обратной связи. Кстати, при высоких уровнях моря стабилизирующий эффект залива Кара-Богаз-Гол более значителен, чем при низких, так как гидравлический эффект увеличения стока с повышением уровня моря преобладает над дестабилизирующим термохалинным эффектом, проявляющимся только на малых глубинах моря и залива. Индикатором термохалинного механизма может также служить и тепловое состояние залива. Результаты измерений показали, что в июне-июле 1983 г. концентрация хлористого магния в водах залива возросла до 280-300%о, а температура воды из-за резкого усиления прогреваемости достигла значений 40-44 °С ( ). Следствием термохалинного эффекта является также более ярко выраженная бимодальность распределения плотности вероятностей уровня залива по сравнению с бимодальностью уровня моря. Изменения уровня моря, в свою очередь, могут сказаться и на сезонном ходе температуры воды, главным образом в северной мелководной части залива Кара-Богаз-Гол. [c.53]

Наиболее ярко комплексный эффект термохалинной неустойчивости деятельного слоя морской воды в поле силы тяжести проявился в инверсии вод Мертвого моря - самого большого соленого озера в мире. В начале 1980-х годов снимки, сделанные американским спутником "Ландсад", принесли уникальную информацию. Мертвое море за время одного оборота спутника вокруг Земли изменило свой цвет с голубого на черный. Наземные исследования зафиксировали "опрокидывание" водоема-глубинные (соленые, насыщенные сероводородом) более легкие воды вышли на поверхность. Термохалинная инверсия вод Мертвого моря произошла в результате исчезновения поверхностного распресненного слоя по причине расходования 80% стока реки Иордан на орошение полей. [c.54]

Физический механизм неустойчивости заключается в следующем. Допустим, что на межфазной поверхности появилась частица менее соленой и более теплой воды, поступившая из глубины (напомним, что соленость поверхностных слоев больше, чем лежащих ниже). Так как поверхностное натяжение в точке появления частицы меньше, чем в соседних точках, то ввиду самопроизвольного уменьшения свободной энергии Гиббса поверхности эта частица будет стремиться уйти от состояния равновесия. Если градиент поверхностного натяжения достаточен для преодоления сил вязкого сопротивления, то в воде возникнут халинная и тепловая конвекции Марангони. Так как конвективная неустойчивость пограничных слоев возникает в результате охлаждения и осолонения, а 8j- > О и > О, то халин-но-капиллярная конвекция должна существовать одновременно с термокапиллярной конвекцией (как и в случае термохалинной гравитационной конвекции). Оба вида конвекции будут взаимно усиливать друг друга. [c.61]

Интересное свойство поверхностной термохалинной циркуляции состоит в сильной асимметрии между областями подъема н опускания. Всякий раз, когда условия на поверхности делают плотность воды достаточной для ее опускания на дно, она опускается и растекается по дну. Если затем появляется еще более плотная вода, то она в свою очередь опускается, растекается по дну и вытесняет наверх старую придонную воду. Если, с другой стороны, поверхностная вода нагревается или рас-пресняется, то она остается на поверхности, так как она является легкой. Следовательно, она стремится растекаться под [c.52]

Полезная модель для изучения природы термохалинной циркуляции описана в [36] (см. также [795]) она основывается на лабораторных экспериментах с источником плотной жидкости в контейнере. Опускающийся плотный султан увлекает за собой окружающую жидкость в количестве, которое можно оценить, что позволяет судить о циркуляции. Если имеется другой султан с пным потоком плавучести [620], то более слабый султан не может проникать сколько-нибудь глубоко, даже если он лишь ненамного слабее его конкурента. Брасс и др. [80] предположили, что в когще мелового периода поток плавучести, порожденный теплыми солеными источниками в окраинных морях, был большим, чем порожденный холодными источниками, что объясняет, почему донная вода в этот период была намного теплее. (Интересно отметить, что многоисточииковое решение также относится к распределению размеров облаков, так как мх можно рассматривать как конкурирующие конвективные султаны.) [c.53]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология