Рейнольдсовы напряжения

Уравнения (1.467), (1.472) отличаются от подобных уравнений, полученных феноменологическим методом, более конкретной структурой первых слагаемых в правых частях. А составляющая П"= =—аналогична рейнольдсовым напряжениям прн турбулентном движении несущей фазы. Если можно пренебречь флюктуациями истинных плотностей фаз Ар по сравнению с Pi", то [5] [c.124]

Так же как уравнения Навье — Стокса для однофазной среды [12], уравнения (6.11) и (6.12) соответствуют уравнениям (6.5) и (6.6), записанным через усредненные по времени параметры, и содержат дополнительные рейнольдсовы напряжения. В уравнении (6.11) член, соответствующий рейнольдсову напряжению [c.172]

РЕЙНОЛЬДСОВЫ НАПРЯЖЕНИЯ ВБЛИЗИ СТЕНКИ [c.174]

Можно, сделать вывод, что, хотя касательное напряжение на стенке канала при течении двухфазной смеси с достаточным основанием может быть представлено с помощью рейнольдсовых напряжений, ме- [c.174]

Рейнольдсовы напряжения. Развитое турбулентное течение можно представить, как это было сделано в разд. 11.2, в виде суперпозиции осредненного и пульсационного движений. Тогда [c.71]

Проблема замыкания системы уравнений. Приведенная выше система уравнений для определения осредненных параметров не является полной. Три уравнения содержат три искомые характеристики осредненного течения й, о, I и, кроме того, два других неизвестных параметра Ещ и гt, т. е. рейнольдсовы напряжения и величину турбулентного теплового потока. Напомним, что система уравнений для определения мгновенных значений параметров турбулентного течения (11.7.4) — (11.7.6) является полной, так как число неизвестных равно числу уравнений. Однако эти уравнения нельзя решить из-за отсутствия универсальных начальных и граничных условий. Лишние неизвестные, такие, как Вт и 8(, или рейнольдсовы напряжения и величина турбулентного теплового потока, появляются из-за осреднения уравнений для мгновенных значений, что создает проблему замыкания системы уравнений для расчета характеристик турбулентного переноса. Решение задачи становится возможным, если известны выражения для определения рейнольдсовых напряжений и турбулентного теплового потока. [c.78]

В большинстве ранее проведенных экспериментальных исследований струй основное внимание уделялось области полностью развитого турбулентного течения. Однако оказалось, что измерения статистических характеристик, таких, как рейнольдсовы напряжения и пространственные корреляции пульсаций скорости, не позволяют полностью понять динамику такого [c.133]

При турбулентном режиме течения под влиянием полимерных добавок к капельной жидкости или твердых частиц в газе существенно уменьшаются поперечные составляющие пульсации скорости и турбулентное трение, выражаемое рейнольдсовыми напряжениями в результате снижается коэффициент сопротивления. При ламинарном режиме указанные добавки не снижают коэффициент сопротивления и не затягивают этот режим течения. [c.92]

Турбулентный поток тепла и турбулентная температуропроводность. Турбулентное перемешивание не только способствует обмену количеством движения, но и повышает интенсивность переноса тепловой энергии. Подход, аналогичный тому, который выше использовался при выводе рейнольдсовых напряжений, можно применить и в отношении характеристик турбулентного переноса тепла. Представим мгновенное значение температуры в виде суммы осредненной температуры 1 и пульсационной составляющей t [c.74]

Как следует из уравнения (2.3.2.3), гипотеза Буссинеска сводится к предположению о том, что тензор анизотропии рейнольдсовых напряжений, определяемый [c.108]

Дифференциальные модели рейнольдсовых напряжений. Предполагаемая гипотезой Буссинеска пропорциональность тензоров анизотропии рейнольдсовых напряжений и скоростей деформаций осредненного движения имеет место далеко не во всех течениях. Поэтому стремление учесть эффекты, связанные с анизотропией рейнольдсовых напряжений, является вполне понятным. С математической точки зрения рейнольдсовы напряжения представляют собой вто- [c.113]

В силу симметрии тензора рейнольдсовых напряжений достаточно записать шесть таких уравнений. Однако полученная при этом система уравнений остается незамкнутой, поскольку связь между величинами Dyk, Ф,у, ,у и параметрами осредненного движения неизвестна. Определение этой связи или, как иногда говорят, моделирование соответствующих членов и составляет суть проблемы построения моделей переноса рейнольдсовых напряжений. [c.114]

В турбулентном течении полные напряжения представляют собой сумму вязких напряжений J,V oг и дополнительных рей-нольдсовых напряжений (11.7.9). Обычно рейнольдсовы напряжения в несколько раз больше вязких. Поэтому во многих случаях вязкими напряжениями можно пренебречь без больших потерь в точности расчета. [c.73]

Согласно первому из них, моделировалась реальная структура течения путем установления зависимости тензора рейнольдсовых напряжений от тензора деформаций жидкости. Затем искомые функции выражались в виде сумм осредненных и пульсационных составляющих, члены уравнений осреднялись по времени и проводился их анализ по порядку величины. Однако при таком подходе количество неизвестных превышает число уравнений, что требует введения дополнительных предположений. В ранних работах [57, 59] использовалось условие автомодельности для осредненных и пульсационных величин. Более [c.169]

В зависимости от типа этих соотношений (дифференциальные или алгебраические), соответствующие модели называются дифференциалънъши или алгебраическими моделями рейнольдсовых напряжений. [c.108]

В принципиальном плане модели рейнольдсовых напряжений существенно превосходят как линейные, так и нелинейные модели турбулентной вязкости. Однако убедительные примеры их существенного гфевос-ходства над последними при расчете сложных течений практически отсутствуют, что объясняется как сложностью таких моделей, так и некоторыми более фундаментальными проблемами, возникающими при их построении (см. 2.3.4). [c.108]

Первая модель переноса рейнольдсовых напряжений принадлежит И. Ротта [43], а достаточно интенсивное развитие этого направления в ПТТ началось в конце 1970-х гг., после того как В. Лаундер, Г. Рис и В. Роди [99] сформулировали первую работоспособную дифференциальную модель переноса рейнольдсовых [c.114]

Идея ARSM принадлежит Роди [103] и основана на предположении, что конвективные и диффузионные члены уравнений переноса рейнольдсовых напряжений пропорциональны соответствующим членам уравнения переноса кинетической энергии турбулентности [c.114]

Нелинейные модели турбулентной вязкости, так же как и ЕАЛ8М, сочетают в себе основные положительные качества дифференциальных моделей турбулентной вязкости и моделей рейнольдсовых напряжений с одной стороны, эти модели относительно просты с вычислительной точки зрения, а с другой — позволяют учесть анизотропию рейнольдсовых напряжений. В настоящее время предложен целый ряд таких моделей и проводится их интенсршное тестирование, в результате которого в ближайшие годы, 1Ю-видимому, будет дан ответ на вопрос об их реальных возможностях и перспективах. [c.115]

Анализ закона сохранения количества движения для турбулентных потоков приводит к прежней форме уравнения Навье — Стокса (1.1) для средних значений скоростей, но с дополнительным слагаемым, соответствующим касательным напряжениям, возникающим вследствие обмена импульсом за счет пульсационной составляющей скорости. Это дополнительное слагаемое имеет вид <т. = — рш ш, где и — пульсационные составляющие скорости во взаимно перпендикулярных направлениях. Это так называемые рейнольдсовы напряжения, которые зависят от среднего значения произведения пульсационных скоростей турбулентного потока. [c.12]

Где П представляет собой скорость генерации энергии турбулентности рейнольдсовыми напряжениями. Смысл соотношений (11.7.26) состоит в том, что скорость генерации энергии турбулентности приравнивается скорости ее диссйпации. Это равенство выполняется р случае установившихся, однородных, чисто сдвиговых течений. Однако баланс между производством и диссипацией энергии не соблюдается для большинства других сдвиговых течений, хотя эти характеристики турбулентности являются величинами одного порядка. [c.76]

Смотреть страницы где упоминается термин Рейнольдсовы напряжения: [c.174] [c.175] [c.73] [c.73] [c.76] [c.80] [c.107] [c.108] [c.108] [c.108] [c.114] [c.114] [c.115] [c.115] [c.115] [c.115] [c.119] [c.73] [c.73] [c.73] [c.80] [c.27]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология