Поток газа через большие диафрагмы

Реометры предназначены для измерения скорости газового потока (рис. 8). Действие реометров основано на определении разности давлений на входе и выходе газа из трубки, обусловленной сопротивлением (капилляром или диафрагмой), расположенным на пути газа, расход которого измеряется. Разность давлений до капилляра и после него измеряют манометром, она зависит от скорости газовой струи. Чем больше эта скорость, а следовательно, и количество протекающего через капилляр газа, тем больше разность давлений по обе стороны капилляра, тем больше разность уровней жидкости в коленах манометра. При постоянной скорости газа и постоянной температуре разность уровней в манометрической трубке пе изменяется. [c.58]

Измерительные диафрагмы. Измерительная диафрагма представляет собой тонкий диск, в середине которого имеется отверстие с острыми краями. В трубопроводе 1 (рис. 103) между двумя фланцами 3 устанавливают диафрагму 2. При прохождении потока газа или жидкости через диафрагму, отверстие которой всегда меньше диаметра трубопровода, поток вещества суживается и давление перед диафрагмой повышается, а за диафрагмой понижается. Чем большее количество газа или жидкости проходит чгрез диафрагму (т. е. чем больше расход вещества), тем больше будет разность давления до и после диафрагмы. Измеряя посредством дифференциального манометра (дифманометра) эту разность давлений, определяют расход газа или жидкости. Количество газа (в м - /сек), протекающего через диафрагму, равно [c.278]

Резкое снижение содержания ИПБ в отходящих газах наблюдается при и = 0,4- 0,45. Причем с ростом ц степень увеличения содержания ИПБ в выбросах также как и ДГ, и Д1г относительно незначительная. Во всем диапазоне изменения ц с охлажденным потоком уносится больше ИПБ чем с нагретым , несмотря на более низкую температуру. Это, на наш взгляд, можно объяснить явлением заноса некоторой доли конденсата в холодную трубу через отверстия диафрагмы. [c.85]

Действие реометров — приборов для определения скорости газового потока — основано на определении разности давлений при входе.и выходе газа из трубки, обусловленной сопротивлением газовому потоку в ней. Эта разность давлений (при входе в трубку газы имеют большее давление, чем >при выходе из нее) будет тем больше, чем больше скорость газовой струи. Если к концам трубки присоединить манометр, то разность высот поднятия жидкости в коленах манометра будет зависеть от скорости газовой струи, а, следовательно, и количеству газа, протекающего в единицу времени. Общий вид лабораторного реометра обычного типа изображен на рис. 32. Вместо капиллярной трубки в нем взята широкая трубка, в середине которой искусственно сделано утолщение, образующее узкое отверстие, называемое диафрагмой реометра. Трубка соединена с манометром, в коленах которого имеются расширения нижнее расширение левого колена предохраняет от обратного тока жидкости, верхнее расширение правого колена — от переброса жидкости при сильном газовом потоке. При таком устройстве реометра газ движется слева направо. Манометр снабжен шкалой, цифровые обозначения которой соответствуют скорости протекающего через реометр газа. [c.92]

В большинстве ГХ-МС поток газа-носителя, выходящего из колонки, уменьшают путем пропускания элюата через струйный сепаратор. Такой сепаратор состоит из откачиваемой камеры, в которой находятся на одной оси сопло и диафрагма (вблизи от сопла). Поток газа вырывается из сопла в область низкого давления в виде расширяющейся струи. Более тяжелые газы, благодаря большей инерции, проходят через отверстие, а легкие молекулы отклоняются и откачиваются. Обычно сепаратор двухступенчатый, и первая ступень откачивается до давления 10-20 Па, вторая — до 0,1 Па. Поток элюата, поступающего при этих условиях в источник ионов, уменьшается от 40 мл мин до 0,025 мл мин [c.885]

Для стационарного натекания исследуемого газа в масс-спектрометр применяются, как известно, натекатели с малым отверстием (капилляры или диафрагмы) между напускным баллоном объема V и масс-спектрометром. Истечение газа через такие отверстия может быть двух видов — молекулярным и вязким. Молекулярный поток наблюдается в том случае, когда длина среднего свободного пробега молекул намного больше размеров капилляра (диафрагмы), вязкий поток —при обратном неравенстве. Хотя вязкое натекание исключает эффект обо- [c.79]

Поток через большие тонкие диафрагмы. Термин большая диафрагма ) означает, что диафрагма по размерам сравнима с поперечным сечением сосуда, к которому она обращена. Это определение иллюстрируется на фиг. 2, где очень большой объем слева соединен с очень большим объемом справа трубкой сечения через диафрагму сечения А. Тогда А нужно рассматривать как большую диафрагму, приближаясь слева, и как малую диафрагму, приближаясь справа. Газ слева должен попадать в диафрагму Ао, затем протекать по трубке Ь и, наконец, через диафрагму А. [c.29]

Скорость газовых потоков обычно контролируется в лабораториях путем дросселирования газа через препятствие, создаваемое капиллярной трубочкой, пористой керамической массой (фритта) и т. п., и измерения возникающей разности давлений. Конструкция прибора должна быть такой, чтобы разность давлений линейно зависела от скорости потока. Диафрагмы, которые широко используют в технике при работе с большими количествами газов, в лабораториях применяют только в редких случаях. Капилляры обладают линейной характеристикой тогда, когда отношение их длины к диаметру достаточно велико (<100). При этом условии значение числа Рейнольдса обычно лежит ниже 2300, и поток имеет ламинарный характер. Сопротивление, создаваемое капилляром потоку, зависит от вязкости газа, следовательно, определяемое значение скорости потока зависит от природы газа. Если соответствующие значения коэффициентов вязкости известны, то можно произвести пересчет от одного газа к другому. [c.50]

В этом случае вакуумные пространства, содержаш ие активный и неактивный образцы металла, соединены капилляром с высоким сопротивлением потоку газа (рис. 64). Нарастание активности второго образца, как это отмечалось нами для случая обмена через диафрагму, прямолинейно на большом участке кинетической кривой обмена и пропорционально давлению пара и концентрации радиоактивного изотопа на поверхности первого образца. [c.81]

Жидкостные реометры устроены так. В стеклянную горизонтальную трубку впаяна более узкая (капиллярная) трубка или перегородка (диафрагма) с круглым отверстием посередине. Нередко эту суженную часть трубки делают сменной, что удобно для замера разных скоростей газового потока. Когда воздух проходит через эту трубку, то давление до капилляра или перегородки будет больше, чем после них. Эта разница в давлении зависит от размера сужения и от скорости движения газа. Для замера этой разности давления к трубке припаяны отводы до и после сужения. К ним присоединен жидкостный уравнительный манометр. В него наливают воду, керосин или иную жидкость с определенным удельным весом. Разность давлений замеряется по разности уровней в манометрической трубке. К последней прикреплена шкала для удобства отсчета. Чем больше скорость воздуха, проходящего через реометр, тем больше разность уровней жидкости в манометре. Отсчет по шкале реометра показывает объем воздуха, проходящего через реометр в единицу времени, так как реометр предварительно калибруется по показаниям газовых часов или по данным других приборов для измерения объема воздуха. При калибровке реометра учитывают, что его показания зависят от размеров сужения в трубке и от удельного веса жидкости, налитой в манометр. [c.27]

Вихревой эффект. Этот эффект может быть использован для получения охлажденного от —10 до —60 °С газа с помощью простого устройства — вихревой трубы (рис. ХУП-4). Сжатый газ (воздух) с большой скоростью (200—400 м сек) вводится тангенциально через сопло 1 в трубу 2, где в условиях сложного вихревого движения осуществляется расслоение газа на горячий и холодный потоки. Нагретые внешние слои газа движутся справа налево и удаляются через дроссельный вентиль 3, имея температуру 50—100 °С, а охлажденные внутренние слои газа движутся в противоположном направлении и удаляются через отверстие диафрагмы 4, установленной справа от сопла. Температуры потоков регулируются степенью открытия вентиля 3. Происходящие в вихревой трубе явления очень сложны и пока недостаточно изучены. [c.693]

Введение заторможенного сеткой газа в центр приосевого вихревого потока привело к смещению максимума тангенциальной составляющей скорости в сторону больших радиусов. В результате уменьшилась кинетическая энергия и, следовательно, понизилась температура вытекающего через диафрагму охлажденного потока. [c.41]

ТО, называют отборником-циркулятором. Циркуляционная диафрагма имеет обычно два ряда кольцевых отверстий ряд небольших отверстий расположен вблизи стенки ротора для пропускания внутрь камеры потока тяжёлой фракции. Часть этого потока отбирается циркулятором и выводится из ротора, а другая часть (её называют рециркуляционным потоком) возвраш ается обратно в разделительную камеру через вторую систему кольцевых отверстий, расположенных дальше от стенки и имеюш,их больший диаметр. Перепад давлений для этих потоков на диафрагме обеспечивается за счёт разницы скоростей враш,ения газа в разделительной камере и в отборной камере, где расположен отборник тяжёлой фракции, несколько тормозящий вращение газа в ней. [c.172]

Вообще В литературе слабо оттеняется разница между пропускной способностью и быстротой откачки диафрагмы. Из таблицы очевидно, что при некоторых обстоятельствах (к счастью, редких на практике) это может повести к значительным ошибкам. Эта разница особенно поразительна при г = 1. Очевидно, здесь можно с уверенностью предполагать, что б" равно нулю, так как не может быть никакого потока между двумя областями, имеющими одно и то же давление. С другой стороны, заранее не очевидно, что С равно оо это означает, что для г, близкого к единице, т. е. для Р , близкого к Р , отношение потока к падению давления очень велико. Отсюда имеем, что для заданной разности давлений Р — Р через диафрагму откачивается больше газа при [c.26]

При перетекании газа из одного бесконечно большого объема с давлением ри Па, в другой с давлением р2, Па, через малое отверстие или диафрагму с идеально тонкими стенками молекулярный поток определяется соотношением [c.13]

Прп применении трубок Вентури удобно выбирать в качестве плоскости II плоскость минимального поперечного сечения (см. рис. 14-6). При этом выполняется условие iSj = > 0 и, следовательно, коэффициент = Кроме того, экспериментально установлено, что коэффициент d примерно одинаков для сжимаемых и несжимаемых газов и для наиболее удачных конструкций трубок Вентури составляет 0,98. При течении сжимаемых газов через измерительные диафрагмы степень относительного сужения потока плоскости II несколько меньше, чем при течении несжимаемых газов и жидкостей, особенно в яучае больших объемных скоростей потоков. Численные значения коэффициентов расхода для сжимаемых и несжимаемых газов и жидкостей, движущихся через измерительные диафрагмы, также различны [3]. [c.416]

Дросселирующие Д. применяются в химич. пром-сти для измерения больших расходов жидкости, газа или пара и загрязненных вод. Д. этого типа основаны на измерении перепада давлений при протекании вещества в трубопроводе с местным сужением. Дросселирующие устройства исполняются трех видов (рис. 6) острая диафрагма (наиболее распространенная), сопло и труба Вентури. При прохождении среды через суженное отверстие увеличивается скорость потока, часть потенциальной энергии потока переходит в кинетическую. Величина перепада давления (Р1 и Ра) до и после сужения зависит от количества протекающего газа или жидкости, что дает воз-можпость вычислить их расход. Дросселирующие Д. монтируются с рас- [c.600]

Изучение пламен требует создания специальных систем введения образца [444] необходимо уводить образец газа из реакционной зоны с возможно большей скоростью, избегая столкновений исследуемых частиц. Обычно используемая аппаратура была описана Фонером и Гудзоном 1657] в этой системе газы из реакционной зоны удалялись через диафрагму со скоростью звука. Вторая коллимирующая щель отбирает центральную часть потока газа, а третья щель обеспечивает дополнительную коллимацию. Газовое сопло снабжено механическим прерывателем, и фоновый сигнал постоянного тока исключается при использовании усилителя переменного тока с фазочувствительным детектором. Ванреузел и Дельфоссе [2074] также описали трехкамерную систему, в которой ионы из пламен, находящихся под давлением 50 мм. рт. ст. в камере сгорания, проходят через вращающиеся диски в масс-спектрометр в область давлений 10- мм рт ст. [c.453]

В работах Я. К. Трошина, К. И. Щелкина, Я. Б. Зельдовича, В. А, Попова и других на основе результатов фундаментальных исследований имеются соответствующие рекомендации по обеспечению благоприятных условий прогрессивного ускорения пламени в трубах [64]. Расстояние от места возникновения режима сильных дифлаграцяй или детонаций уменьшается с ростом начального давления и увеличением шероховатости стенок трубы. В шероховатой трубе удалось получить детонацию со смесями, не детонирующими в гладкой трубе. Причиной, по К. И. Щелкину, является развитие турбулентности потока газа, который возникает в трубе перед фронтом пламени из-за расширения сгоревшего газа. Я. Б. Зельдович показал, что на ускорение пламени сильно влияет неравномерное распределение скорости по сечению трубы, а также охлаждение продуктов сгорания сзади фронта. Для ускорения горения можно помещать в начале трубы диафрагмы, через отверстия которых пламя вырывается далеко вперед, поджигая большую массу газа или перекрывая сечение трубы перегородками, увеличивающими путь пламени. Расстояние от точки зажигания до места возникновения детонации увеличивается с ростом начальной температуры смеси и убывает с уменьшением диаметра трубы. По сравнению с зажиганием у закрытого конца воспламенение у открытого конца резко затрудняет возникновение детонации из-за того,, что пламя вызывает более слабое движение газа. Зажигание на некотором расстоянии от закрытого конца облегчает возникновение детонации по сравнению с зажиганием непосредственно у закрытого конца, так как пламя вначале рашростра-няется двумя фронтами. Поджигая смесь множеством искр, включаемых в нужной последовательности, или воспламеняя ее лучом, можно получить любую возможную скорость распространения фронта пламени. [c.77]

Схема автоматического распределения газа по отдельным карбонизационным колоннам при помощи струйных регуляторов показана на рис. 79. На газопроводах, по которым газ из общего коллектора поступает в колонны, установлены диафрагмы 1 определенного сечения. Выше и ниже каждой из этих диафрагм к газопроводу присоединены две газоимпульсные трубы, идущие к ртутным кольцевым весам 10. Диафрагма создает определенное сопротивление потоку газа. Поэтому давление до диафрагмы всегда больше, чем после нее. Перепад давления тем больше, чем больше газа проходит через диафрагму. [c.255]

Результат расчета вакуумной системы линейного ускорителя методом электрической аналогии приведен на рис. 80. Здесь показано распределение давлений и потоков в кожухе и в волноводе ускорителя. Давление на дальнем конце волновода на 1,15-10 тор больше, чем у насосов давление в волноводе на 0,09-10 тор больше, чем в кожухе поток через диафрагмы составляет 1/40 потока через кольцевой зазор в кожухе. Полный накапливающийся поток газа, откачиваемый насосом, равен 1,59-10 2 л-мтор/сек. Если эффективная быстрота откачки насоса Н-5С равна 190 л/сек, то давление у насоса 2,2-10 тор. [c.160]

Токи дифференциальной аэрации, возникающие в разделенной перегородкой ячейке. В Кембридже проводилась работа по изучению токов дифференциальной аэрации, возникающих между двумя электродами из одного металла, разделенными перегородками, в условиях, когда кислород в виде пузырьков продувался над одним из электродов. Нельзя утверждать, что подобные элементы дают точную модель обычного процесса коррозии, наблюдающегося, например, на пластинках, погруженных частично в электролит, поскольку анод и катод не являются смежными или компланарными. К тому же внещнее сопротивление будет определенно очень высоким и внутреннее сопротивление также, вероятно, будет необычно большим. В 1932 г. Хору удалось измерить дифференциальные токи на полупогруженной пластинке, не прибегая к разделению электродов или к введению других необычных внешних факторов начиная с этого времени, изучение разделенных перегородкой ячеек стало иметь меньшее значение. Однако простая аппаратура, использованная в 1923 г., все еще поучительна для качественной демонстрации того, как легко могут возникнуть эти токи. Ячейка, схема которой представлена на фиг. 33, разделяется на две части с помощью пористой диафрагмы малого сопротивления обе части ячейки заполнены одинаковым электролитом (например, раствором хлористого калия) и содержат два электрода из одинакового материала (например, цинк), присоединенных к амперметру, шкала которого имеет нулевую точку, расположенную в центре. Трехходовой кран позволяет направить поток кислорода или воздуха в одну или другую часть ячейки по желанию. По направлению тока было обнаружено, что электрод в той части ячейки, которая подвергается аэрации, является катодом когда поток газа отводится в другое отделение, ток быстро уменьшается и меняет свое направление часто через несколько секунд. [c.122]

Если между электродами (на рис. 2 [6] они помечены знаками плюс и минус) в атмосфере разреженного газа проходит электрический разряд, то от катода в направлении, перпендикулярном к его поверхности, прямолинейно распространяются лучи. Они вызывают сильную люминесценцию дальнего конца трубки или любого предмета, помещенного внутри трубки па их пути. Свечение является голубым на калиевом стекле и зеленым на натрие-иом стекле. Эти лучи отклоняются в мапштпом ноле так, как этого следовало бы ожидать для потока отрицательно заряженных частиц. Крукс предположил, что лучи представляют собой поток отргщательно заряженных частиц, движущихся с большой скоростью и составляющих новое, четвертое состояние материи . Если такое заключение верно, то лучи должны отклоняться также и приложенным извне электрическим полем. Впервые это было показано Дж. Дж. Томсоном [7]. Катодные лучи, генерируемые на электроде С, проходили через диафрагмы Л я В, а затем между двумя параллельными изолированными пластинами О ж Е, находящимися друг от друга па расстоянии й см. Между этимп пластинами создавалась разность нотенциа- [c.193]

В первых моделях НВЖ интерфейсов ограничителем потока служил длинный узкий капилляр из стекла или металла с ма лым отверстием со стороны ионного источника или тонкая ме таллическая проволока, введенная внутрь капилляра для умень шения потока жидкости [51] Так как жидкости несжимаемы, давление в них линеино уменьшается внутри трубки от выхода из колонки до входа в ионныи источник, где оно равно давле нию паров растворителя Вследствие высокой вязкости жидко стей (по сравнению с газами) и наличия капиллярных сил скорость потока через трубку внутренним диаметром 50 мкм при перепаде давлений от атмосферного до вакуума в источ нике не превышает 10 см/с Нелетучие вещества и примеси в растворителе с большой молекулярной массой накапливаются внутри капилляра и засоряют его Нагревание конца трубки не дает желаемого результата, так как переходная зона жидкость — газ просто сдвигается вдоль капилляра Эффективность улучшается, если капиллярную трубку заменить на диафрагму с регулируемой температурой Интерфейс должен иметь комнатную температуру, чтобы не было перегрева и преждевременного испарения жидкости [c.37]

Хотя на химических заводах и в лабораториях используются насосы самых разных типов, только немногие из них применяются для колоночной хроматографии. Насосы некоторых типов могут подавать жидкость только против относительно низких противодавлений (до 5 или 10 атм) и поэтому непригодны в тех случаях, когда для опти- -мальной характеристики нообходкляа давления большие по меньшей мере на порядок. Ротационные насосы, которые могут подавать жид кости по существу без пульсаций, обьпно непригодны для подачи небольших объемов при высоких давлениях перистальтические насосы, которые также обеспечивают относительно устойчивые потоки жидкос-ги, можно использовать только в системах с низким противодавлением. Таким образом, выбор насоса для высокоэффективной высокоскоростной хроматографии в колонке обычно ограничен различными машинами с принудительным вытеснением, в которых движущая сила создается движением плунжера, диафрагмы или сильфона. Насосы этих типов создают пульсирующий поток жидкости. Преимущество всех насосных систем над системами с использованием сжатых газов состоит в том, что объем элюента, который можно прокачать через систему без перерыва, неограничен. Поэтому насосы особенно подходят для повторяющегося автоматизированного хроматографиро. вания в колонках. [c.192]

Поток через хонвие малые диафрагмы. Рассмотрим большую область, заполненную газом при постоянном давлении Р , [c.24]

На рис. V-45 показана циклонная камера Опытного завода НИУИФ, в которой можно осуществлять различные термические процессы (сушку, плавку, химические реакции и т. д.). В качестве теплоносителя используют топочные газы, получаемые при сжигании жидкого или газообразного топлива в двух топках /, работающих под давлением. Газы при температуре до 1600—1700° С поступают в камеру тангенциально со скоростью 80—120 м/сек. Циклонная камера 5 снабжена рубашкой 3, в которую п дают холодную воду. Внутри стенки оборудованы шипами, на которых удерживается гарнисаж 4 из материала, обрабатываемого в камере. Материал вводится по центральной трубке на пористую плитку 2, откуда он по течкам поступает в камеру. В нижней части камеры имеется пережимная диафрагма 6, охлаждаемая водой. В процессе обесфторивания aF2 при температурах плава 1500—1600° С количество тепла, отводимого через стенки к воде, составляло примерно 90 тыс. ккал/(м2-ч). Для материала с более низкой температурой плавления, например Na2SO4, Nad (tna s ss850° ), тепловой поток составляет 100—120 тыс. ккал/(м2-ч). Необходимо отметить, что в циклонной камере процессы протекают не во всем ее объеме. Поэтому все показатели (тепловое напряжение, влагосъем и т. д.) следует относить к внутренней поверхности циклона, а при переходе на установки больших размеров — рассчитывать для имеющейся поверхности камеры. [c.238]

Соплы с газовым распылением. В этих соплах жидкость распыливается движущейся с большой скоростью струей газа, обывдо воздуха или пара. Жидкость может подводиться под давлением или самотеком или же засасываться благодаря инжекционному действию газовой струи. Контакт между жидкрстью и газом может происходить снаружи сопла или же внутри камеры, из которой выходит распыленный поток через диафрагму. Форма распыленного облака в соплах с внутренним смешением определяется формой диафрагмы, в соплах с наружным смешением форма облака обусловливается дополнительными струями газа. [c.143]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология