Плотность асимптотическая при дрейфе

Таким образом при движении заряженных частиц в газе при наличии электрического поля сперва на некотором расстоянии от исходной точки пути и в течение некоторого времени от момента начала движения имеет место неустановившееся движение с постоянно увеличивающейся компонентой скорости в направлении силовых лиций поля. Так как с увеличением кинетической энергии частицы количество энергии, отдаваемое ею при каждом упругом столкновении, становится всё больше и больше, а приобретаемое в среднем на расстоянии свободного пути количество энергии остаётся неизменным, то увеличение скорости заряженной частицы по мере её движения вперёд становится всё меньше и меньше. Скорость переносного движения (дрейфа) частицы приближается к своему предельному значению асимптотически [907]. То расстояние Е от начала движения, которое заряженная частица проходит до того места, где её движение можно принять за установившееся, и то время т, которое затрачивается на прохождение этого расстояния, зависят от доли энериии, теряемой частицей в среднем при кавдом столкновении. С другой стороны, Ь я X тем больше, чем меньше плотность газа L и т зависят от напряжённости поля Е. В случае положительных и отрицательных ионов, движущихся в газе большой плотности (например, при атмосферном давлении), их очень малы ими можно пре- [c.262]

Во многих исследованиях возникает необходимость изучения асимптотического характера процесса генного дрейфа, когда временные промежутки (в поколениях) относительно малы. Это диктуется акцентом современной эволюционной теории на процессах микроэволюцип, а также тем фактом, что в чистом виде генный др 11ф может протекать относительно недолго в силу свойственного природным популяциям мутационного давления, давления отбора и миграций из соседних популяций. В типичных случаях на малых временных интервалах воздействием отбора (слабой степени) и мутационного давлепня можно пренебречь и нередки ситуации, когда в этот период влияние миграций также пренебрежимо мало. Кроме того, известные решения для плотности вероятности в зависимости от начальной точки и времени записываются, как и для большинства решений уравнений в частных производных, в виде рядов по собственным функциям (к тому же специального вида) и выглядят довольно сложно. Это затрудняет работу с ними. [c.356]

Анализ граничных точек для одномерного процесса генного дрейфа (см. 10.5) показывает, что границы являются поглощающими. Решение прямого уравнения Колмогорова методом Фурье записывается в виде ряда по собственным функциям с экспоненциально убывающими во времени коэффициентами. При <х> плотность распределения вероятности асимптотически определяется главным членом разложения, уменьшающимся с наимень-meii скоростью [c.364]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология