Суперпарамагнитное состояние

Установлены температурные и концентрационные условия синтеза, обеспечившие получение частиц до 30 нм в аморфном состоянии. Линия МР полученного вещества симметричная с шириной 50 Э, в спектре присутствует линия радикала Сы>. Магнитные характеристики соответствуют суперпарамагнитному состоянию вещества. [c.163]

Исследования проводились при комнатной температуре на образцах, предварительно отожженных в интервале температур от 23 до 155 °С. Мессбауэровский спектр б-гидроокиси представлен па рис. XI.15. Он характеризует суперпарамагнитное состояние вещества с параметрами спектра б = 0,64 0,06 мм/с [c.216]

При описании методов магнитной гранулометрии мы до сих пор предполагали, что размер зерен достаточно велик, чтобы реализовывалось по крайней мере однодоменное состояние. Однако в мелкодисперсных порошках ферро- и ферримагнетиков однодоменное состояние перестает быть стабильным при размерах зерна, меньших некоторого критического, и возникает суперпарамагнитное состояние. [c.203]

На примере реакций фуллеренов с Ре(асас)з установлена зависимость состава и магнитных свойств реакционньпс проду ктои <уг -техисг.гетпичздкого соотношения исходных реагентов и температурного режима реакционного процесса. При изменении параметров процесса возможно варьирование продуктов реакции ог неоднородных ферромагнетиков до материалов в суперпарамагнитном состоянии. [c.71]

Магнитные свойства наноструктур облацают большим разнообразием и значительно отличаются от массивного материала. Основной вклад здесь вносят размерные эффекты, влияние поверхности, образующих наноструктуру кластеров, межкластерные взаимодействия или взаимодействия кластера с матрицей и межкластерная организация. Особенности формирования наноструктур и их свойства позволяют синтезировать новые магнитные наноматериалы и магнитные наноустройства на их основе. К числу наиболее характерных и впечатляющих свойств нанокластеров и наноструктур следует отнести прежде всего суперпарамагнетизм, который проявляется при размерах магнитных кластеров 1-10 нм, магнитную однодомен ность нанокластеров и наноструктур вплоть до 20 нм, процессы намагничивания, которые чувствительны не только к характеру магнитного упорядочения кластера, но и к его размеру, форме, магнитной анизотропии, эффекты магнитного квантового туннелирования, при которых намагниченность меняется скачками, подобно эффектам одноэлектронной проводимости, и эффекты гигантского магнетосопротивления. Представляют большой интерес магнитные фазовые переходы первого рода в нанокластерах и наноструктурах, когда магнитное упорядочение в наносистеме исчезает скачком и наносистема переходит в парамагнитное состояние, минуя суперпарамагнитное состояние, для которого характерно сохранение магнитного упорядочения ниже точки Кюри. [c.522]

Это выражение позволяет сделать вывод о том, что если кластер при данном объеме V, температуре Т и времени находится в суперпарамаг-нитном состоянии, то при другом времени измерения (меньшем, чем т) или большей измерительной частоте он проявляет свойства массивного (однодоменного) микрокристаллита, который не претерпевает термических флуктуаций. В этом случае можно ввести некоторый объем для наблюдения суперпарамагнитного состояния [c.525]

С повышением температуры наблюдаются магнитные фазовые переходы из упорядоченного магнитного состояния наноструктуры, которому соответствует магнитная СТС, в парамагнитное (суперпарамагнитное) состояние. При 77 К спектры состоят из двух систем магнитной СТС, соответствующих а-РезОз (магнитная индукция на ядре В, = 52 Тл, квадрупольное расщепление АЕд = -0,29 мм/с) и 7-Ре20з ( п = 47,2 Тл, АЕд = О мм/с), а также некоторого вклада размытой СТС в виде монолинии (около 10 %). С повышением температуры вплоть до Т = 120 К в спектрах появляется квадрупольный дублет с АЕд = 0,78 мм/с и изомерным сдвигом относительно металлического железа д = 0,42 мм/с, однако общий характер спектров не меняется. Начиная с Г = 120 К происходит трансформация спектров, которые теперь могут быть представлены всего одной системой магнитной СТС (Б,п = 51,3 Тл, АЕд = О мм/с). Природу этой трансформации мы обсудим в других пунктах, здесь же сосредоточимся на характеристиках магнитного фазового перехода первого рода. Мессбауэровские спектры в диапазоне Т = 120 -г 300 К характеризуются обратимыми превращениями магнитной СТС в парамагнитный дублет без заметного смещения или уширения линий, характерных для магнитных фазовых переходов второго рода или суперпарамагнетизма, что свидетельствует о наличии магнитных фазовых переходов второго рода, когда намагниченность материала исчезает скачком. Эти переходы происходят при перераспределении критических температур Тсо = 120 4- 300 К, пониженных по сравнению с Го для массивных образцов а- и 7-Рс20з (856 и 965 К соответственно). Отсутствие суперпарамагнетизма для таких больших кластеров становится очевидным из оценки с помощью формулы (16.4). Если принять константу магнитной анизотропии К к 10 Дж/м и Го = 10 -г 10 с, то время релаксации магнитного момента т будет на несколько порядков величины превышать время измерения (период ларморовой прецессии ядра Ре 10 с). Таким образом, суперпарамагнетизм для подобных наноструктур не оказывает воздействия на их магнитные свойства и не может привести к понижению Гсо. В наноструктуре а- и 7-РегОз намагниченность и магнитное упорядочение исчезают за счет магнитного фазового перехода первого рода, т.е. скачком от величины В-, и 50 Тл до В-, =0. Необходимо отметить. [c.567]

В однодоменном состоянии коэрцитивная сила зависит от диаметра частицы d как а — bd [d действием тепловых флуктуаций (см., например, Kneller, 1969). При d> d коэрцитивная сила примерно обратно пропорциональна d, т.е. d ", 0,5 < и < 1, причем такая зависимость еще не нашла адекватного теоретического истолкования. В суперпарамагнитном состоянии, когда dкоэрцитивная сила равна нулю. [c.46]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология