Лобовое сопротивление коэффициент

Рис. IV- . Соотношение между коэффициентом лобового сопротивления и числом Рейнольдса для сферических частиц [4931.

Уравнения (76), (77) и (78) справедливы для частиц сферической формы. Если форма частицы отличается от сферической, то скорость витания такой частицы меньше, чем эквивалентной сферической частицы, так как коэффициент лобового сопротивления больше. Поэтому определение скорости витания частиц неправильной формы по указанным выше формулам для сферических частиц дает некоторый запас. [c.82]

Для турбулентного режима, когда Ке > 500, коэффициент лобового сопротивления становится величиной постоянной (С = 0,44), а скорость витания [c.82]

Рис. 1У-3. Модифицированный коэффициент лобового сопротивления Сол для частиц, движущихся с ускорением в воздущной среде (построена Тобориным и Говэном [865] на основе экспериментальных данных Люннэна [538])

Долю коэффициента сопротивления, обусловленную давлением, называют коэффициентом лобового сопротивления (или сопротивлением формы). Величину вклада в коэффициент сопротивления тангенциальной составляющей поверхностной силы принято считать коэффициентом трения. [c.8]

Первый член выражает силу лобового сопротивления, пропорциональную относительной локальной усредненной скорости фаз, причем локальный средний коэффициент сопротивления для твердой частицы зависит от порозности и обозначен как а (е). Очевидно, что при достаточно малой разности и — v сила лобового сопротивления пропорциональна относительной скорости при более высоких относительных скоростях первый член уравнения может быть записан в более общей форме [c.82]

При анализе метода Дэвидсона становится очевидным, что уравнения (111,45)—(П1,48) могут быть удовлетворены только в том случае, если вблизи пузыря возможно изменение порозности и, соответственно, коэффициента лобового сопротивления Р (е). Известно, что график функции Р (е) имеет вогнутую к верху форму, причем величина Р быстро возрастает вблизи точки начала псевдоожижения. Следовательно, если порозность е близка к величине, отвечающей началу псевдоожижения, то изменение е будет значительно меньше, чем соответствующее изменение р. Отсюда следует, что первое приближение к решению уравнений (111,45)—(111,48) может быть получено путем замены е на <,, за исключением тех случаев, когда ене содержится в уравнении в виде зависимости р от е. Это ведет к следующим упрощенным уравнениям [c.103]

Зависимость типа (IV,3) может быть обоснована. Величина К связана со своего рода коэффициентом лобового сопротивления, характеризующим силу, тормозящую движение пузырей. Возможно, что торможение возникает вследствие диссипации энергии в вогнутой кильватерной зоне пузыря (это явление будет рассмотрено в следующем разделе). Когда расстояние между [c.141]

Из последнего выражения следует, что коэффициент имеет максимальное значение при р 4 (при этом 0 = 1). С увеличением коэффициент уменьшается, стремясь к нулю. Однако в действительности такое уменьшение происходить не может. Из сравнения зависимостей от для случая набегания безграничного потока на решетку, построенных по опытным данным [180] и с помощью выражения (4.75), видно (рис. 4.7), что формула (4.75), а следовательно, (4.55) — (4.64) согласуются с опытом только когда 4. При больших значениях р опытная кривая асимптотически стремится к предельному значению, которое достигается при р = оо, тогда как расчетная кривая по формуле (4.75) отклоняется вначале немного вверх, а затем (при Ср > 4) резко вниз, стремясь к нулю при р = оо. Значение р = со может получиться только при нулевом значении живого сечения решетки, т. е. при сплошном диске. Из опытов известно [63], что коэффициент лобового сопротивления круглого диска при установке его в безграничном потоке равен 1,16. К этому пределу стремится опытная кривая на рис. 4,7. [c.107]

Разумеется, это весьма упрощенное, но наглядное описание явления. Известно, что кильватерная зона периодически частично сбрасывается при этом мгновенно изменяется коэффициент лобового сопротивления, вызывая, в свою очередь, периодические колебания скорости. Такое явление отмечено пока только в одной работе другие исследователи наблюдавшие это явление, видимо, не расшифровали его сущности. Вообще, рассматриваемое явление трудно исследовать, так как за время существования большинства пузырей в недеформированном состоянии наблюдаются лишь один или два цикла сбрасывания частиц из кильватерной зоны, после чего процесс искажается дроблением и.ли коалесценцией пузырей. [c.142]

Эта формула для коэффициента лобового сопротивления применима в диапазоне действия законов Стокса и Ньютона, а также при переходном режиме. Силу трения, действующую на частицу, находящуюся в массе других частиц, можно оценивать по уравнению (XVI, ) только при очень низких концентрациях частиц. Сила трения, действующая на твердую частицу в относительно концентрированной системе газ—твердые частицы, обычно больше и следующим образом может быть связана с порозностью системы [c.598]

Это уравнение было получено при условии, что членами уравнения Навье — Стокса, характеризующими силы инерции для жесткой сферы в безграничном потоке, можно пренебречь. Исходя из уравнения (1У.4) коэффициент лобового сопротивления для области вязкого течения может быть представлен в виде [c.200]

Высказано предположение [142], что частицы в бесконечной среде ведут себя, как капли одной среды, движущиеся в другой. Для этого случая, в области ламинарного потока, был рассчитан поправочный коэффициент, который учитывал внутренние перемещения, вызванные вязким лобовым сопротивлением, но пренебрегал эффектами, обусловленными поверхностной энергией. Сопротивление движению капли, или пузырька, описывается соотношением [c.211]

С — абсолютная скорость твердых частиц на выходе из рабочего колеса С а — коэффициент лобового сопротивления системы из множества частиц [c.616]

Сйн — коэффициент лобового сопротивления одиночной частицы при скорости витания В — диаметр трубы д,р — диаметр твердой частицы / — коэффициент гидравлического сопротивления по Фаннингу Еа — сила трения, действующая на твердую частицу в системе из множества частиц [c.616]

Сопротивление при обтекании пучков труб. Это сопротивление, как и при обтекании одиночных тел, складывается из лобового сопротивления и сопротивления вязкого трения. Однако при практических расчетах к определению коэффициента сопротивления подходят так, как будто он обусловлен вязким трением. Режим течения в большинстве практических случаев бывает турбулентным, поскольку при поперечном обтекании пучков имеются благоприятные условия для образования турбулентности даже при сравнительно низких скоростях. Например, при обтекании шахматного пучка труб развитый турбулентный режим наступает уже при Ке > 100 (характерный размер йп) [16]. [c.78]

Коэффициент сопротивления. Коэффициент сопротивления круглого цилиндра как функция числа Рейнольдса показан на рис. 1. Определенный уравнением (4) коэффициент сопротивления вычислен с использованием площади лобовой поверхности, равной произведению диаметра D на длину цилиндра Ь. В области ReТеоретическая кривая получена с учетом двух членов разложения по малому числу Рейнольдса в методе сращиваемых асимптотических разложений [10] [c.137]

В этой модели предполагается, что тепловой и гидродинамический пограничные слои разрушаются в зоне за пластиной. Первый член в уравнении для коэффициента трепия учитывает лобовое сопротивление формы пластины. [c.101]

Ордината представляет собой логарифм функции, называемой коэффициентом лобового сопротивлений Св, определяемой уравнением [c.199]

Кривую, представленную на рис. IV- , можно разбить на четы ре участка, каждый из которых характеризует особое явление, зависящее от вида обтекания частицы потоком, поэтому для расчета коэффициента лобового сопротивления на каждом участке можно использовать соответствующие формулы. [c.200]

Коэффициент лобового сопротивления, полученный из этого [c.201]

Более точные значения коэффициента лобового сопротивления для этой переходной области, которая из практических соображений ограничена значением Ке=1000, были получены из многочисленных экспериментальных данных. Наиболее полезные уравнения -могут быть записаны в виде [c.201]

Последнее уравнение содержит членов больше, чем уравнение (1У.10), поэтому можно ожидать, что оно дает более точные значения коэффициента лобового сопротивления в более узких пределах. При числах Рейнольдса несколько более 500, которое является верхним пределом переходной зоны, вихревые кольца отрываются от тела и образуют вытянутую спиральную струю, устойчивую до Ке=1000, поэтому коэффициент лобового сопротивления остается практически постоянным на уровне 0,38—0,5. Следовательно, сопротивление среды тоже приблизительно постоянно и может быть найдено из уравнения [c.202]

При гораздо больших скоростях, в области Ке=2-10 , пограничный слой потока перед сферой становится неустойчивым, а при еще более высоких скоростях разделительный круг переходит к задней стороне частицы, что приводит к резкому уменьшению коэффициента лобового сопротивления от 0,4 до 0,1 [941]. [c.202]

Граничные условия упрощены предположением, что каждая сфера окружена средой в виде цилиндра, а не гексагональной призмы, после чего были рассчитаны результирующие силы сдвига на поверхности сферы. Полученное уравнение включало поправочный коэффициент р для лобового сопротивления частице, окруженной другими частицами, по сравнению с сопротивлением индивидуальной частице, с учетом радиуса сферы, радиуса цилиндра с площадью сечения, равной площади сечения гексагональной призмы, и элементарного кольца на поверхности сферы. [c.214]

Для случая ламинарного обтекания, которое имеет место до )начепий Не < 0,2, коэффициент лобового сопротивления [c.81]

Сопротивление пластины, движущейся поступательно в перпендикулярном ее плоскости направлении, называют лобовым сопротив-лениеф нли сопротивлением давления. Как показали исследования, коэффициент лобового сопротивления зависит от очень большого числа ( акторов [c.275]

Дифференциальное уравнение (111,80) или его характеристические соотношения (111,82) определяют функцию у, не зависящую от uJU и потому одинаковую для всех пузырей. Значения Ну, равные р/ро и, следовательно, пропорциональные коэффициенту лобового сопротивления слоя, представлены на рис. III-7. Можно видеть, что восходящему пузырю предшествует оболочка слоя с повышенной порозностью, причем ее расширение таково, что коэффициент лобового сопротивления на вершине нузыря вдвое ниже, чем в объеме слоя. [c.106]

Аналогичный подход был сделан Беккером , установившим, что для исследованных им материалов (см. раздел III) скорость начала фонтанирования при Н = примерно на 25% выше скорости начала псевдоожижения. Однако он предложил вместо уравнения Эргана использовать равноценное уравнение, включающее коэффициент лобового сопротивления и число Рейнольдса, которое он рассчитал по своим экспериментальным значениям / j, полученным при Н = Н т- Было показано что рассматриваемый подход не намного точнее метода Торли отличающегося большей простотой и меньшим эмпиризмом. Для учета несферич-ности частиц угля и шероховатости их поверхности была предложена модификация уравнения (XVII,7). [c.630]

Опытные да нные по осаждению частиц при турбулентном режиме обтекания их маслом усп(ешно описываются критериальным уравнением (7.5), выведенным для ламинарных условий обтекания. Это уравнение справедливо и для осаждения частиц в условиях переходного режима обтекания, когда силы трения и лобового сопротивления оказывают совместное влияние на движение частицы при ее осаждении. Установлено также, что для всех режимов обтекания частицы маслом можно выразить силу сопротивления среды в форме (7.6) через коэффициент сопротивления и найти зависимость этого коэффициента от критерия Рейнольдса, составив критериальное уравнение [c.141]

Модифицированный коэффициент лобового сопротивления может быть найден из обширных экспериментальных данных Лунно-ка [538], обработанных графически Тобориным и Говэном [865] (рис. 1У-3). [c.205]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология