Подслой

Вулканизаты полисульфидных полимеров имеют неудовлетвй-рительные адгезионные свойства. Для улучшения последних необходимо в вулканизуюш,ую смесь вводить специальные добавки или наносить подслой на герметизируемые поверхности. В качестве адгезионных добавок применяются эпоксидные или фенольные Смолы, в качестве подслоя (грунта) винильные, фурановые смолы И различные клеи. В отечественной промышленности применяют клей К-50 на основе жидкого тиокола и эпоксидной смолы, клей 88-Н и Н-5 на основе наирита и смолы фенолоформальдегидного типа. Лучшими адгезионными свойствами обладают хлорнанри-товый и наиритово-эпоксидные грунты [37]. [c.569]

СТРУКТУРА ТУРБУЛЕНТНОСТИ В ВЯЗКОМ ПОДСЛОЕ ВБЛИЗИ ТВЕРДОЙ СТЕНКИ [c.177]

Если предположить, что сопротивление переносу тепла сосредоточено в вязком подслое (а это имеет место всегда и подтверждено экспериментально [212]), то теоретическое сопротивление переносу ( ) можно записать в виде [c.159]

В вязком подслое, где сосредоточено основное сопротивление диффузионному переносу в турбулентном потоке, характерное время может быть определено по формуле [c.161]

Трактовка рассматриваемых явлений на основе прямого анализа системы дифференциальных уравнений, описывающих конвективную массоотдачу в системах твердая стенка—жидкость и газ—жидкость, дается теорией пограничного диффузионного слоя В этой теории учитывается сложность структуры турбулентности внутри вязкого подслоя, прилегающего непосредственно к поверхности раздела фаз. Весьма существенной является постепенность затухания турбулентных пульсаций в подслое. Вследствие этого, поскольку в жидкостях величина коэффициента молекулярной ди(М)узии Оа обычно во много раз меньше величины кинематической вязкости V (v/Dд > 1), турбулентные пульсации, несмотря на их затухание, играют существенную роль в переносе массы почти до самой границы фаз. Пренебречь их влиянием можно лишь в пределах подслоя, названного диффузионным , толщина которого в жидкостях значительно меньше толщины вязкого подслоя. В пределах этого диффузионного подслоя преобладающим является перенос молекулярной диффузией. [c.101]

Следующий непосредственно затем минимум отвечает появлению электрона в новом, более далеком от ядра р-подслое (В, А1, Оа), экранированном от ядра конфигурацией 5 , либо взаимным отталкиванием двух электронов одной и той же р-орбитали (О, 5, 8е) [c.34]

Течение в вязком подслое предполагается ламинарным с масштабом, равным масштабу вязких возмущений (со /5п) = (9у/5п). [c.156]

С учетом того, что сопротивление переносу импульса сосредоточено в вязком подслое, а турбулентная вязкость пропорциональна четвертой степени расстояния от границы раздела [175], сопротивление переносу импульса в вязком подслое (К,) определится как [c.156]

Большую опасность представляют работы, связанные с ручной чисткой центрифуг, так как отложения полимеров на фильтрующей ткани и в подслое центрифуг содержат остатки ЛВЖ. Поэтому при замене фильтрующей полиэтиленовой ткани происходили вспышки и загорания. Кроме того, постепенно происходит уплотнение фильтрующих подслоев. Очищать центрифуги нужно тем чаще, чем ниже молекулярная масса получаемого полиэтилена. [c.117]

При конструировании аппаратов и коммуникаций теперь все чаще применяются неметаллические кислотостойкие материалы, что позволяет экономить легированную сталь дефицитных марок. Емкостные аппараты футерованные кислотоупорными керамическими материалами на подслое из резины или полиизобутилена, хорошо зарекомендовали себя в эксплуатации. [c.100]

Анализ процесса разделения проводят [16] совместным решением уравнений, описывающих массоперенос через селективный слой мембраны и течение проникшего газа через пористый слой (включающий пористый подслой самой мембраны и пористый материал — подложку). При анализе принимают следующие допущения [c.178]

Детальное изучение структуры ацетатцеллюлозной мембраны с помощью электронного микроскопа [50] выявило не два, а три слоя (А — активный слой, В — подслой, С — пористая подложка), различающиеся по размеру пор. Соотношение толщин А-слоя (6а) и В-слоя (бв) зависит от технологии приготовления мембран, в частности от времени испарения растворителя (рис. И-З). Важное следствие из этого рисунка — снижение толщины активного слоя с увеличением времени испарения растворителя, что необходимо у читывать при разработке технологии получения полупроницаемых мембран. [c.49]

Если вещество г переносится из фазы / в фазу I путем диффузии, то принимается, что у поверхности раздела фаз существует тонкая неподвижная пленка толщиной б (ламинарный подслой), через которую идет диффузия. Концентрацию г в фазах ] и I у границ слоя) обозначим соответственно Сц и Сц. Тогда получим [c.62]

Ре.= URID > 1), в случае движения капель и пузырей (i/ — скорость движения центра тяжести —радиус капли или иузыря показывает [11, 12], что пё-риод проницания равен ио порядку величины Трел 2/ /i/, т. е. времени контакта (по Хигби T = 2RIU). Иными словами, хотя время контакта и мало, но период праницания не больше. Таким образом, основное допущение теории Хигби в этом случае не выполняется. В дальнейшем оказалось, что предположение о нестационарности, лежащее в основе модели Хигби, отражает некоторые стороны гидродинамики течения в вязком подслое развитого турбулентного пограничного слоя. Однако реальная нестационарность имеет совсем иную природу и П0 имеет ничего общего с предположениями Хигби. [c.171]

В эти же годы Эйнштейну и Ли [28] удалось на основе предложенной имИ феноменологической модели получить уравнение (16.4) и тем самым вскрыть причины нестацнонарности в вязко,. подслое, Предложегшая ими модель активного вязкого подслоя постулирует периодичность жизни подслоя, т, е. сравнительно медленный рост толщины ламинарно движущегося тонкого слоя жидкости у стенки и затем его быстрое разрушение, вызванное локальной неустойчивостью. По мненшо авторов работы [28], предложенная ими картина сразу позволяет ответить на два кард1шальных вопроса 1) каким образом осуществляется обмен [c.174]

Используя значения Ат в качестве параметра в решении этого уравнения, удалось рассчитать и сравнить с экспериментом распределение средней и средАе-квадратичной скоростей продольных пульсаций в пристенной области. Проведенные расчеты показывают скорее качественное, чем количественное, совпадение экспериментальных и теоретических результатов, весьма чувствительное к значениям введенных эмпирических постоянных. Однако глубокая связь между нестационарным полем концентраций и структурой турбулентности в подслое, вскрытая в работе [28], не была использована и сама эта работа, по-видимому, осталась неизвестной авторам дальнейших работ по теории массопередачн. [c.175]

Между тем процессы, определяющие структуру вязкого подслоя, не исчерпываются одной лишь нестационарностью. В первую очередь, здесь необходимо отметить глубокую связь между пульсационными полями скорости и давления, прямо следующую из уравнения (16,3). Столь же существенное значение имеют конве15тивные члены, входящие в систему (16.2), а также трехмерность пульса-циоииого движения в подслое. Непосредственное сравнение системы (16.2) с уравнением (16.4) показывает, что этими важными факторами обычно пренебрегают. Естественно, поэтому, что согласие упрощенных теорий с непрерывно растущим объемом накопленного эмпирического материала удается получить лишь за счет увеличения числа подгоночных параметров, вводимых в теоретические модели. На таком пути создания теории массопередачн можно в лучшем случае более или менее удачно описать имеющийся экспериментальный материал, по уж, по-вндимому, никак нельзя теоретически предсказать новые стороны изучаемого процесса. [c.176]

Существование в вязком подслое турбулентных пуЛ1>саи.ий и их постепенное затухание с приближением к межфазной границе имеют принципиальное эваче-, ние для проблемы массопередачн, особенно в тех случаях, когда процесс массо-пгредачи лимитируется переносом в жидкой фазе. Действительно, поскольку а жидкостях коэффициент молекулярной диффузии обычно значительно меньше коэффициента кинематической вязкости, турбулентные пульсации, несмотря на свое достаточно быстрое затухание в вязком подслое, дают заметный вклад в массовый поток вещества к границе раздела фаз. Влияние пульсаций на массоперенос становится пренебрежимо малым лишь в пределах так называемого диффузионного подслоя, толщина которого для жидкостей мала по сравнению. с толщиной вязкого подслоя. Скорость межфазного массообмена существенно зависит от характера изменения эффективного коэффициента турбулентной диффузии Pt вблизи межфазной границы. Если предположить, что функция Dt (у) достаточно хорошо описывается первым членом разложения в ряд Тейлора [c.177]

Поскольку в диффузионном подслое турбулентные пульсации не играют существенной роли, а сам слой достаточно тонок, то распределение концентрации, в нем можно считать линейным, так что для коэффициента массопередачн справедливо выражение [c.177]

Содержательный обзор и сравнение двух описанных выше подходов к созданию теории вязкого подслоя представил Кистлер [42]. Он констатирует, что сущность пути, использованного Стернбергом, заключается в использовании идеи Прандтля о том, что движущей силой процессов, происходящих в подслое, являются флуктуации давления в пограничном слое, подобно тому, как это происходит для осцилляций ламинарного пограничного слоя. [c.179]

Отметив, что как модель Эйнштейна и Ли, так и теория, предложенная Стернбергом, качественно согласуется с экспериментальными данными по подслою. если при расчетах использовать часть этпх данных, как априори известные, Кистлер показал, что вторая модель менее проблематична. Основным достоинством модели пассивного подслоя перед моделями подслоя активного Кистлер считает гораздо более реалистичную картину взаимодействия области течения вблизи стенки с основным течением. [c.179]

Дальнейшее развитие гидродинамическая теория вязкого подслоя получила в работе Шуберта и Коркоса [43, 44]. В ней линеаризованные уравнения Навье — Стокса для пульсаций скорости упрощались за счет того факта, что в области вязкого подслоя отсутствует нормальный градиент пульсаций давления. Шуберт и Коркос положили этот факт в основу линейной теории и на этой основе смогли разрешить многие из отмеченных трудностей в постановке граничных условий. При этом подслой рассматривался как узкая область типа пограничного слоя, реагирующая на турбулентные флуктуации давления, которые создают известную движущую силу для процесса переноса импульса в подслое. Предположение о том, что р(х,у,гх)=р х,хг) (где индекс ш — условие на стенке), позволило учесть условия во внешней части пограничного слоя, связав тем самым процессы эволюции турбулентных возмущений в этих частях пограничного слоя, и в то же время дало возможность ограничиться следующими простыми усло-вия.ми обычные условия прилипания на стенке и требование, чтобы при возрастании у влияние вязкости в решении исчезало. [c.179]

Теория турбулентности в вязком подслое, учитываюпгая вышеуказанное обстсятельство, предложена в работе [45]. Система (16.10) была записана в виде [c.180]

И решалась в предположении о линейно.м распределении скорости в вязком подслое, Таким образом, была использована физическая гипотеза о затухании невзаимодействующих вихрей в ламинарном плоско-параллельном, стационарном, безградиеитном теченш (эта гипотеза является, по-видимому, хорошим приближением к действительности непосредственно вблизи стенки). Проведенное теоретическое рассмотрение показало, что структура турбулентности в вязком подслое определяется крупномасштабными вихрями, сильно вытянутыми в продольном направлении. Эти вихри двигаются со скоростью, значительно превышающей локальные скорости в вязком подслое и составляющей примерно полов1шу скорости на внешнем крае пограничного слоя (или на оси, если рассматривается течение в трубе). Этому способствуют и напряжения Рейнольдса, которые затухают пропорционально третьей степени расстояния от стенки. Вычисления показали также, что поперечный интегральный масштаб вихрей в подслое соизмерим с толщиной вязкого подслоя, в то время как продольный интегральный масштаб турбулентности в подслое почти на два порядка больше. Этот факт указывает на важную роль трехмерности пульсационного движения в пределах вязкого подслоя. [c.180]

Таким образом, мы внди.м, что реальная картина турбулентности в вязком подслое оказывается несоизмеримо сложнее простейших гидродина.мнческих моделей, предлагаемых в рамках теорий проницания и обновления поверхности . По-видимому, при современном состоянии наших знаний о структуре течения в подслое невозможно создать модель, которая бы правильно отражала физические процессы в подслое. Хотя в будущем м подход, основашгый на модельном описании гидродинамики, и подход, основанный на приближенном решении дина-.мических уравнений, несомненно, приведут к одному и тому же результату — последовательной теории турбулентного переноса, находящейся в полном соответствии с опытными данными, — однако на данном этапе более перспективным яв,1яется динамический подход. К этой точке зрения приходят и некоторые [c.180]

Клк видно из табл. 57, электронная конфигурация атомов лантаноиде в может быть выражена общей формулой 4/ 5з 5р 5й 6з У ни с достраивается третий снаружи слой (4/-подслой) при одина-кoвo числе электронов наружного (6з ) и у большинства лантаноидов преднаружного 5в 5р ) слоя. Согласно химическим и спектро-скоп11ческим данным при большой энергетической близости 4/- и 5с -со( тояний для лантаноидов 4/-состояние оказывается все же энер гетически более выгодным. Поэтому в их атомах (кроме Ос1) 5(1-элект-рон в отличие от Еа переходит в 4/-состояние. [c.639]

Резервуары с защитными покрытиями имеют ряд конструктивных особенностей корпуса футерованных резервуаров делают сваренными встык и толщины стенок увеличивают для придания им жесткости. Плоские днища больших резервуаров укрепляют балками. Резервуары обычно футеруют кислотоупорным кирпичом по непроницаемому подслою. Для удобства футеровки в нижней части делают люк бoльиJoгo диаметра (не меиее 800 мм), который закладывают кирпичом после выполнения работ. Крышу резервуара защищают каким-либо лакокрасочным покрытием, причем для удобства защиты опорные балки целесообразно выносить на наружную поверхность кровли. Так как лакокрасочное покрытие пе гарантирует достаточно надежной защиты поверхности, хождение по крыш- [c.118]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология