Законы сохранения массы и импульса

Законы сохранения массы и импульса дисперсной смеси записываются для физически малого объема отдельно для каждой фазы. В отличие от случая однофазного потока в уравнения должны быть включены члены, учитывающие обмен массой и импульсом не только с внешней (по отношению к вьщеленному объему) средой, но и соответствующий обмен между фазами внутри вьщеленного объема. [c.59]

Запишем интегральные законы сохранения масс и импульсов фаз. Рассматриваем только случай дробления кристаллов без учета их роста. [c.52]

Необходимо отметить, что (как это следует из законов сохранения массы и импульса) давление на фронте горении для быстрогорящих веществ [c.63]

Законы сохранения массы и импульса [c.177]

Дифференциальные законы сохранения массы и импульса дисперсной смеси записываются для физически малого объема отдельно для каждой фазы. Б общем случае они имеют вид [c.177]

Смесевые системы [146, 168]. При расчете ударной адиабаты непористой смеси двух (и более) твердых веществ предполагалось, что давление в компонентах на фронте ударной волны выравнивается (рсм = = />г), а теплообмен между ними отсутствует. Из закона сохранения массы и импульса на ударном фронте [c.184]

Уравнения (5.3.2) и (5.3.3) выводятся непосредственно из законов сохранения массы и импульса. Для их замыкания обычно используют так называемые реологические соотношения, связывающие тензор напряжений Р с искомыми гидродинамическими параметрами. Для случая ньютоновских жидкостей эти соотношения [c.242]

Уравнения (5.3.21) и (5.3.22) представляют собой математическую формулировку законов сохранения массы и импульса и могут быть получены непосредственно из рассмотрения баланса массы и [c.246]

Исходная смесь при переменном давлении Pi x) фильтруется через внешнюю цилиндрическую поверхность полого волокна радиусом Ri. При этом пермеат при переменном давлении Р х) течет внутри полого волокна внутренним радиусом R. Законы сохранения массы и импульса для данной системы в интегральной форме имеют вид [c.229]

Адиабатические течения сжимаемых сред. Для определенных классов задач химической технологии, таких, например, как адиабатическое течение газа [1, 12, 13, 67], волновые движения сжимаемых сред [13, 57, 68, 71, 72], основными, специфичными свойствами среды являются ее сжимаемость и инерционность, а вязкость и теплопроводность оказываются второстепенными свойствами, которые в первом приближении можно не учитывать. В этом случае законы сохранения массы и импульса имеют вид [c.141]

Предположение (16) в дифференциальных уравнениях законов сохранения массы и импульса (3.11) приводит к системе уравнений движения [c.88]

Легко проверить, что с этими значениями законы сохранения массы и импульса [c.312]

Если рассматривать распространение детонации как результат прохождения ударной волны по взрывчатому веществу, то можно применить соотношения, выведенные в 3 данной главы. Очевидно, что уравнения (5) и (6), выражающие законы сохранения массы и импульсов, справедливы и для детонационной волны. Величина О здесь приобретает новый физический смысл — скорость детонации. [c.78]

Прн В. любого тнпа происходит резкое возрастание давления в-ва, окружающая очаг взрыва среда испытывает сильное сжатие и приходит в движение, к-рое передается от слоя к слою,-возникает взрывная волна. Скачкообразное изменение состояния в-ва (давления, плотностн, скорости движения) на фронте взрывной волны, распространяющееся со скоростью, превышающей скорость звука в среде, представляет собой ударную волну. Законы сохранения массы и импульса связывают скорость фронта волны, скорость движения в-ва за фронтом, сжимаемость и давление в-ва. Поэтому, чтобы определить все мех. параметры взрывной волны, достаточно измерить экспериментально какие-либо два нз них (обычно скорости фронта и движения в-ва за фронтом). Для взрывных волн с давлением на фронте, не превышающем неск. ГПа, существуют методы прямого определения давления и сжимаемости. Разработаны также методы определения немех. параметров волны-т-ры, электрнч. проводимости в-ва за фронтом и т.п. [c.363]

Определим возникающий на горящей поверхности перепад давления, используя законы сохранения массы и импульса. Для простоты рассмотрим случай одномерного горения сплошнога (непористого) ВВ. Будем характеризовать состояние газа непосредственно вблизи поверхности давлением р, плотностью р, скоростью у, температурой Т и — скорость выделяющегося с по-верхности газа, в общем случае у =/= 0 Г — температура поверхности). Газ в данном сечении содержит продукты газификации (испарения) конденсированной фазы. Соответствующие параметры для конечных продуктов после зоны горения обозначим через Р1 Рп 1- Полагаем, что при горении конденсированные частицы отсутствуют. [c.53]

Соотношения (5.3.13) и (5.3.16) имеют простой физический смысл они представляют собой, соответственно, законы сохранения массы и импульса, записанные в локальной форме. Действи- [c.246]

Рассмотрим случай распространения головной ударной волны с постоянной скоростью D в трубе прямоугольного сечения, заполненной покоящимся жидким кислородом, на одну из стенок которой нанесен слой топлива толщиной o = onst (см. рис. 41). Тогда соотношения законов сохранения массы и импульса на скачке уплотнения [c.105]

Довольно сложные струйные течения возникают при несимметричном столкновении свободных струй. Решения этого типа могут быть получены смещением точек В, D, В по окружности q = Qu ( m. рис. 6) и рассмотрением возникающей задачи Дирихле во всем круге. При это.м надо следить за соблюдением интегральных законов сохранения массы и импульса на плоскости течения. [c.252]