Уравнение линии Фанно

Уравнение линии Фанно можно применять для расчета 1 и иг при умеренных давлениях. [c.219]

Если в уравнение (10.24) добавить член, представляющий касательное напряжение па стенке, то уравнения (10.22) — (10.26) можно использовать [34] для численного интегрирования, результаты которого для двухфазного потока являются аналогом линий Фанно для чистого газа. Полная система уравнений представлена в работе [39], где для целей расчета все частицы в соответствии с их размерами разделены на семь групп. [c.334]

Чтобы найти положение скачка кри нерасчетных режимах, необходимо просчитать несколько вариантов, добиваясь равенства давления на выходе из установки давлению окружающей среды. Параметры потока за скачком уплотнения определяются [1] точкой пересечения линий Фанно и Релея. При известных параметрах перед скачком, определяемых выбором его положения, эта точка должна соответствовать нетривиальному решению системы уравнений сохранения (9) для прямого скачка, толщиной которого и, следовательно, всеми внешними воздействиями в точке его расположения можно пренебречь [c.292]

Линия Фанно, характеризующая адиабатический поток постоянного сечения, определяется уравнениями (9а) и (96), а линия Релея, которая характеризует поток постоянного сечения при сохранении полного импульса, — уравнениями (9а) и (9в). [c.292]

Теперь можно выбрать последовательные значения д и из уравнения (17. 31) вычислить соответствующие значения г. Полученные точки определяют показанную на рис. 17. 9 кривую, которая называется линией Фанно. Подобным же образом можно воспользоваться уравнением (17. 32), чтобы по значениям д вычислить ряд значений р, который определяет кривую, называемую линией [c.233]

Рассмотрим теперь задачу об определении IV для трубы известной длины и диаметра, для которой заданы условия в начальном сечении Газ выпускается из трубы в пространство с давлением Р4. Если на конце не достигается скорость звука, то р4 равно Рз-После того как произведен расчет по формулам (17. 46) или (17. 47) при р2, равном Р4, необходимо вычислить скорость в сечении 2, чтобы убедиться, что не превышена скорость звука 6 2, т. е., что мы не перешли по линии Фанно ЛВС на рис. 17. 9 за точку С. Если скорость в точке 2 не превышает скорости звука то задача решена. Если эта скорость превышена, то состояние в точке 2, при котором проведено решение, не достижимо, значение Рз должно быть выбрано несколько выше, чем р . Тогда выбираем значение р и подставляем в уравнения (17. 46) и (17. 47), пока не будет найдено верное, для которого щ = С . Когда в сечении 2 устанавливается звуковая скорость, р4 может иметь любое значение, меньшее или равное рз, не оказывая влияния на течение в трубе. Волна давления не может проникнуть в трубу против потока, имеющего звуковую скорость. Если (при р рз) удлинить трубу, то Рз и Гз снизятся, так что С , (т. е. тоже снизится. Так как при этом 1 2 возрастает, то, в соответствии с уравнением (17. 1), при удлинении трубы массовая скорость снижается, хотя [c.241]

Определив удельный вес у 1, находят изменение энтальпии в 2 — 1-й щели по уравнению (8. 9) г — 1-я точка кривой Фанно (вторая с конца низкого давления) будет лежать на изобаре р = = р 1 на расстоянии (в соответствующем масштабе) от линии / = / , соответствующей температуре до входа газа в лабиринт. Повторяя эти р асчеты и построения последовательно до пересечения получающейся при этом зигзагообразной линии с изобарой высокого давления (до входа в лабиринт), получают начальную точку на диаграмме I—5. Этой точкой определяется необходимое количество гребней теоретического лабиринта. [c.256]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология