Вязкое сопротивление

Рис. 3.9. Амплитудно-частотная характеристика вынужденных упругих колебаний одномассоной системы с вязким сопротивлением

Седиментация. Седиментационный анализ. В грубодисперсных системах с частицами, плотность которых значительно больше плотности среды, частицы оседают под действием силы тяжести намного быстрее, чем они смещаются в результате броуновского движения. Оседание частиц в поле тяготения, называемое седиментацией, используется для определения их размеров, фракционирования систем и для других целей. Скорость движения частиц рассчитывается из равенства силы тяжести с поправкой на силу. Архимеда и силы вязкого сопротивления среды, находимой по формуле Стокса /=6 пг гю. Наиболее точный вариант седи-ментационного анализа — гравиметрический. Основной прибор, применяемый в этом методе,— весы, к которым подвешивается погружаемая в жидкость легкая чашечка. Кроме весовых седиментометров, существуют устройства, основанные на измерении гидростатического давления столба суспензии. Прибор для таких измерений был предложен Г. Вигнером. Более детально описание седиментометров и техники проведения седиментометрического анализа можно найти в руководствах по лабораторным работам. [c.148]

В дисперсных и полимерных материалах подобная сила возникает одновременно с вязким сопротивлением, поэтому общее сопротивление деформированию описывается законом Шведова — Бингама [c.153]

Амплитудно-частотная характеристика при вынужденных колебаниях с вязким сопротивлением показана на рис. 3.9. В рассматриваемом случае влияние вязких сил сопротивления проявляется лишь в резонансной области в интервале 0,75 с о)/о)ц < 1,25. Максимальные значения динамического коэффициента х мало отличаются от резонансных значений, определяемых выражением (3.11). [c.56]

Распределение насыщенности в стабилизированной зоне устанавливается в результате совместного действия сил вязкого сопротивления, капиллярных сил, а также сил тяжести. Все эти силы находятся в равновесии при постоянной скорости вытеснения. Оценивая грубо величину сил, действующих на флюиды в стабилизированной зоне, можно сказать. что капиллярное давление, вызывающее размывание фронтов, [c.280]

Предполагается, что в процессе образования пузырь проходит две стадии стадию расширения и стадию отрыва (рис. 1.18, б). На первой стадии пузырь остается вблизи отверстия, а на второй - удаляется от него вплоть до момента отрыва. Первая стадия заканчивается, когда выталкивающая сила становится равной равнодействующей сил, удерживающих пузырь у сопла, т. е. сил инерции жвдкости, вязкого сопротивления, поверхностного натяжения. Равенство сил при условии постоянства расхода газа позволяет определить объем пузыря и,, в конце стадии расширения. Объем пузыря в конце стадии отрыва может определяться из уравнения и = и, + Уг от> где от — время отрыва, отсчитываемое от начала второй стадии. [c.52]

Аналитические исследования силы вязкого сопротивления. Сила вязкого сопротивления имеет наиболее важное значение дпя определения основных гидродинамических характеристик колонных аппаратов. [c.64]

Для силы вязкого сопротивления п/д будем использовать выражение (2.69) с учетом соотношения (2.71), а для силы, связанной с воздействием присоединенных масс, — выражение вида [c.114]

Сопротивление смазки течению складывается в основном из вязкого сопротивления течению жидкой дисперсионной среды сопротивлений разрушению структурного каркаса и раз- [c.272]

Пример [57]. Требуется определить зависимость частоты крутильных колебаний вала мешалки от вязкости жидкости, а также продолжительность времени, за которое амплитуда колебаний вала мешалки уменьшится в 10 раз после мгновенной остановки электродвигателя, если угловая скорость при равномерном вращении вала перед остановкой составляла Q. Массой вала по сравнению с массой лопастей можно пренебречь. Момент инерции массы лопастей J = 0,5 кг-м . Диаметр вала d = 0,005 м, длина вала 0,5 м. Коэффициент момента при наличии сил вязкого сопротивления движению лопастей а= 1,2 Н-м-с. Коэффициенты уравнения (160) п= 1,2/2 0,5= 1,21 = [c.107]

После решения этой задачи, и. вычисления интеграла в последнем выражении (2.32) находят выражение для силы межфазного взаимодействия. Составляющая этой силы, учитывающая вязкое сопротивление и зависящая от относительной скорости движения фаз, имеет вид [118] [c.72]

Если вынужденные колебания в линейной упругой системе происходят при вязком сопротивлении, то уравнение движения [c.55]

Полагая, что центр масс корпуса совпадает с осью вращения дебалансного вала, а жесткости опорных устройств с и с,, в направлениях соответствующих осей известны, причем вязкое сопротивление незначительно, можно записать дифференциальные уравнения вынужденных колебаний центра масс [c.201]

В гл. 1 в связи с исследованием нияснец, границы применимости закона Дарси (при очень малых числах Рейнольдса) было рассмотрено аномальное (неньютоновское) поведение флюидов в пластовых условиях, не проявляющих этих свойств вне контакта, с пористой средой. Это объяснялось тем, что при очень малых, скоростях фильтрации наряду с силами вязкого сопротивление становятся существенными силы сопротивления, не зависящие от скорости фильтрации и связанные физико-химическим взаимодействием фильтрующихся жидкостей с материком пористой среды. Учет этих сил приводит к нелинейным законам фйльт-рации. [c.335]

Формирование равновесных краевых углов требует в ряде случаев значительного времени в связи с замедленным массо-обменом между объемной жидкостью и тонкими смачивающими пленками. Кинетика перехода к состоянию равновесия контролируется при этом вязким сопротивлением пленок и диффузией компонентов водного раствора, равновесная концентрация которых в объемной фазе и тонкой пленке может быть различной. Вследствие этого вначале может быстро устанавливаться механическое равновесие в объеме капли или мениска при отсутствии механического и термодинамического равновесия с жидкостью в пленке. Возможность реализации ряда состоя- [c.220]

Под знаком суммы второго члена этого уравнения могут находиться такие внешние силы, как гравитационные, молекулярного притяжения, электростатические, а также силы, возникающие в результате воздействия на каплю несущего потока [13]. Последний член уравнения представляет собой реактивную силу, сообщаемую капле отходящими парами. Для расчетов тепло- и массообмена в вихревом газовом потоке преимущественное значение имеют центробежная сила (Рц) и сила вязкого сопротивления среды (F ), как наиболее важные по интенсивности действия и определяющие характер движения капли. Тогда суммарное воздействие сил, приложенных к капле, с учетом названных сил запишется следующим образом [c.176]

Сила сопротивления. Так же как и полная сила, сила сопротивления складывается из двух частей вязкого сопротивления (интеграл касательных сил) и сопротивления давления (интеграл нормальных сил). Безразмерный коэффициент сопротивления определяется следующим образом [c.136]

Если считать, что момент вязкого сопротивления жидкости пропорционален угловой скорости, то вязкость легко найти по формуле [c.328]

Рассмотрим уравнение вынужденных колебаний с учетом сил вязкого сопротивления [c.110]

Применяя второй закон Ньютона только для вязкого сопротивления частицы и силы тяжести вдоль оси (т. е. в направлении 2), получаем уравнение движения частицы [c.245]

Широкое использование смазочного приближения в теории переработки полимеров объясняется тем, что, хотя абсолютные значения зазоров и конусностей в рабочих органах полимерного оборудования во много раз больше, чем в подшипниках, вязкость расплавов и соответственно силы вязкого сопротивления на несколько десятичных порядков выше, чем у смазочных масел. Отметим, что в оборудовании для переработки полимеров режим жидкостного трения часто реализуется благодаря присутствию расплава полимера. Например, при червячной экструзии слой расплава между гребнем нарезки червяка и внутренней стенкой корпуса играет роль смазки, препятствующей интенсивному износу металлической пары и обеспечивающей возможность практической реализации червячной экструзии. [c.91]

Допущения, на которых основана теория, заключаются в следующем а) течение ламинарно б) течение, установившееся во времени в) течение изотермическое г) жидкость несжимаема д) жидкость ньютоновская е) на стенке нет проскальзывания ж) инерционные силы в жидкости пренебрежимо малы по сравнению с силами вязкого сопротивления з) любое перемещение жидкости в на- [c.117]

Практический интерес при изучении вязкостных характеристик жидких дисперсных систем представляют реологические исследования. Реологическим исследованиям нефтяных систем уделяется значительное внимание. Особые трудности при этом возникают из-за проявления отклонения их поведения во многих случаях от поведения ньютоновских жидкостей. Реологические исследования позволяют связать макроскопические деформации и течение нефтяной дисперсной системы с мгновенными конфигурациями и движением ее гидродинамически подвижных частиц. В свою очередь вязкое сопротивление является функцией межмолекулярных взаимодействий в системе, определяющих ее инфраструктуру. [c.88]

Одновременно реальные твердые материалы разогреваются при многократном упругом деформировании упругие колебания, например колебания пружины, даже в абсолютном вакууме затухают. Это значит, что часть энергии рассеивается, т. е. материал создает также и вязкое сопротивление деформированию [c.153]

Если исследуемый материал не оказывает упругого сопротивления деформации и создает только чисто вязкое сопротивление, то tgб=oo, т. е. знаменатель формулы (УП1.22) равен нулю. Однако вследствие неизбежных погрешностей опыта tg6 будет иметь конечную величину. Поэтому более удобным показателем отсутствия упругих свойств является выполнение равенства [c.168]

Сочетание сил вязкого и сухого трения приводит к появлению вязкопластических свойств. В соответствии с моделью (рис. VII.3,б) скорость деформации (скорость скольжения груза по плоскости на рис. VII.3, в) определяется силой, приложенной к элементу вязкого сопротивления, т. е. 7 = — , откуда [c.185]

Смолуховского. Несколько меньший наклон прямой к оси абсцисс объясняется согласно В. М. Муллеру тем, что на близких расстояниях вязкое сопротивление жидкой прослойки сближению сферических частиц возрастает по сравнению с сопротивлением, рассчитанным по формуле Стокса. При малых концентрациях, электролита линейная зависимость (кривые 1, 2) нарушается. Типичной является кривая 2. После начального подъема кривой следует участок, почти параллельный оси абсцисс, и в некоторый момент происходит новый подъем кривой, а дальнейшем не прекращающийся. Согласно Б. В. Дерягину и Н. М. Кудрявцевой первоначальный подъем кривой и, следовательно, уменьшение численной концентрации золя означает образование агрегатов из двойных частиц. При малых концентрациях электролита ближняя потенциальная яма сравнительно не глубока, энергетические взаимодействия не велики и потому распады образовавшихся двойных частиц происходят с достаточной частотой. [c.268]

Момент вязкого сопротивления вращению частицы определяется по формуле [c.126]

Коэффициент вязкого сопротивления среды при вращении сферических частиц, как показал Стокс, равен 8лг]г . Следовательно, [c.147]

Перепад давления, необходимый для преодоления вязкого сопротивления в зоне длиной /, пропорционален /. Поэтому при постоянной скорости И размер зоны, в которой существенно влияет капиллярный скачок давления остается постоянным. Возможность крупномасштабного описания процесса вытеснения при помощи модели Бакли-Леверетта связана только с малостью параметра е = pJAp. В схеме Бакли -Леверетта стабилизированная зона моделируется скачком насыщенности. [c.281]

Уравнение (VIII.5.3) показывает, что вязкое сопротивление нронор-цнонально давлению. Прибор, основанный на этом принципе, был разработан Ленгмюром [7] для измерения очень низких давлений. Он основан на измерении силы торможения, оказываемой разреженным газом на висящий диск. Однако прибор должен быть градуирован для каждого отдельного газа, с тем чтобы учесть коэффициент аккомодации а в уравнении (VIII.5.3). Особенность вязкости при низких давлениях заключается в том, что вязкое сонротивление не зависит от расстояния между стенками (пока это расстояние значительно меньше среднего свободного пути). [c.162]

Полуэмпирические и эмпирияеские методы определения ошы вязкого сопротивления. Результаты, полученные аналитическими методами, в настоящее время не найти еще применения для проведения инженерных расчетов. Это связано с тем, что применимость их ограничена как по концентрациям дисперсной фазы, так и по числам Рейнольдса. Однако значение этих результатов достаточно велико, поскольку они являются теоретической основой для разработки обобщенных коррелящ1Й, охватывающих весь практически важный диапазон концентращ1й и чисел Рейнольдса. [c.74]

Силы сопротивления при нестационарном движении частиц. Составляющие силы межфазного взаимодействия, учитывающие нестацио-нарность движения частиц и жидкости, исследованы значительно меньше, чем сила вязкого сопротивления. При феноменологическом подходе наиболее распространенная форма записи силы, связанной с воздействием присоединенных масс, имеет вид [c.83]

Установим основные закономерности свободных колебаний упругой линейной системы при наличии силы вязкого сопротивления гропорциональной скорости R -- = ах, где а — коэффициент пропорциональности. [c.50]

Рис. 3.4. Свободные упругие колебания прн вязком сопротивлении а — расчетная ахеиа б — график свободных колебаний с затуханием 5(1

Рис. 3.4. Свободные упругие колебания ири вязком сопротивлении а — расчетная вхема 6 - график свободных колебаний с аатухапием

После усга овле1 я раве ства с 1л тяжести зародышей с С -ЛОЙ ВЯЗКОГО сопротивления дисперсионной среды происходит равноускоренное дв1 жение с постоянной скоростью (кинетическая стадия) [c.69]

Битумы дорожных марок при температурах ниже 100 °С образуют на псверхнссти пластинки из чистого стекла контактные углы порядка 20—30° обычные же жидкости легко смачивают эту пластин-, ку при комнатн и температуре. При температурах ниже 100 вязкость битумов в тысячи раз выше, чем у обычных жидкостей при комнатной температуре, и поверхностных сил недостаточно, чтобы быстро преодолеть силы вязкого сопротивления движению. Стеклянная пластинка при этих температурах также имеет на поверхности пленку воды, адсорбированную из окружающего воздуха. В результате этого битум на поверхности пластинки замещается водой. Если же эксперимент проводят при 150 °С, битум полностью растекается по поверхности стекла. В этом случае количество воды,, адссрбирсванной на стекле, меньше, чем при более низких температурах, и произойдет ли вытеснение битума водой, зависит от наличия в битуме компонентов, способных избирательно адсорбироваться. В большинстве случаев вода в таких условиях не мешает адге- зии битумов. Если же стеклянную пластину нагреть до 500 °С под вакуумом и в этих же условиях охладить до 150°С, то вода вообще не влияет на адгезию битума. [c.65]

Характерная особенность смазок — быстрое восстановление разрушенных связей между частицами дисперсной фазы и приобретение ими свойств твердого тела после снятия нагрузки. Она проявляется в уменьшении предела прочности и вязкого сопротивления при механическом воздействии на смазки и в последующем полном или частичном восстановлении этих свойств после снятия нагрузок. Характер такого восстановления зависит от структуры смазок. Структура смазок может быть двух видов конденсационная, образующаяся после охлаждения расплава и не восстанавливающаяся после снятия механического воздействия, и обратимая (тиксотропная), восстанавливающаяся после снятия механического воздействия в большей или меньшей степени. Тиксотропное восстановление структуры очень важно для оценки свойств смазок, особенно предназначенных для опфьггых узлов трения. [c.355]

Очевидно, в нефтяной дисперсной системе на суспендированные частицы воздействуют факторы, влияющие на изменение их формы. В первую очередь к таким факторам относятся обратимая упругая деформация суспендированной частицы, а также вязкое сопротивление при течении. Таким образом, при описании вязкости нефтяных дисперсных систем особое внимание следует уделять двум аспектам — г ид-родинамическому и конфи1урационному. [c.87]