Распределение скоростей в вязком подслое

Таким образом, обычно всегда принимаемая гипотеза линейного распределения скоростей в вязком подслое верна лишь в случае очень малой его толщины. Тогда [c.275]

Отсюда видно, что при линейном распределении скоростей в вязком подслое избыточная температура Т—в нем отнюдь не следует линейному закону, что иногда неправильно принималось. [c.276]

Здесь необходимо напомнить еще раз, что предположение о линейности закона распределения скоростей в вязком подслое с неизбежностью приводит к выводу о резком отступлении от линейного закона избыточной температуры газа в отношении стенки =7 —Г . Как было показано, эта температура в вязком подслое меняется по закону параболы 2-го порядка (60,56). [c.290]

Явный вид линейной модели распределения скорости в вязком подслое толщиной бв. п следует нз анализа преобладающего влияния ньютоновской вязкости ц в пристеночной области потока в пределах О < б = — г) бв. п, для которой [c.34]

В вопросе о распределении скоростей в вязком подслое до настоящего времени в гидродинамике нет единой точки зрения. По этому вопросу были высказаны две гипотезы [c.36]

Зависимость от числа Ре относительной толщины вязкого подслоя л/< . определяемой по пересечению линейного распределения скорости в вязком подслое и логарифмического закона распределения скорости в турбулентном ядре пограничного слоя, представлена на рис. 2.31 (см. гл. 2). Опытные точки аппроксимированы соотношением [c.184]

Как показывает анализ опытных данных по распределению скорости в турбулентном пограничном слое на гладкой поверхности (рис. 3.33а), линейное распределение скорости в вязком подслое турбулентного пограничного слоя в несжимаемой жидкости соответствует значению [c.184]

Заметим, что приведенная зависимость Ре д = /(Я) качественно согласуется с многочисленными опытными данными, в соответствии с которыми значение допустимой высоты /гд шероховатости пропорционально толщине зоны с линейным распределением скорости в вязком подслое 6 турбулентного пограничного слоя на гладкой поверхности. Относительная толщина этой зоны увеличивается при отрицательном градиенте давления и уменьшается при положительном [3.38]. [c.189]

Рис. 3.41. Распределение скорости в вязком подслое турбулентного пограничного слоя на гладкой пластине / — М О, Tw = 1, Ре = 3,6-10 [3.32] 2 — М = 5, Tw = 1, Ре = 6580 [3.35]

Методы первой группы базируются на предположении о линейном распределении скорости в вязком подслое, при котором величина касательного напряжения может быть найдена из соотношения [c.266]

Что касается линейного распределения скорости в вязком подслое, в непосредственной близости от обтекаемой стенки, то оно справедливо как в безградиентном потоке, так и при йР/йх фО. Это дает основание считать, что косвенные методы первой группы могут быть использованы и при измерении поверхностного трения в условиях потока с продольным градиентом давления. [c.271]

В [4.60] было исследовано влияние выдвинутого в поток датчика трубка-выступ на распределение статического давления вдоль обтекаемой поверхности. Установлено, что в безградиентном потоке выдвижение трубки датчика над обтекаемой поверхностью на высоту до 0,5 мм незначительно влияет на распределение статического давления как вверх, так и вниз по потоку от датчика. Малая высота выступа датчика по отношению к толщине вязкого подслоя позволяет применять его и для измерения поверхностного трения в турбулентном пограничном слое с продольным градиентом давления с использованием универсального градуировочного соотношения (4.69), поскольку линейное распределение скорости в вязком подслое при уи /1> < 5 соблюдается и при Р/с1х ф 0. [c.281]

И решалась в предположении о линейно.м распределении скорости в вязком подслое, Таким образом, была использована физическая гипотеза о затухании невзаимодействующих вихрей в ламинарном плоско-параллельном, стационарном, безградиеитном теченш (эта гипотеза является, по-видимому, хорошим приближением к действительности непосредственно вблизи стенки). Проведенное теоретическое рассмотрение показало, что структура турбулентности в вязком подслое определяется крупномасштабными вихрями, сильно вытянутыми в продольном направлении. Эти вихри двигаются со скоростью, значительно превышающей локальные скорости в вязком подслое и составляющей примерно полов1шу скорости на внешнем крае пограничного слоя (или на оси, если рассматривается течение в трубе). Этому способствуют и напряжения Рейнольдса, которые затухают пропорционально третьей степени расстояния от стенки. Вычисления показали также, что поперечный интегральный масштаб вихрей в подслое соизмерим с толщиной вязкого подслоя, в то время как продольный интегральный масштаб турбулентности в подслое почти на два порядка больше. Этот факт указывает на важную роль трехмерности пульсационного движения в пределах вязкого подслоя. [c.180]