Течение неустойчивое, механизмы

Приведен также краткий обзор механизмов течения и переноса для несколько иного вида движения, вызванного выталкивающей силой. Горизонтальный слой жидкости, имеющий большую протяженность, может быть неустойчиво стратифицирован, т. е. плотность жидкости может увеличиваться в вертикальном направлении снизу вверх, как в кастрюле с водой, нагреваемой на плите. Более тяжелая жидкость расположена над более легкой. Любое местное возмущение, вызывающее движение, может вынудить тяжелую жидкость опускаться, заставляя легкую жидкость в каком-то другом месте подниматься. Вязкость будет препятствовать этому движению. Такие потенциально неустойчивые условия и возникающую при этом неустойчивость называют обычно термической неустойчивостью. [c.25]

Для плоскопараллельных течений анализ пространственного развития возмущений обладает несомненным преимуществом. Он правильно описывает реальные механизмы неустойчивости в развивающихся течениях. Неустойчивые возмущения усиливаются, когда они сносятся и распространяются вниз по течению. Установлено, что результаты пространственного анализа очень хорошо согласуются с экспериментальными данными в отношении как начальной неустойчивости, так и характеристик линей- [c.22]

Обычно считают, что эти три механизма будто бы взаимно исключают друг друга. Однако более подробное изучение приводит к выводу, что все они взаимосвязаны. Так, поверхность жидкости принимает пальцеобразную форму вследствие поверхностной турбулентности. Этот процесс достаточно продолжителен он протекает в течение минут и даже часов. Возможно, что такая форма жидкости образуется также и в результате взаимной диффузии молекул обеих жидкостей через поверхность раздела. С другой стороны, неравномерная диффузия сама может послужить причиной поверхностной нестабильности, как это будет рассматриваться далее. Отрицательное поверхностное натяжение обусловливает термодинамическую неустойчивость и как следствие этого — движение жидкости и разрушение поверхности. Таким образом, на кинематику течения жидкости отрицательное а влияет так же, как и уменьшение а, но более интенсивно. [c.63]

Теория промежуточных соединений. Объясняет большинство гомогенных каталитических процессов и является одним из первых теоретических объяснений механизма катализа. Она была изложена в трудах Оствальда в 1894—1911 гг. Исходное положение этой теории — предположение, что в течение реакции образуются неустойчивые промежуточные соединения катализатора с реагирующими веществами, которые затем распадаются с образованием продуктов реакции, а катализатор регенерируется. [c.171]

Коллоидные системы, характеризующиеся слабым взаимодействием дисперсной фазы и дисперсионной среды (лиофобные коллоиды), отличаются принципиальной неустойчивостью и склонностью к уменьшению дисперсности со временем. Скорость процесса укрупнения частиц колеблется в очень широких пределах. Известны, например, золи золота, сохраняющиеся без видимых изменений десятки лет, и такие же золи, разрушающиеся в течение нескольких секунд при введении определенных веществ. Между термодинамической неравновесностью золей и скоростью их разрушения нет определенной зависимости. Характер временных изменений в системе можно установить только, изучая механизм укрупнения частиц в золях. [c.104]

ЭТОМ случае катализатор дезактивируется при критической скорости движения фронта, повышая в нем температуру. При этом все воздействия, которые могут перемещать реакщюнную зону к началу слоя, уменьшающие скорость реакции, могут привести к кратковременному повышению максимальной температуры в зоне реактора и на выходе из него. Изменения в обратном направлении приводят к противоположному явлению. Так, в [216] показано, что при синтезе винилацетата катализатор разлагается при температуре выше 500 °С. В этом случае возникает и формируется горячая зона с положительной обратной связью повышение температуры -> дезактивация-> движущаяся реакционная зона- повышение температуры (рис. 3.42). Этот механизм может объяснить появление высоких пиков температуры в таком реакторе. В работе [217] описан случай, в котором реакционная зона, возникшая на выходе из реактора, где максимальная температура, перемещалась ко входу реактора вследствие обратного переноса теплопроводности слоя. Однако здесь реакция не завершилась, и максимум температуры опять перемещался в направлении течения газового потока к выходу из реактора. Максимальная температура достигла 900 °С, винилацетат при этом уже не образовывался. После появления двух максимумов температуры неустойчивость исчезла, потому что катализатор был полностью дезактивирован. Установлено, что термические неустойчивости уже возникли при адсорбции ацетилена на катализаторе. Подобные эффекты математическому описанию пока не поддаются. [c.159]

В первых семи главах описаны наиболее простые фундаментальные механизмы процессов, возникающих в стационарных и нестационарных внешних течениях, вызванных переносом тепла и массы. Гл. 8 и 9 характеризуют более высокий уровень сложности, при котором учитывается влияние существенных или аномальных изменений физических свойств жидкости. В гл. 10 рассматривается смешанная конвекция во внешних и внутренних течениях. Гл. 11 и 12 посвящены неустойчивости, переходу и турбулентному переносу во внешних течениях. Гл. 13, в которой изучаются неустойчивые стратифицированные слои жидкости, является подготовительной для гл. 14, где рассматривается перенос в замкнутых и частично замкнутых емкостях. В гл. 15 обсуждаются внешние и внутренние течения в пористой среде. В гл. 16 представлены явления, связанные с поведением неньютоновских жидкостей. Наконец, в гл. 17 собрана информация о центробежных и других силовых полях, о влиянии хаотических воздействий и излучения, а также изучены сопутствующие эффекты и производство энтропии. [c.10]

Качественные наблюдения течения над нагретым диском конечного размера (случай to > t o) показали, что рассмотренные выше физически реальные горизонтальные радиальные течения на бесконечно протяженной поверхности неприменимы для малых дисков. Наблюдались радиальные течения, направленные вовнутрь, и обнаружена неустойчивость течения. Наблюдаемые явления связаны с влиянием краевых эффектов и механизмами термической неустойчивости, характерными для неустойчивой стратификации. При to < t o можно предполагать, что и для малых дисков существуют устойчивые течения, направленные вовне. [c.237]

В конечном счете турбулентность является результатом чувствительности ламинарного течения к воздействию естественно возникающих возмущений. Часто источником таких возмущений становятся внешние вибрации. Колебания тепловыделения нагреваемой поверхности также вносят возмущения в поток. Все эти возмущения могут вноситься в поток в любом месте и в различные моменты времени. Они возрастают по амплитуде под действием выталкивающих сил, сил давления и вязкости, соотношение между которыми зависит от условий, связанных с величиной выталкивающей силы, расположением рассматриваемой области и т. д. Однако механизмы этого процесса различны для разных течений и граничных условий. Также могут различаться и механизмы, вследствие которых первоначальная неустойчивость ламинарного течения вызывает переход к полностью развитому турбулентному течению. Все эти вопросы рассматриваются в следующих разделах данной главы. [c.5]

Эти результаты представляют большой интерес, поскольку подобные возмущения индуцируют ниже по потоку (при больших х) возмущения более сложной формы, которые и разрушают ламинарное течение. Результаты, приведенные на рис. 11.1.3, показывают, что течение около вертикальной поверхности неизбежно становится неустойчивым. В то же время в свободных пограничных слоях 4 и 5) и в пограничном слое над горизонтальной поверхностью (5), где выталкивающая сила направлена перпендикулярно вектору скорости, течение устойчиво по отношению к любым возмущениям малой амплитуды. Однако экспериментально установлено, что течения 5—5 менее устойчивы, чем течения 1 и 2, поскольку довольно быстро (при малых значениях х) начинают доминировать другие механизмы неустойчивости. Возмущения в свободных пограничных слоях 4, 5) растут очень быстро главным образом из-за того, что отсутствует демпфирование со стороны поверхности. Что касается течения около горизонтальной поверхности (3), то его неустойчивость, по-видимому, объясняется дополнительным воздействием, связанным с механизмом тепловой неустойчивости из-за неблагоприятной стратификации жидкости. [c.10]

В следующих разделах обсуждаются любопытные следствия такого механизма начальной неустойчивости течения. [c.22]

На диаграмме устойчивости (рис. 11.8.2) показаны траектории движущихся вниз по течению возмущений заданной частоты. Расчет выполнен для сравнения с результатами экспериментов в воздушном факеле при плотности теплового потока от линейного источника тепла Q = 56,3 Вт/м. Сравнение с данными, приведенными на рис. 11.1.3, показывает, что траектории возмущений для течения в факеле и около вертикальной поверхности сильно различаются. Основное течение в факеле усиливает возмущения, частота которых не превышает некоторого предельного значения, но все они, смещаясь вниз по потоку, в конце концов затухают. Несомненно, в действительности картина иная —для некоторых усиливающихся возмущений становятся важными другие линейные и нелинейные механизмы неустойчивости. [c.87]

Вычисленные коэффициенты пространственного усиления возмущений — а, в факеле оказались намного выше соответствующих значений для случая естественной конвекции около поверхности. Вследствие низкого уровня критических чисел Грасгофа Сг и высоких скоростей усиления возмущений очень быстро становятся важными другие линейные и нелинейные механизмы процесса неустойчивости при распространении возмущений вниз по течению. Однако протяженность области, где возможен, согласно расчетам, рост возмущений, невелика. В результате даже при относительно высоком коэффициенте — г максимальное значение А не достигает 2,0 для возмущений. [c.87]

Рост возмущений и границы области перехода. Другим важным аспектом таких исследований является вопрос о том, в какой степени результаты расчета по теории устойчивости соответствуют действительным механизмам процесса перехода н роста возмущений. Для различных чисел Грасгофа были получены спектры возмущений в тепловом факеле при частотах, превышающих 2,5 Гц, и определены усиливающиеся колебания. На рис. 11.8.2 приведены результаты измерений в системе координат со— О. Оказалось, что при перемещении возмущений вниз по течению энергия передается во все более высокочастотную область спектра. При б < 194 все возмущения, кроме одного, неустойчивы. Процесс перехода завершается при О = 208. После этого энергия продолжает подводиться к колебаниям, частота которых возрастает, что указывает на наличие одного из нелинейных механизмов, которые были обнаружены при исследовании естественной конвекции около вертикальной поверхности [74]. Расширение спектра при (5 < 208 происходит не в ограниченной полосе частот, а в области, имеющей только нижнюю границу. Энергия возмущения передается в высокочастотную область спектра. [c.95]

Принято считать, что подобные пузырьковые режимы неустойчивы. Однако если слиянию пузырей препятствуют поверхностно-активные вещества, блокирующие поверхность раздела фаз, то подобный пузырьковый режим может существовать при высоких газо-содержаниях вплоть до образования пены. Устойчивый пузырьковый режим может существовать и для чистых жидкостей. Как известно, основной механизм образования газовых пузырей — дробление их турбулентными пульсациями. Следовательно, мощность, вводимая в единицу массы потока, должна превышать некоторое пороговое значение. При движении двухфазного потока в канале основную долю диссипируемой мощности составляет трение жидкости о его стенки. Таким образом, в рассматриваемом случае пузырьковую структуру течения газо-жидкостного потока в первую очередь будет определять кинетическая энергия жидкости. [c.208]

Такие течения рассматривались в гл. 5. В разд. 5.3 приведены автомодельные решения для горизонтального ламинарного течения на некотором расстоянии от передней кромки. Затем, чтобы учесть влияние небольшого наклона поверхности, решения были обобщены методом возмущений с помощью параметра наклона х, I). С использованием этих решений в работе [121] проведен анализ устойчивости течения и развития возмущений, а также представлены результаты измерений. Рассмотрим эти данные, а затем механизмы неустойчивости других течений около наклонных поверхностей. [c.119]

Предположение о двумерном возмущении, форма которого задается уравнениями (11.2.26) и (11.2.27), накладывает жесткое ограничение на допустимые механизмы неустойчивости. В рассматриваемых течениях, очевидно, возможна в какой-то степени тепловая неустойчивость вследствие неблагоприятной стратификации жидкости. Из-за отсутствия какой-либо зависимости формы возмущения от поперечной координаты 2 исключаются некоторые моды неустойчивости, возникающие в результате этой неблагоприятной стратификации жидкости. Таким образом, нельзя считать абсолютно надежным метод, в котором допускаются только возмущения, зависящие от х, у, т. Действительно, некоторые экспериментальные данные показывают, что на ранних стадиях процесса неустойчивости естественной конвекции около наклонной поверхности важную роль играют поперечные эффекты и продольные вихри. [c.123]

ПО потоку при визуализации течения [121] трехмерные эффекты и вторичные течения являются, по-видимому, результатом усиления двумерных возмущений. На возникновение других мод неустойчивости, вызванных трехмерными эффектами, оказывает влияние происходящий в конце концов отрыв течения, механизм которого обсуждался в разд. 5.8. [c.125]

Обзор экспериментальных данных и анализ результатов расчетов позволяют сделать одинаковые выводы. Как и в случае естественной конвекции около вертикальной поверхности, при небольших углах отклонения от вертикали возникают возмущения в виде волн. При более высоких значениях 0 неустойчивость течения вызывается, как и для горизонтального течения, возмущениями в виде продольных вихрей. Однако пока результаты измерений и расчетов существенно различаются между собой. Это касается зависимости характеристик устойчивости от угла отклонения 0, отдельных деталей механизмов неустойчивости, проблемы возникновения и повышения роли различных эффектов ниже по потоку. Использованные методы расчета все же недостаточно строги. В частности, как указано в разд. 11.11.1, в усовершенствованной теории устойчивости необходимо учитывать изменение амплитудной функции и волнового числа с расстоянием по течению. Чтобы решить вопрос о причине многих сохраняющихся расхождений между результатами измерений и расчетов, необходимы дополнительные экспериментальные и теоретические исследования. [c.145]

В предыдущих разделах рассматривались результаты исследования механизмов неустойчивости, перехода, характеристик турбулентности в течениях при естественной конвекции жидкости с линейной зависимостью плотности от температуры. Большинство газов и жидкостей в первом приближении подчиняется такой зависимости, по крайней мере в пределах небольшого диапазона изменения температуры. Дал<е плотность воды изменяется пропорционально температуре вдали от точки замерзания. Однако [c.147]

Но, как отмечалось в гл. 9, течения, возникающие при естественной конвекции холодной или соленой воды, могут иметь различные направления и уровни скоростей. Эти более сложные течения имеют другие характеристики устойчивости из-за дополнительных механизмов неустойчивости. Самым простым является автомодельное течение. Параметр Я, который характеризует направление выталкивающей силы и результирующего течения, определяется с помощью уравнения (9.3.14) [c.148]

Конвективные течения в слое жидкости, заключенном между двумя параллельными пластинами, представляют собой характерные примеры течений в прямоугольных полостях. Эти течения можно рассматривать как некоторые предельные случаи, когда высота Н и ширина с1 прямоугольной полости существенно различаются по величине, т. е. отношение Н/й либо очень велико, либо очень мало. Ввиду простоты своего описания бесконечные слои жидкости привлекали к себе внимание многих исследователей. При выполнении асимптотического условия Н/й < 1, т. е. если рассматривается горизонтальный слой, нагреваемый снизу, данная задача представляет собой задачу Бенара, которая была подробно исследована нами в гл. 13, где анализировались неустойчиво стратифицированные слои жидкости. При этом обсуждались тепловая неустойчивость слоя, возникающая в результате течения жидкости, и соответствующие механизмы переноса. [c.240]

Турбулентная конвекция. Все приведенные выше результаты относятся к случаю ламинарного течения. Для поверхностей большой вертикальной протяженности при значительных числах Грасгофа наблюдались систематические отклонения скоростей теплопередачи от ламинарного случая. Эти отклонения объясняются возникновением турбулентности в потоке в определенной. точке вниз по течению. Как отмечалось в гл. 11, вопросы неустойчивости, переходные процессы и процессы турбулентного переноса для ньютоновских жидкостей исследованы довольно подробно. В то же время действие указанных механизмов течения в неньютоновских жидкостях изучено пока недостаточно. В работе [49] был использован интегральный метод для анализа полностью развитого турбулентного переноса в жидкости около изотермической поверхности, который соответствовал интегральному методу, развитому в работе [13] применительно к ньютоновской жидкости. Для подчиняющейся степенному закону псевдопластической жидкости с разрежением сдвига была получена следующая корреляционная зависимость [c.431]

Фактически очень часто оказывается, что малые случайные эффекты служат начальными импульсами, которые инициируют неустойчивость и приводят к дополнительным механизмам конвекции, таким, как переходные режимы и турбулентность. В одном из методов анализа устойчивости задается форма возмущений, амплитуда которых меняется случайным образом, после чего определяется, как эти возмущения растут вниз по потоку в формирующемся течении в области пограничного слоя или как они развиваются во времени в неустойчиво стратифицированном слое жидкости. [c.472]

Важнейшее понятие кибернетики — обратная связь как основа автоматизма в природе и технике, к рая проявляется в обратном влиянии на процесс его собств. действия. Различают два вида обратной связи положительную (усиливающая), напр, при тепловой неустойчивости хим. реактора, и отрицательную (ослабляющая), напр, при горении угля в замкнутом простраистве. В технике обратная связь примен. для управления процессом, причем сигнал с выхода системы использ. для формирования управляющих воздействий. Пример — замкнутая система управления хим. реактором с отрицат. обратной связью, состоящая из объекта (реактора), датчика, преобразователя, регулятора и усилителя сигналов, а также исполнит, механизма, воздействующего ка соответствующий регулирующий орган. ЭВМ, используя матем. модели и соответствующее программное обеспечение, позволяют прогнозировать поведение процессов и систем, формировать необходимые управляющие воздействия, обеспечивающие их функционирование в оптим. условиях, а также контролировать течение процессов, сигнализируя о необходимости вмешательства операторов в непредусмотренных ситуациях. Методы К. х. обеспечивают также возможности автоматизации эксперимента в химии и хим. технологии. См. также Автоматизированное управление. Автоматизированное проектирование. [c.254]

В настоящее время принято считать, что неустойчивое течение возникает вследствие развития в потоке больших эластических деформаций. При этом различают два основных механизма возникновения неустойчивого течения [c.97]

Второй механизм возникновения неустойчивого течения (см. стр. 97) реализуется в том случае, когда величина эластической деформации сдвига в пристенном слое расплава оказывается настолько велика, что за счет возникновения ориентационной кристаллизации вязкое течение в пристенных слоях прекращается и начинается локальное проскальзывание материала по стенке капилляра. Поскольку проскальзывание захватывает всю длину потока, на кривых течения при этом наблюдается ярко выраженный скачок (рис. П.19). [c.100]

Для расчета этой функции необходимо сделать некоторые допущения о механизмах турбулентной и поверхностной неустойчивостей. Хотя эти допущеш я в большей или меньшей степени произвольны, онн тем не менее позволяют установить, что простое степенное представлеиие зависимости N11 (Не , Рг , Ка) уже несправедливо. С другой стороны, в большинстве практических случаев для различных веществ числа Прандтля и Капицы примерно пропорциональны. Поэтому понятно, что некоторые авторы представляют свои результаты как функцию одного только числа Прандтля. Возможно стоит упомянуть, что при большом значении числа Прандтля (при.мерно равном 20) свойственные турбулентному течению характеристики теплообмена наблюдаются уже при малых числах Рейнольдса (около 10), югда как при меньших числах Прандтля переход к турбулентному режиму теплопереноса наступает при числах Рейнольдса, примерно равных 300. На рис. 4 изображены зависимости NlJ(Re,, Рг , Ка) для различных веществ, характеризующихся малыми и большими значениями чисел Прандтля и Капицы. Эти зависимости построены иа основе экспериментальных данных, относящихся к таким условиям, в которых внешнее поверхностное трение отсутствует, т. е. параллельный пленке компонент скорости пара равен нулю. Если же конденсация происходит внутри вертикальной трубы, причем преимущественно в ее верхней части, то [c.95]

В настоящее время принято считать, что неустойчивое течение возникает вследствие развития в потоке больших эластических деформаций. При этом различают два основных механизма возникновения неустойчивого течения 1) пульсация на входе 2) ориентация пристенных слоев расплава, вызывающая частичную кристаллизацию (стеклование) и приводящая к возникновению периодического проскальзывания. Эти механизмы внешне проявляются по-разному при течении расплавов различных полимеров. Ниже приведены результаты экспериментальных исследований области возникновения неустойчивого течения [190] [c.107]

Рассмотрение профиля напряжений сдвига, показанного на рис. 6, позволяет высказать следующее предположение о механизме исчезновения разрыва на кривых течения при введении в расплав газа. Когда среднее значение напряжения сдвига на стенке капилляра достигает критического значения т , отвечающего наступлению неустойчивого течения, напряжения на значительной длине капилляра в области выхода остаются меньшими этого критического значения. Поэтому эффект скольжения в области выхода из капилляра невозможен. [c.176]

Чрезвычайно показательно, что кинетическая модель реакции и описанное поведение системы в области атмосферных давлений и температур 1000 К в реальных условиях в значительной мере определяет гидродинамический механизм воспламенения и горения газа в детонационных волнах. Многочисленные экспериментальные наблюдения и теоретический анализ течения газа в зоне химической реакции, инициируемой нагревом газа за ударным фронтом плоской детонационной волны, показывают, что одномерная и стационарная схема течения в такой зоне неустойчива. На практике реализуется локально нестационарная и многофронтовая модель детонационного горения 1119, 1521, в которой термическое состояние ударно нагретого газа варьируется в достаточно широких пределах — от 900 до 3000 К вместо 1800 К, характерных для стационарной детонационной волны Чепмена — Жуге. Это изменение температуры обычно представляется в виде непрерывного распределения вдоль искривленного [c.305]

При малых числах Рейнольдса (Re 5) смешанно-конвек-тивное течение обладает структурой трехмерных вихревых ячеек (шнуров) [23], однако с ростом Re развивается неустойчивость сдвигового типа, связанная с возникновением двумерных волн Толмина — Шлихтинга. Для характеристики режима, соответствующего изменению механизма конвекции в плоском канале, введено [24] эффективное число Ричардсона Ri = = —Ra /(Re Pr) для газов при Рг = 0,7 и вязкости Ri = =—1,3-106 [25]. [c.132]

Теоретический анализ литья под давлением включает все элементы анализа установившейся непрерывной пластицируюш,ей экструзии, а кроме того, осложняется анализом неустойчивого течения, обусловленного периодическим враш,ением червяка, на которое накладывается его осевое перемеш,ение. Для управления процессом литья под давлением важной является зона плавления в цилиндре пластикатора. Экспериментально показано, что механизм плавления полимера в цилиндре литьевой машины подобен пластикации в червячном экструдере [1 ]. На этом основана математическая модель процесса плавления в пластикаторе литьевой машины [2]. Расплав полимера скапливается в полости, образующейся в цилиндре перед червяком. Гомогенность расплава, полученного на этой стадии, влияет как на процесс заполнения формы, так и на качество изделий. В настоящем разделе рассматривается только процесс заполнения формы. Предполагается, что качество смешения и температура расплава остаются постоянными на протяжении всего цикла литья и не изменяются от цикла к циклу. [c.518]

В предыдущих главах книги рассмотрены различные типы ламинарных естественноконвективных течений в пограничных слоях. Были выявлен и описану многие механизмы процесса переноса в направлении течения. Оказалось, что большинство из этих механизмов действует и в более крупномасштабных процессах, когда перенос является в основном турбулентным. Ламинарные течения, которые рассматривались выше, при воздействии естественно возникающих возмущений, несмотря на их обычно небольшие масштабы, характерные для технологических процессов и процессов в окружающей природе, часто становятся неустойчивыми. [c.5]

Радиоактивность (от лат. radio — излучаю и a tivus — деятельный) —самопроизвольное превращение неустойчивых (нестабильных) изотопов одного химического элемента в изотопы другого элемента, сопровождающееся испусканием элементарных частиц или ядер (напр., гелия). Существует а-распад, -распад, которые часто сопровождаются испусканием у-лучей, спонтанное деление и др. Скорость радиоактивного распада характеризуется периодо.м,полураспада (Т" / ). Наиболее распространенной единицей измерения Р. является кюри. Р. используется в науке, технике и медицине. См. Радиоактивные изотопы, Радиоактивные элементы. Радиоактивные изотопы — неустойчивые, самопроизвольно распадающиеся изотопы химических элементов. При радиоактивном распаде происходит превращение атомов Р. и. в атомы одного или нескольких других элементов. Известны Р. и. всех химических элементов. В природе существует около 50 естественных Р. и. с помощью ядерных реакций получено около 1500 искусственных Р, и. Активность Р. и. определяется числом радиоактивных распадов в данной порции Р. и. в единицу времени (единица активности — кюри). Р. и. характеризуются периодом полураспада (время, в течение которого активность убывает вдвое), типом и энергией (жесткостью) излучения. Р. и. широко используются в науке и технике как радиоактивные индикаторы и как источники излучений. В технике применяются только некоторые из искусственных Р. и.— наиболее дешевые, достаточно долговечные с легко регистрируемым излучением. Наиболее важные области применения — радиационная химия, изучение механизма различных химических процессов, в том числе в доменных и мартеновских печах, износа деталей машин, режущего инструмента, процессов диффузии и самодиффузии и др. В у-дефектоскопии используются Р. и. с у-излученнем для просвечивания изделий и материалов, для выявления внутренних дефектов. [c.110]

Чтобы понять механизм и условия перекристаллизации цеолитов, важно оценить стабильность природных и синтетических цеолитов и установить, какие структурные изменения вызывает выдерживание их в парах воды при повышенных температурах и давлениях. Превращения цеолитов, или их перекристаллизацию, при повышенных температурах в присутствии паров воды следует отличать от реакции перекристаллизации, или превращения одних типов цеолитов в другие, и от реакции превращения цеолитов в нецеолитные структуры в растворах (например, в растворах сильных оснований). Вследствие термодинамической неустойчивости в гидротермальных магматических растворах цеолиты могут переходить в течение некоторого периода времени в другую кристаллическую форму. Дахнше по стабильности особенно необхо- [c.500]

Система уравнений не охватывает течения в режиме полного разрущения структуры. В принятых в этой модели понятиях полное разрушение могло бы означать равенство толщины к движущихся слоев размеру частиц а. Согласно указанию к формуле (3.14.41), произведение х/г/2 при этом равно 3(ф/2) или, приближенно, 2ф . При таком малом значении аргумента х/г/2 гиперболический тангенс практически равен самому аргументу, и тогда, согласно формуле (3.14.53), напряжение сдвш а оказывается равным напряжению в чистой дисперсионной среде, что, конечно, не соответствует действительности. На этом основании следует полагать, что механизм послойного скольжения может реализоваться только в режиме, достаточно удаленном от сильного разрущения структурной сетки. Физическая причина такого ограничения понятна — при малой толщине слоев их послойное движение становится неустойчивым, поскольку на каждый элемент слоя действует также момент сил, стремящийся повернуть слой перпендикулярно направлению движения. Более того, среди общих принципов механики сплошной среды есть и принцип попарного равенства касательных напряжений. В данном случае он означает, что в сплошном движущемся слое действуют сдветовые напряжения и в направлении, перпендикулярном направлению движения слоев, причем они численно равны сдвиговым напряжениям, действующим вдоль направления движения, которые только и бьши рассмотрены в моде- [c.719]

В молекулярном механизме вязкого течения линейных полимеров до последнего времени не учитывалась роль надмолекулярных структур. Прежние представления о течении сохраняются в том отношении, что кинетической единицей течения является сегмент цепи, а не микропачка. Сегмент является стабильной структурной единицей, а микропачка-неустойчивой. Поэтому и наблюдаемые значения энергии активации соответствуют сегменту, а не микропачке, для которой, если ее считать кинетической единицей, энергия активации должна быть на 2—3 порядка больше. Это значит, что у линейных полимеров реализуется сегментальный механизм течения. Возникает, однако, вопрос о том, как [c.119]

Эти механизмы внешне проявляются по-разному при течении расплавов различных полимеров. Ниже приведены результаты экспериментальных исследований области возникновения неустойчивого тeчeния [c.97]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология