Коэффициент лобового

Для турбулентного режима, когда Ке > 500, коэффициент лобового сопротивления становится величиной постоянной (С = 0,44), а скорость витания [c.82]

Уравнения (76), (77) и (78) справедливы для частиц сферической формы. Если форма частицы отличается от сферической, то скорость витания такой частицы меньше, чем эквивалентной сферической частицы, так как коэффициент лобового сопротивления больше. Поэтому определение скорости витания частиц неправильной формы по указанным выше формулам для сферических частиц дает некоторый запас. [c.82]

Долю коэффициента сопротивления, обусловленную давлением, называют коэффициентом лобового сопротивления (или сопротивлением формы). Величину вклада в коэффициент сопротивления тангенциальной составляющей поверхностной силы принято считать коэффициентом трения. [c.8]

При анализе метода Дэвидсона становится очевидным, что уравнения (111,45)—(П1,48) могут быть удовлетворены только в том случае, если вблизи пузыря возможно изменение порозности и, соответственно, коэффициента лобового сопротивления Р (е). Известно, что график функции Р (е) имеет вогнутую к верху форму, причем величина Р быстро возрастает вблизи точки начала псевдоожижения. Следовательно, если порозность е близка к величине, отвечающей началу псевдоожижения, то изменение е будет значительно меньше, чем соответствующее изменение р. Отсюда следует, что первое приближение к решению уравнений (111,45)—(111,48) может быть получено путем замены е на <,, за исключением тех случаев, когда ене содержится в уравнении в виде зависимости р от е. Это ведет к следующим упрощенным уравнениям [c.103]

Зависимость типа (IV,3) может быть обоснована. Величина К связана со своего рода коэффициентом лобового сопротивления, характеризующим силу, тормозящую движение пузырей. Возможно, что торможение возникает вследствие диссипации энергии в вогнутой кильватерной зоне пузыря (это явление будет рассмотрено в следующем разделе). Когда расстояние между [c.141]

Разумеется, это весьма упрощенное, но наглядное описание явления. Известно, что кильватерная зона периодически частично сбрасывается при этом мгновенно изменяется коэффициент лобового сопротивления, вызывая, в свою очередь, периодические колебания скорости. Такое явление отмечено пока только в одной работе другие исследователи наблюдавшие это явление, видимо, не расшифровали его сущности. Вообще, рассматриваемое явление трудно исследовать, так как за время существования большинства пузырей в недеформированном состоянии наблюдаются лишь один или два цикла сбрасывания частиц из кильватерной зоны, после чего процесс искажается дроблением и.ли коалесценцией пузырей. [c.142]

Силы, действующие со стороны потока на одиночную частицу в неограниченном пространстве, достаточно изучены и могут быть выражены с учетом коэффициента лобового сонротивления [c.598]

Эта формула для коэффициента лобового сопротивления применима в диапазоне действия законов Стокса и Ньютона, а также при переходном режиме. Силу трения, действующую на частицу, находящуюся в массе других частиц, можно оценивать по уравнению (XVI, ) только при очень низких концентрациях частиц. Сила трения, действующая на твердую частицу в относительно концентрированной системе газ—твердые частицы, обычно больше и следующим образом может быть связана с порозностью системы [c.598]

Чаще всего е = 0,6—1,0, и коэффициент лобового сонротивления возрастает с увеличением концентрации частиц. Здесь под скоростями твердых частиц и газа подразумеваются средние горизонтальные составляющие скорости. Уравнение (XVI,2) применимо к однородным пневмотранспортным системам в случае сферических частиц. Однородные потоки на рис. ХУ1-2 можно считать близкими к таким системам. [c.598]

С — абсолютная скорость твердых частиц на выходе из рабочего колеса С а — коэффициент лобового сопротивления системы из множества частиц [c.616]

Сйн — коэффициент лобового сопротивления одиночной частицы при скорости витания В — диаметр трубы д,р — диаметр твердой частицы / — коэффициент гидравлического сопротивления по Фаннингу Еа — сила трения, действующая на твердую частицу в системе из множества частиц [c.616]

Из последнего выражения следует, что коэффициент имеет максимальное значение при р 4 (при этом 0 = 1). С увеличением коэффициент уменьшается, стремясь к нулю. Однако в действительности такое уменьшение происходить не может. Из сравнения зависимостей от для случая набегания безграничного потока на решетку, построенных по опытным данным [180] и с помощью выражения (4.75), видно (рис. 4.7), что формула (4.75), а следовательно, (4.55) — (4.64) согласуются с опытом только когда 4. При больших значениях р опытная кривая асимптотически стремится к предельному значению, которое достигается при р = оо, тогда как расчетная кривая по формуле (4.75) отклоняется вначале немного вверх, а затем (при Ср > 4) резко вниз, стремясь к нулю при р = оо. Значение р = со может получиться только при нулевом значении живого сечения решетки, т. е. при сплошном диске. Из опытов известно [63], что коэффициент лобового сопротивления круглого диска при установке его в безграничном потоке равен 1,16. К этому пределу стремится опытная кривая на рис. 4,7. [c.107]

Рис. IV- . Соотношение между коэффициентом лобового сопротивления и числом Рейнольдса для сферических частиц [4931.

Ордината представляет собой логарифм функции, называемой коэффициентом лобового сопротивлений Св, определяемой уравнением [c.199]

Кривую, представленную на рис. IV- , можно разбить на четы ре участка, каждый из которых характеризует особое явление, зависящее от вида обтекания частицы потоком, поэтому для расчета коэффициента лобового сопротивления на каждом участке можно использовать соответствующие формулы. [c.200]

Это уравнение было получено при условии, что членами уравнения Навье — Стокса, характеризующими силы инерции для жесткой сферы в безграничном потоке, можно пренебречь. Исходя из уравнения (1У.4) коэффициент лобового сопротивления для области вязкого течения может быть представлен в виде [c.200]

Коэффициент лобового сопротивления, полученный из этого [c.201]

Более точные значения коэффициента лобового сопротивления для этой переходной области, которая из практических соображений ограничена значением Ке=1000, были получены из многочисленных экспериментальных данных. Наиболее полезные уравнения -могут быть записаны в виде [c.201]

Последнее уравнение содержит членов больше, чем уравнение (1У.10), поэтому можно ожидать, что оно дает более точные значения коэффициента лобового сопротивления в более узких пределах. При числах Рейнольдса несколько более 500, которое является верхним пределом переходной зоны, вихревые кольца отрываются от тела и образуют вытянутую спиральную струю, устойчивую до Ке=1000, поэтому коэффициент лобового сопротивления остается практически постоянным на уровне 0,38—0,5. Следовательно, сопротивление среды тоже приблизительно постоянно и может быть найдено из уравнения [c.202]

При гораздо больших скоростях, в области Ке=2-10 , пограничный слой потока перед сферой становится неустойчивым, а при еще более высоких скоростях разделительный круг переходит к задней стороне частицы, что приводит к резкому уменьшению коэффициента лобового сопротивления от 0,4 до 0,1 [941]. [c.202]

Рис. IV-10. Корреляция коэффициента лобового-сопротивления Со для изометрических частиц различной сферичности [641]

За областью вязкого течения экспериментальные результаты более ограничены, тем не менее был предложен ряд эмпирических коррелирующих функций [55, 66, 546, 641, 659]. Наиболее простым методом является применение эмпирических корреляций с учетом сферичности частиц, графически показанном на рис. IV-10 для изометрических частиц. Для более нерегулярных частиц предположили, что коэффициент лобового сопротивления может быть рассчитан [348] из уравнения [c.222]

Вне области действия закона Стокса, когда коэффициент лобового сопротивления С не задается величиной 24/Ке [где Ке= [c.303]

ОТ линейной при больших углах атаки вызывается отрывом пограничного слоя, который с увеличением угла атаки распространяется на все большую часть верхней поверхности профиля и одновременно приводит к интенсивному возрастанию коэффициента лобового сопротивления Сх- [c.30]

Для случая ламинарного обтекания, которое имеет место до )начепий Не < 0,2, коэффициент лобового сопротивления [c.81]

Сопротивление пластины, движущейся поступательно в перпендикулярном ее плоскости направлении, называют лобовым сопротив-лениеф нли сопротивлением давления. Как показали исследования, коэффициент лобового сопротивления зависит от очень большого числа ( акторов [c.275]

Дифференциальное уравнение (111,80) или его характеристические соотношения (111,82) определяют функцию у, не зависящую от uJU и потому одинаковую для всех пузырей. Значения Ну, равные р/ро и, следовательно, пропорциональные коэффициенту лобового сопротивления слоя, представлены на рис. III-7. Можно видеть, что восходящему пузырю предшествует оболочка слоя с повышенной порозностью, причем ее расширение таково, что коэффициент лобового сопротивления на вершине нузыря вдвое ниже, чем в объеме слоя. [c.106]

Аналогичный подход был сделан Беккером , установившим, что для исследованных им материалов (см. раздел III) скорость начала фонтанирования при Н = примерно на 25% выше скорости начала псевдоожижения. Однако он предложил вместо уравнения Эргана использовать равноценное уравнение, включающее коэффициент лобового сопротивления и число Рейнольдса, которое он рассчитал по своим экспериментальным значениям / j, полученным при Н = Н т- Было показано что рассматриваемый подход не намного точнее метода Торли отличающегося большей простотой и меньшим эмпиризмом. Для учета несферич-ности частиц угля и шероховатости их поверхности была предложена модификация уравнения (XVII,7). [c.630]

Рис. 1У-3. Модифицированный коэффициент лобового сопротивления Сол для частиц, движущихся с ускорением в воздущной среде (построена Тобориным и Говэном [865] на основе экспериментальных данных Люннэна [538])

Модифицированный коэффициент лобового сопротивления может быть найден из обширных экспериментальных данных Лунно-ка [538], обработанных графически Тобориным и Говэном [865] (рис. 1У-3). [c.205]

Для частиц размером менее 76 мкм удовлетворительное приближенное значение конечной скорости оседания можно получить на основе закона Стокса. Для более крупных частиц необходимо применять общее уравнение (У.16) с соответствующим коэффициентом лобового сопротивления Со, рассчитаиньш по уравнениям (1У.7) — (iy.ll). Скорости оседания единичных сферических ча- [c.226]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология